stringtranslate.com

Излучательная способность

Кузнецы обрабатывают железо , когда оно достаточно горячее, чтобы испускать отчетливо видимое тепловое излучение .

Излучательная способность поверхности материала — это его эффективность в излучении энергии в виде теплового излучения . Тепловое излучение — это электромагнитное излучение , которое чаще всего включает в себя как видимое излучение (свет), так и инфракрасное излучение, которое не видно человеческому глазу. Часть теплового излучения от очень горячих объектов (см. фотографию) легко видна глазу.

Излучательная способность поверхности зависит от ее химического состава и геометрической структуры. Количественно это отношение теплового излучения поверхности к излучению идеальной черной поверхности при той же температуре, как дано законом Стефана-Больцмана . (Сравнение с законом Планка используется, если речь идет об определенных длинах волн теплового излучения.) Отношение варьируется от 0 до 1.

Поверхность абсолютно черного тела (с коэффициентом излучения 1) испускает тепловое излучение мощностью около 448 Вт на квадратный метр (Вт/м 2 ) при комнатной температуре 25 °C (298 K; 77 °F).

Объекты имеют излучательную способность менее 1,0 и испускают излучение с соответственно меньшей интенсивностью. [1]

Однако частицы с длиной волны и субволнового масштаба [2] , метаматериалы [3] и другие наноструктуры [4] могут иметь излучательную способность больше 1. [ необходимо разъяснение ]

Практические применения

Коэффициенты излучения важны в различных контекстах:

Утепленные окна
Теплые поверхности обычно охлаждаются непосредственно воздухом, но они также охлаждаются сами, испуская тепловое излучение. Этот второй механизм охлаждения важен для простых стеклянных окон, которые имеют коэффициент излучения, близкий к максимально возможному значению 1,0. «Low-E окна» с прозрачными низкоэмиссионными покрытиями испускают меньше теплового излучения, чем обычные окна. [5] Зимой эти покрытия могут вдвое снизить скорость потери тепла окном по сравнению с непокрытым стеклянным окном. [6]
Система солнечного нагрева воды на основе вакуумных стеклянных трубчатых коллекторов . Солнечный свет поглощается внутри каждой трубки селективной поверхностью. Поверхность поглощает солнечный свет почти полностью, но имеет низкую теплоизлучательную способность, поэтому теряет очень мало тепла. Обычные черные поверхности также эффективно поглощают солнечный свет, но они обильно испускают тепловое излучение.
Солнечные тепловые коллекторы
Аналогично солнечные коллекторы теряют тепло, испуская тепловое излучение. Современные солнечные коллекторы включают в себя селективные поверхности с очень низкой излучательной способностью. Эти коллекторы тратят очень мало солнечной энергии на испускание теплового излучения. [7]
Тепловая защита
Для защиты конструкций от высоких поверхностных температур, таких как многоразовые космические аппараты или гиперзвуковые самолеты, на поверхность изолирующей керамики наносятся высокоэмиссионные покрытия (ВЭП) со значениями излучательной способности около 0,9. [8] Это облегчает радиационное охлаждение и защиту базовой конструкции и является альтернативой абляционным покрытиям, используемым в одноразовых спускаемых аппаратах .
Пассивное дневное радиационное охлаждение
Дневные пассивные излучающие охладители используют чрезвычайно низкую температуру внешнего космоса (~2,7 К) для выделения тепла и снижения температуры окружающей среды, не требуя при этом никаких затрат энергии. [9] Эти поверхности минимизируют поглощение солнечного излучения , чтобы уменьшить приток тепла и максимизировать излучение теплового излучения LWIR. [9] Это было предложено в качестве решения проблемы глобального потепления. [10]
Планетарные температуры
Планеты являются солнечными тепловыми коллекторами в больших масштабах. Температура поверхности планеты определяется балансом между теплом, поглощаемым планетой от солнечного света, теплом, излучаемым ее ядром, и тепловым излучением, излучаемым обратно в космос. Излучательная способность планеты определяется природой ее поверхности и атмосферы. [11]
Из-за различий в излучательной способности эта инфракрасная фотография холодной пивной банки показывает совершенно разные (и неверные) значения температуры в зависимости от материала поверхности. Отражения (например, от пустого конца банки и столешницы) делают невозможным точное измерение отражающих поверхностей.
Измерения температуры
Пирометры и инфракрасные камеры — это приборы, используемые для измерения температуры объекта с помощью его теплового излучения; не требуется никакого фактического контакта с объектом. Калибровка этих приборов включает в себя излучательную способность измеряемой поверхности. [12]

Математические определения

В самом общем виде излучательная способность может быть определена для определенной длины волны , направления и поляризации .

Однако наиболее часто используемой формой излучательной способности является полусферическая полная излучательная способность , которая рассматривает излучение как суммарное по всем длинам волн, направлениям и поляризациям при определенной температуре. [13] : 60 

Некоторые конкретные формы излучательной способности подробно описаны ниже.

