stringtranslate.com

Лазерная накачка

Рубиновая лазерная головка. На фотографии слева показана головка в разобранном виде, видны полость накачки, стержень и фонарики. На фото справа голова в сборе.

Лазерная накачка — это процесс передачи энергии от внешнего источника в усиливающую среду лазера . Энергия поглощается средой, создавая возбужденные состояния в ее атомах. Когда в течение некоторого времени число частиц в одном возбужденном состоянии превышает количество частиц в основном состоянии или менее возбужденном состоянии, достигается инверсия населенностей . В этом состоянии может реализоваться механизм вынужденного излучения , а среда может действовать как лазер или оптический усилитель . Мощность накачки должна быть выше порога генерации лазера.

Энергия накачки обычно предоставляется в виде света или электрического тока , но используются и более экзотические источники, такие как химические или ядерные реакции .

Оптическая накачка

Накачивание полостей

Лазер, накачиваемый дуговой лампой или импульсной лампой, обычно накачивается через боковую стенку лазерной среды, которая часто имеет форму кристаллического стержня , содержащего металлическую примесь, или стеклянной трубки, содержащей жидкий краситель, в состоянии, известном как «боковая откачка». Чтобы использовать энергию лампы наиболее эффективно, лампы и лазерная среда помещены в отражающую полость, которая перенаправляет большую часть энергии лампы в стержень или ячейку красителя.

Различные конфигурации резонаторов лазерной накачки.

В наиболее распространенной конфигурации усиливающая среда имеет форму стержня, расположенного в одном фокусе зеркального резонатора, состоящего из эллиптического поперечного сечения, перпендикулярного оси стержня. Фонарик представляет собой трубку, расположенную в другом фокусе эллипса. Часто покрытие зеркала выбирается таким образом, чтобы оно отражало длины волн , которые короче, чем мощность лазерной генерации, и одновременно поглощало или пропускало такие же или более длинные длины волн, чтобы минимизировать тепловое линзирование . В других случаях используется поглотитель для более длинных волн. Часто лампа окружена цилиндрической оболочкой, называемой расходомерной трубкой. Эта расходомерная трубка обычно изготавливается из стекла, которое поглощает неподходящие длины волн, например ультрафиолет, или обеспечивает путь для охлаждающей воды, поглощающей инфракрасное излучение. Часто на куртку наносится диэлектрическое покрытие , которое отражает свет неподходящей длины волны обратно в лампу. Этот свет поглощается, а часть его переизлучается на подходящих длинах волн. Расходомерная трубка также служит для защиты стержня в случае резкого выхода лампы из строя.

Меньшие эллипсы создают меньше отражений (состояние, называемое «тесной связью»), что дает более высокую интенсивность в центре стержня. [1] Для одиночной лампы-вспышки, если лампа и стержень имеют одинаковый диаметр, эллипс, ширина которого в два раза превышает высоту, обычно наиболее эффективно передает свет в стержень. Стержень и лампа имеют относительно большую длину, чтобы минимизировать влияние потерь на торцах и обеспечить достаточную длину усиливающей среды. Более длинные фонарики также более эффективно преобразуют электрическую энергию в свет из-за более высокого импеданса . [2] Однако, если стержень слишком длинный по сравнению с его диаметром, может возникнуть состояние, называемое «предварительной лазерной генерацией», в результате чего энергия стержня истощается до того, как она сможет должным образом накопиться. [3] Концы стержней часто имеют просветляющее покрытие или обрезаются под углом Брюстера , чтобы минимизировать этот эффект. [4] Плоские зеркала также часто используются на концах полости насоса для уменьшения потерь. [5]

В вариациях этой конструкции используются более сложные зеркала, состоящие из перекрывающихся эллиптических форм, что позволяет нескольким фонарикам накачивать один стержень. Это обеспечивает большую мощность, но менее эффективно, поскольку не весь свет правильно отражается на стержне, что приводит к увеличению тепловых потерь. Эти потери можно минимизировать, используя замкнутый резонатор. Однако этот подход может обеспечить более симметричную накачку, улучшая качество луча. [5]

Другая конфигурация использует стержень и лампу-вспышку в полости, сделанной из диффузно отражающего материала , такого как спектрон или порошкообразный сульфат бария . Эти полости часто имеют круглую или продолговатую форму, поскольку фокусировка света не является основной целью. Это не обеспечивает хорошей передачи света в лазерную среду, поскольку свет многократно отражается, прежде чем достичь стержня, но часто требует меньшего обслуживания, чем металлизированные отражатели. [6] Повышенное количество отражений компенсируется более высокой отражательной способностью диффузной среды: 99% по сравнению с 97% у золотого зеркала. [7] Этот подход более совместим с неполированными стержнями или несколькими лампами.

Паразитные моды возникают, когда отражения генерируются в направлениях, отличных от длины стержня, что может использовать энергию, которая в противном случае была бы доступна лучу. Это может стать особой проблемой, если корпус удилища отполирован. Цилиндрические лазерные стержни поддерживают режимы шепчущей галереи благодаря полному внутреннему отражению между стержнем и охлаждающей водой, которые непрерывно отражаются по окружности стержня. Световые волны могут отражаться по всей длине стержня зигзагообразным образом. Если стержень имеет просветляющее покрытие или погружен в жидкость, показатель преломления которого соответствует его показателю , это может значительно уменьшить эти паразитные отражения. Аналогичным образом, если корпус стержня грубо отшлифован (матовый) или имеет бороздки, внутренние отражения могут быть рассеяны. [8]

Накачка одной лампой имеет тенденцию фокусировать большую часть энергии на одной стороне, ухудшая профиль луча. Обычно стержни имеют матовый корпус, который рассеивает свет, обеспечивая более равномерное распределение света по стержню. Это обеспечивает большее поглощение энергии по всей усиливающей среде для лучшей поперечной моды . Матовая расходомерная трубка или диффузный отражатель, хотя и приводят к снижению эффективности передачи, помогают усилить этот эффект, улучшая усиление . [9]

Материалы-основы лазера выбираются так, чтобы иметь низкое поглощение; поглощается только присадка . Следовательно, любой свет на частотах, не поглощаемых легирующими добавками, будет возвращаться в лампу и повторно нагревать плазму, сокращая срок службы лампы.

Накачка фонаря

Лазерные лампы накачки. Три верхних — ксеноновые лампы-вспышки, а нижняя — криптоновая дуговая лампа.
В этом чрезвычайно быстром разряде использовался внешний триггер. Из-за очень высокой скорости (3,5 микросекунды) ток не только не способен полностью нагреть ксенон и заполнить трубку, но и все еще находится в прямом контакте со стеклом.
Спектральная мощность фонарей, использующих различные газы, при плотности тока, приближающейся к плотности излучения серого тела.

Лампы-вспышки были первым источником энергии для лазеров. Они используются для импульсов высокой энергии как в твердотельных лазерах, так и в лазерах на красителях. Они излучают широкий спектр света, в результате чего большая часть энергии тратится в виде тепла в усиливающей среде. Лампы-вспышки также имеют тенденцию иметь короткий срок службы. [10] Первый лазер состоял из спиральной лампы-вспышки, окружающей рубиновый стержень.

Кварцевые лампы-вспышки являются наиболее распространенным типом, используемым в лазерах, и при низкой энергии или высокой частоте повторения могут работать при температурах до 900 ° C. Более высокие средние мощности или частоты повторения требуют водяного охлаждения. Воде обычно приходится омывать не только длину дуги лампы, но и электродную часть стекла. Лампы-вспышки с водяным охлаждением обычно производятся со стеклом, усаженным вокруг электрода, чтобы обеспечить прямое охлаждение вольфрама . Если электроду дать нагреться намного больше, чем стекло, тепловое расширение может привести к разрушению уплотнения. [11]

Срок службы лампы зависит, прежде всего, от энергетического режима, используемого для конкретной лампы. Низкие энергии приводят к распылению , которое может удалить материал с катода и повторно отложить его на стекле, создавая затемненный зеркальный вид. Продолжительность жизни при низких энергиях может быть весьма непредсказуемой. Высокие энергии вызывают абляцию стенок , что не только придает стеклу мутный вид, но также ослабляет его структуру и выделяет кислород , влияя на давление, но на этих энергетических уровнях продолжительность жизни можно рассчитать с достаточной точностью. [11]

Длительность импульса также может влиять на продолжительность жизни. Очень длинные импульсы могут снять с катода большое количество материала, отложив его на стенках. При очень короткой длительности импульса необходимо следить за тем, чтобы дуга располагалась по центру лампы, вдали от стекла, что предотвращает серьезную абляцию стенки. [11] Внешний запуск обычно не рекомендуется для коротких импульсов. [11] Запуск по напряжению Simmer обычно используется для чрезвычайно быстрых разрядов, которые используются в лазерах на красителях, и часто сочетается с «методом предварительного импульса», когда небольшая вспышка инициируется всего за миллисекунды до основной вспышки для предварительного нагрева. газ для более быстрого нарастания . [12]

Лазеры на красителях иногда используют «осевую накачку», которая состоит из полой лампы-вспышки кольцевой формы с зеркальной внешней оболочкой для отражения подходящего света обратно в центр. Ячейка с красителем расположена посередине, что обеспечивает более равномерное распределение света накачки и более эффективную передачу энергии. Полая лампа-вспышка также имеет меньшую индуктивность , чем обычная лампа-вспышка, что обеспечивает более короткий импульсный разряд. Редко для лазеров на красителях используется «коаксиальная» конструкция, которая состоит из обычной лампы-вспышки, окруженной ячейкой красителя кольцевой формы. Это обеспечивает лучшую эффективность передачи, устраняя необходимость в отражателе, но дифракционные потери приводят к снижению усиления. [13]

Выходной спектр лампы-вспышки в первую очередь зависит от плотности ее тока . [11] После определения «энергии взрыва» для длительности импульса (количества энергии, которая разрушит его за одну-десять вспышек) и выбора безопасного уровня энергии для работы, баланс напряжения и емкости можно отрегулировать так, чтобы центрируйте выходной сигнал в любом месте: от ближнего инфракрасного до дальнего ультрафиолета. Низкая плотность тока является результатом использования очень высокого напряжения и низкого тока. [11] [14] Это создает расширенные спектральные линии с выходным сигналом, сосредоточенным в ближнем ИК-диапазоне, и лучше всего подходит для накачки инфракрасных лазеров, таких как Nd:YAG и эрбий:YAG . Более высокие плотности тока расширяют спектральные линии до такой степени, что они начинают сливаться друг с другом, и возникает непрерывное излучение. Более длинные волны достигают уровней насыщения при более низких плотностях тока, чем более короткие волны, поэтому при увеличении тока выходной центр смещается в сторону визуального спектра, что лучше подходит для накачки лазеров видимого света, таких как рубиновые . [2] В этот момент газ становится почти идеальным «излучателем серого тела». [14] Даже более высокие плотности тока будут производить излучение абсолютно черного тела , центрируя выходной сигнал в ультрафиолетовом диапазоне.

Ксенон широко используется из-за его хорошей эффективности [11] , хотя криптон часто используется для накачки лазерных стержней, легированных неодимом . Это связано с тем, что спектральные линии в ближнем ИК-диапазоне лучше соответствуют линиям поглощения неодима, что обеспечивает лучшую эффективность передачи криптона, хотя его общая выходная мощность ниже. [11] [15] [16] Это особенно эффективно при использовании Nd:YAG, который имеет узкий профиль поглощения. Эти лазеры, накачиваемые криптоном, могут достигать вдвое большей выходной мощности, чем ксенон. [17] Спектральная эмиссия линий обычно выбирается при накачке Nd:YAG криптоном, но поскольку все спектральные линии ксенона не совпадают с полосами поглощения Nd:YAG, при накачке ксеноном используется непрерывная эмиссия. [18]

Накачка дуговой лампы

Оптическая накачка лазерного стержня (внизу) дуговой лампой (вверху). Красный: горячий. Синий: холодно. Зеленый свет. Незеленые стрелки: поток воды. Однотонные цвета: металл. Светлые цвета: плавленый кварц . [19] [20]
Эти газоразрядные лампы показывают спектральные линии различных благородных газов.

Дуговые лампы используются для насосных штанг, которые могут поддерживать непрерывную работу и могут быть изготовлены любого размера и мощности. Типичные дуговые лампы работают при напряжении, достаточно высоком, чтобы поддерживать определенный уровень тока, на который рассчитана лампа. Часто это значение находится в диапазоне от 10 до 50 ампер. Из-за очень высокого давления дуговые лампы требуют специально разработанной схемы для запуска или «зажигания» дуги. Нанесение удара обычно происходит в три этапа. На этапе запуска импульс чрезвычайно высокого напряжения от трансформатора «последовательного запуска» создает искровой поток между электродами, но полное сопротивление слишком велико для того, чтобы основное напряжение могло взять верх. Затем инициируется фаза «повышения напряжения», когда через лампу подается напряжение, превышающее падение напряжения между электродами, пока газ не нагреется до состояния плазмы . Когда импеданс становится достаточно низким, наступает фаза «управления током», когда основное напряжение начинает поддерживать ток до стабильного уровня. [11]

Накачка дуговой лампы происходит в полости, аналогичной лазеру с ламповой накачкой, со стержнем и одной или несколькими лампами в полости отражателя. Точная форма полости часто зависит от количества используемых ламп. Основное отличие – в охлаждении. Дуговые лампы необходимо охлаждать водой, следя за тем, чтобы вода выходила за пределы стекла, а также через разъемы электродов. Для этого необходимо использовать деионизированную воду с удельным сопротивлением не менее 200 кОм, чтобы избежать короткого замыкания цепи и коррозии электродов в результате электролиза . Вода обычно подается через расходомерную трубку со скоростью от 4 до 10 литров в минуту. [11]

Дуговые лампы бывают почти всех типов благородных газов , включая ксенон , криптон , аргон , неон и гелий , которые излучают спектральные линии , очень специфичные для газа. Выходной спектр дуговой лампы в основном зависит от типа газа и представляет собой узкополосные спектральные линии, очень похожие на спектральные линии лампы-вспышки, работающей при низкой плотности тока. Выходная мощность самая высокая в ближнем инфракрасном диапазоне и обычно используется для накачки инфракрасных лазеров, таких как Nd:YAG.

Внешняя лазерная накачка

Лазер на красителе, настроенный на длину волны 589 нм (янтарно-желтый), с накачкой внешним лазером Nd:YAG с удвоенной частотой при 532 нм (желтовато-зеленый). Близость длин волн приводит к очень небольшому стоксову сдвигу , уменьшая потери энергии.

Лазер подходящего типа можно использовать для накачки другого лазера . Узкий спектр лазера накачки позволяет точно согласовать его с линиями поглощения лазерной среды, что обеспечивает гораздо более эффективную передачу энергии, чем широкополосное излучение ламп-вспышек. Диодные лазеры накачивают твердотельные лазеры и лазеры на жидких красителях . Кольцевая конструкция лазера часто используется, особенно в лазерах на красителях. Кольцевой лазер использует три или более зеркал для отражения света по круговой траектории. Это помогает устранить стоячую волну , генерируемую большинством резонаторов Фабри – Перо , что приводит к лучшему использованию энергии усиливающей среды. [21]

Другие методы оптической накачки

Микроволны или радиочастотное ЭМ-излучение можно использовать для возбуждения газовых лазеров.

Лазер с солнечной накачкой использует солнечное излучение в качестве источника накачки. [22] [23]

Электрическая накачка

Электрический тлеющий разряд распространен в газовых лазерах . Например, в гелий-неоновом лазере электроны разряда сталкиваются с атомами гелия , возбуждая их. Возбужденные атомы гелия затем сталкиваются с атомами неона , передавая энергию. Это позволяет создавать инверсную популяцию атомов неона.

Электрический ток обычно используется для накачки лазерных диодов и лазеров на полупроводниковых кристаллах (например, германиевых [24] ).

Электронные пучки накачивают лазеры на свободных электронах и некоторые эксимерные лазеры .

Газодинамическая откачка

Газодинамические лазеры конструируются с использованием сверхзвукового потока газов, таких как углекислый газ , для возбуждения молекул, превышающих пороговый уровень. Газ сжимается, а затем нагревается до температуры 1400 Кельвинов . Затем газу позволяют быстро расширяться через сопла специальной формы до очень низкого давления. Это расширение происходит на сверхзвуковых скоростях, иногда достигающих 4 Маха . В горячем газе много молекул находится в верхних возбужденных состояниях, а еще больше — в нижних. Быстрое расширение вызывает адиабатическое охлаждение , которое снижает температуру до 300 К. Это снижение температуры заставляет молекулы в верхнем и нижнем состояниях ослаблять свое равновесие до значения, которое более подходит для более низкой температуры. Однако молекулы в нижних состояниях релаксируют очень быстро, тогда как молекулам в верхних состояниях для релаксации требуется гораздо больше времени. Поскольку большое количество молекул остается в верхнем состоянии, создается инверсная населенность, которая часто распространяется на довольно большое расстояние вниз по течению. Выходная мощность непрерывного излучения до 100 киловатт была получена с помощью динамических лазеров на углекислом газе. [25]

Подобные методы сверхзвукового расширения используются для адиабатического охлаждения лазеров на монооксиде углерода , которые затем накачиваются посредством химической реакции, электрической или радиочастотной накачки. Адиабатическое охлаждение заменяет громоздкое и дорогостоящее криогенное охлаждение жидким азотом, повышая эффективность лазера на угарном газе. Лазеры этого типа способны производить мощность до гигаватта с эффективностью до 60%. [26]

Другие типы

Самоканалирование смещения заряда может привести к высокой концентрации энергии вдоль столба, создаваемой и поддерживаемой за счет пондеромоторного изгнания электронов. Канал также будет поглощать вторичное излучение с более короткой длиной волны и, в конечном итоге, генерировать чрезвычайно коротковолновую генерацию. [27] [28] [29] [30] [31] [32] [33] [34] [35] [ 36] [ 37] [38] [ 39] [40] [41]

Химическая реакция используется в качестве источника энергии в химических лазерах . Это позволяет добиться очень высокой выходной мощности, которую трудно достичь другими способами.

Ядерное деление используется в экзотических лазерах с ядерной накачкой (NPL), напрямую использующих энергию быстрых нейтронов, высвобождаемых в ядерном реакторе . [42] [43]

Военные США испытали рентгеновский лазер с накачкой ядерного оружия в 1980-х годах, но результаты испытания оказались неубедительными, и оно больше не повторялось. [44] [45]

Смотрите также

Рекомендации

  1. ^ Твердотельная лазерная техника , Вальтер Кехнер - Springer-Verlag, 1965, стр. 376
  2. ^ аб Оливер, младший; Барнс, Ф.С. (май 1969 г.). «Сравнение фонарей на редких газах». Журнал IEEE по квантовой электронике . 5 (5): 232–7. Бибкод : 1969IJQE....5..232O. дои : 10.1109/JQE.1969.1075765. ISSN  0018-9197.
  3. ^ Твердотельная лазерная техника , Вальтер Кёкнер - Springer-Verlag, 1965, стр. 192
  4. ^ Твердотельная лазерная техника , Вальтер Кёкнер - Springer-Verlag, 1965, стр. 194
  5. ^ ab Твердотельная лазерная техника , Вальтер Кехнер - Springer-Verlag, 1965, стр. 368-376.
  6. ^ Твердотельная лазерная техника , Вальтер Кехнер - Springer-Verlag, 1965, стр. 368-373.
  7. ^ «Экономичные передние зеркала» . Thorlabs.com . Проверено 1 марта 2009 г.
  8. ^ Твердотельная лазерная техника , Вальтер Кехнер - Springer-Verlag, 1965, стр. 193-194.
  9. ^ Твердотельная лазерная техника , Вальтер Кехнер - Springer-Verlag, 1965, стр. 380-381.
  10. ^ Эдгертон, Гарольд Э. (1979). Электронная вспышка-стробоскоп . МТИ Пресс. ISBN 978-0-262-55008-6.
  11. ^ abcdefghij «Высокоэффективные импульсные и дуговые лампы» (PDF) . ПеркинЭлмер . Проверено 3 февраля 2009 г.
  12. ^ Хольцрихтер, Дж. Ф.; Шавлов, Ал. (февраль 1969 г.). «Проектирование и анализ систем ламп-вспышек для накачки лазеров на органических красителях». Анналы Нью-Йоркской академии наук . 168 (3): 703–14. Бибкод : 1969NYASA.168..703H. doi :10.1111/j.1749-6632.1969.tb43155.x. PMID  5273396. S2CID  34719312.
  13. ^ «Принципы лазеров», Орацио Свелто
  14. ^ Аб Клипштейн, Дон. «Общие рекомендации по проектированию ксеноновых вспышек и стробоскопов» . Проверено 3 февраля 2009 г.
  15. ^ Дишингтон, Р.Х.; Хук, WR; Хильберг, Р.П. (1974). «Разряд фонаря и эффективность лазера». Прикладная оптика . 13 (10): 23.00–23.12. Бибкод : 1974ApOpt..13.2300D. дои : 10.1364/AO.13.002300. ПМИД  20134680.
  16. ^ «Лазеры с ламповой накачкой». Энциклопедия лазерной физики и техники . РП Фотоника . Проверено 3 февраля 2009 г.
  17. ^ Твердотельная лазерная техника , Вальтер Кёхнер - Springer-Verlag, 1965, стр. 335
  18. ^ Твердотельные лазеры: дипломная работа Вальтера Кехнера, Майкла Басса – Springer-Verlag 2003, стр. 190
  19. ^ "Лампа 4462" (гифка) . Синтек Оптроника . Проверено 1 марта 2009 г.
  20. ^ "Лампа 5028" (гифка) . Синтек Оптроника . Проверено 1 марта 2009 г.
  21. ^ Основы лазера Уильяма Томаса Силфваста – Cambridge University Press, 1996, стр. 397-399
  22. ^ Де Янг, Р.Дж.; Уивер, WR (18 августа 1986 г.). «Низкопороговый лазер с солнечной накачкой на C2F5I». Письма по прикладной физике . 49 (7): 369–370. Бибкод : 1986ApPhL..49..369D. дои : 10.1063/1.97589.
  23. ^ Ябе, Т.; Окубо, Т.; Учида, С.; Ёсида, К.; Накацука, М.; Фунацу, Т.; Мабути, А.; Ояма, А.; Накагава, К.; Оиси, Т.; Дайто, К.; Бехголь, Б.; Накаяма, Ю.; Ёсида, М.; Мотокоши, С.; Сато, Ю.; Баасандаш, К. (25 июня 2007 г.). «Высокоэффективный и экономичный лазер с солнечной накачкой, линзой Френеля и лазерной средой, легированной хромом». Прил. Физ. Летт . 90 (26): 261120. Бибкод : 2007ApPhL..90z1120Y. дои : 10.1063/1.2753119.
  24. ^ "Виртуальная лазерная выставка SPIE: 1980–1989" . Проверено 24 сентября 2010 г.фото 3
  25. ^ Принципы работы лазеров. Орацио Свелто – Plenum Press, 1998 г., стр. 203.
  26. ^ Принципы работы лазеров. Автор: Орацио Свелто – Plenum Press, 1998 г., стр. 442-443.
  27. ^ Бойер, К.; Лук, Т.С.; Солем, Дж.К.; Родос, СК (1988). «Зарядово-смещенное самоканалирование как метод концентрации энергии». Материалы тематического собрания OSA по коротковолновому когерентному излучению: генерация и применение, 26–29 сентября 1988 г., Кейп-Код, Массачусетс, Фальконе, Р.В. и Кирц, Дж. Эдс (Оптическое общество Америки) . 2 : 233–235.
  28. ^ Солем, JC; Лук, Т.С.; Бойер, К.; Родос, СК (1989). «Высокоинтенсивное самоканалирование заряда-смещения». Труды тематического собрания по физике высокой плотности энергии с субпикосекундными лазерными импульсами, 11–13 сентября 1989 г., Сноуберд, Юта (Оптическое общество Америки) . 17 (LA-UR-89-2051 Лос-Аламосская национальная лаборатория). ISBN 9781557521026.
  29. ^ Солем, JC; Лук, Т.С.; Бойер, К.; Родос, СК (1989). «Перспективы усиления рентгеновского излучения с самоканалированием смещения заряда». Журнал IEEE по квантовой электронике . 25 (12): 2423–2430. Бибкод : 1989IJQE...25.2423S. дои : 10.1109/3.40625.
  30. ^ Бойер, К.; Лук, Т.С.; Макферсон, А.; Ши, Х.; Солем, Дж.К.; Родос, СК; Борисов, А.Б.; Боровский А.; Ширяев О.; Коробкин, В. (1992). «Масштабирование энерговыделения рентгеновского усилителя с канальным распространением» (PDF) . Материалы 14-й Международной конференции по лазерам '91, Сан-Диего, Калифорния, 9–13 декабря 1991 г., Дуарте, Ф.Дж.; Харрис, генеральный директор; Ред. : 9–13. Бибкод : 1992laap.conf....9B.
  31. ^ Борисов, А.Б.; Боровский А.; Ширяев О.; Коробкин В.; Прохоров А.; Солем, Дж.К.; Бойер, К.; Родос, СК (1992). «Релятивистское и зарядово-смещенное самоканалирование интенсивных ультракоротких лазерных импульсов в плазме». Физический обзор А. 45 (8): 5830–5845. Бибкод : 1992PhRvA..45.5830B. doi : 10.1103/PhysRevA.45.5830. ПМИД  9907685.
  32. ^ Борисов, А.Б.; Боровский А.; Коробкин В.; Прохоров А.; Ширяев О.; Ши, Х.; Лук, Т.С.; Макферсон, А.; Солем, Дж.К.; Бойер, К.; Родос, СК (1992). «Наблюдение релятивистского самоканалирования / самоканалирования со смещением заряда интенсивного субпикосекундного ультрафиолетового (248 нм) излучения в плазме». Письма о физических отзывах . 68 (15): 2309–2312. Бибкод : 1992PhRvL..68.2309B. doi :10.1103/PhysRevLett.68.2309. ПМИД  10045362.
  33. ^ Борисов, А.Б.; Боровский А.; Ширяев О.; Карпов В.Б.; Коробкин В.; Прохоров А.; Солем, Дж.К.; Макферсон, А.; Ши, Х.; Лук, Т.С.; Бойер, К.; Родос, СК (1992). «Исследование релятивистского и зарядосмещенного самоканалирования интенсивного субпикосекундного ультрафиолетового (248 нм) излучения в плазме». Материалы 3-го Международного коллоквиума по рентгеновским лазерам, X-Ray Lasers '92, Шлирзее, Германия, 18–22 мая 1992 г. (Институт физики, CRC Press, Бристоль, Англия) . 125 : 229. ISBN 9780854984152.
  34. ^ Борисов, А.Б.; Боровский А.; Ширяев О.; Коробкин В.; Прохоров А.; Солем, Дж.К.; Лук, Т.С.; Бойер, К.; Родос, СК (1992). Сукевер, Шимон (ред.). «Релятивистское и зарядово-смещенное самоканалирование интенсивных кратковременных лазерных импульсов в плазме». Труды SPIE 1551, Лазеры ультракороткой длины волны (Международное общество оптики и фотоники) . Ультракоротковолновые лазеры. 1551 : 224–233. Бибкод : 1992SPIE.1551..224B. дои : 10.1117/12.134824. S2CID  122507905.
  35. ^ Зиглер, А.; Борисов, А.Б.; Беркхальтер, П.; Нагель, Д.; Бойер, К.; Лук, Т.С.; Макферсон, А.; Солем, Дж.К.; Родос, СК (1992). «Генерация высокоинтенсивного киловольтного излучения для возбуждения рентгеновского усилителя». Материалы конференции SOQE, декабрь 1992 г. (Общество оптической и квантовой электроники) .
  36. ^ Солем, JC (1992). «Применение рентгеновского лазера с энергией 10 ГэВ в исследованиях гамма-лазера» (PDF) . Материалы семинара по научным применениям коротковолновых источников когерентного света, Стэнфорд, Калифорния, 21 октября 1992 г. (Отчет Национальной лаборатории Лос-Аламоса LAUR-92-3695): 57–64.
  37. ^ Борисов, А.Б.; Боровский А.; Коробкин В.; Прохоров А.; Ширяев О.; Ши, Х.; Лук, Т.С.; Макферсон, А.; Солем, Дж.К.; Бойер, К.; Родос, СК (1993). «Наблюдение релятивистского и зарядосмещенного самоканалирования интенсивного субпикосекундного ультрафиолетового излучения в плазме». Материалы восемнадцатой международной конференции по квантовой электронике IQEC '92, Вена, Австрия, 14–19 июня 1992 г.
  38. ^ Бойер, К.; Лук, Т.С.; Макферсон, А.; Ши, Х.; Солем, Дж.К.; Родос, СК; Борисов, А.Б.; Боровский А.; Ширяев О.; Коробкин, В. (1992). «Масштабирование энерговыделения рентгеновского усилителя с канальным распространением» (PDF) . Материалы 14-й Международной конференции по лазерам '91, Сан-Диего, Калифорния, 9–13 декабря 1991 г., Дуарте, Ф.Дж.; Харрис, генеральный директор; Ред. : 9–13. Бибкод : 1992laap.conf....9B.
  39. ^ Зиглер, А.; Беркхальтер, П.; Нагель, Д.; Бойер, К.; Лук, Т.С.; Макферсон, А.; Солем, Дж.К.; Родос, СК (1993). «Наблюдение высокоинтенсивного киловольтного излучения для возбуждения рентгеновского усилителя». Материалы Международной конференции по квантовой электронике, Вена, Австрия, 1993 .
  40. ^ Борисов, А.Б.; Коробкин В.; Карпов В.Б.; Ширяев О.Б.; Ши, Х.; Лук, Т.; Макферсон, А.; Бойер, К.; Солем, Дж.К.; Родос, СК (1993). «Анализ устойчивости релятивистского и зарядосмещенного самоканалирования интенсивных лазерных импульсов». Труды короткой длины волны V: физика с интенсивными лазерными импульсами, Сан-Диего, Калифорния, 29–31 марта 1993 г. Коркум, П. и Перри, М. Эдс; (Оптическое общество Америки) : 220.
  41. ^ Борисов, А.Б.; Ши, Х.; Карпов В.Б.; Коробкин В.; Солем, Дж.К.; Ширяев О.Б.; Макферсон, А.; Бойер, К.; Родос, СК (1994). «Стабильное самоканалирование интенсивных ультрафиолетовых импульсов в каналах, производящих нижнюю плотную плазму, превышающих 100 рэлеевских длин». Журнал Оптического общества Америки Б. 11 (10): 1941–1947. Бибкод : 1994JOSAB..11.1941B. дои : 10.1364/JOSAB.11.001941.
  42. ^ «Принцип лазера с ядерной накачкой» . Обнинск, Россия: Физико-энергетический институт . Проверено 1 марта 2009 г.
  43. ^ «Физика ядерно-индуцированной плазмы и лазеров с ядерной накачкой». Институт физики и энергетики. Архивировано из оригинала 31 октября 2005 года . Проверено 19 января 2006 г.
  44. ↑ Броуд, Уильям Дж. (15 ноября 1983 г.). «Рентгеновское лазерное оружие приобретает популярность». Нью-Йорк Таймс .
  45. ^ Уолтер, Кэти (сентябрь 1998 г.). «Рентгеновский лазер: из подполья в стол». Обзор науки и технологий . Ливерморская национальная лаборатория Лоуренса: 21–3.