Полусферическая излучательная способность

Полусферическая излучательная способность поверхности, обозначаемая ε , определяется как [14]

где

Спектральная полусферическая излучательная способность

Спектральная полусферическая излучательная способность по частоте и спектральная полусферическая излучательная способность по длине волны поверхности, обозначаемые ε ν и ε λ соответственно, определяются как [14]

где

Направленная излучательная способность

Направленная излучательная способность поверхности, обозначаемая ε Ω , определяется как [14]

где

Спектральная направленная излучательная способность

Спектральная направленная излучательная способность по частоте и спектральная направленная излучательная способность по длине волны поверхности, обозначаемые ε ν,Ω и ε λ,Ω соответственно, определяются как [14]

где

Полусферическая излучательная способность может быть также выражена как средневзвешенное значение направленных спектральных излучательных способностей, как описано в учебниках по «лучистому переносу тепла» [12] .

Коэффициенты излучения общих поверхностей

Коэффициенты излучения ε можно измерить с помощью простых устройств, таких как куб Лесли в сочетании с детектором теплового излучения, таким как термобатарея или болометр . Аппарат сравнивает тепловое излучение от тестируемой поверхности с тепловым излучением от почти идеального черного образца. Детекторы по сути являются черными поглотителями с очень чувствительными термометрами, которые регистрируют повышение температуры детектора при воздействии теплового излучения. Для измерения коэффициентов излучения при комнатной температуре детекторы должны полностью поглощать тепловое излучение на инфракрасных длинах волн около 10×10−6 метра . [15] Видимый свет имеет диапазон длин волн около 0,4–0,7×10−6 метра от фиолетового до темно-красного.

Измерения излучательной способности для многих поверхностей собраны во многих справочниках и текстах. Некоторые из них перечислены в следующей таблице. [16] [17]

Фотографии алюминиевого куба Лесли . Цветные фотографии сделаны с помощью инфракрасной камеры; черно-белые фотографии внизу сделаны с помощью обычной камеры. Все грани куба имеют одинаковую температуру около 55 °C (131 °F). Грань куба, которая была окрашена (черная или белая краска оказывает незначительное влияние), имеет большую излучательную способность, на что указывает красноватый цвет на инфракрасной фотографии. Полированная грань куба имеет низкую излучательную способность, на что указывает синий цвет, и отраженное изображение теплой руки четкое.

Примечания:

  1. Эти коэффициенты излучения представляют собой общие полусферические коэффициенты излучения поверхностей.
  2. Значения излучательной способности относятся к материалам, которые являются оптически толстыми . Это означает, что поглощательная способность на длинах волн, типичных для теплового излучения, не зависит от толщины материала. Очень тонкие материалы излучают меньше теплового излучения, чем более толстые материалы.
  3. Большинство значений коэффициента излучения на диаграмме выше были зарегистрированы при комнатной температуре 300 К (27 °C; 80 °F).

Тесно связанные свойства

Поглощение

Существует фундаментальное соотношение ( закон теплового излучения Густава Кирхгофа 1859 года), которое уравнивает излучательную способность поверхности с ее поглощением падающего излучения (« поглощающая способность » поверхности). Закон Кирхгофа строго применим в отношении спектрально-направленных определений излучательной способности и поглощательной способности. Это соотношение объясняет, почему излучательная способность не может превышать 1, поскольку наибольшая поглощательная способность — соответствующая полному поглощению всего падающего света действительно черным объектом — также равна 1. [12] Зеркальные металлические поверхности, которые отражают свет, таким образом, будут иметь низкую излучательную способность, поскольку отраженный свет не поглощается. Полированная серебряная поверхность имеет излучательную способность около 0,02 вблизи комнатной температуры. Черная сажа очень хорошо поглощает тепловое излучение; ее излучательная способность достигает 0,97, и, следовательно, сажа является хорошим приближением к идеальному черному телу. [21] [22]

За исключением голых, полированных металлов, внешний вид поверхности для глаза не является хорошим ориентиром для коэффициентов излучения вблизи комнатной температуры. Например, белая краска поглощает очень мало видимого света. Однако на инфракрасной длине волны 10×10−6 метра краска поглощает свет очень хорошо и имеет высокий коэффициент излучения. Аналогично, чистая вода поглощает очень мало видимого света, но вода, тем не менее, является сильным поглотителем инфракрасного излучения и имеет соответственно высокий коэффициент излучения.

Эмиттанс

Излучательная способность (или мощность излучения) — это общее количество тепловой энергии, излучаемой на единицу площади за единицу времени для всех возможных длин волн. Излучательная способность тела при данной температуре — это отношение общей мощности излучения тела к общей мощности излучения абсолютно черного тела при этой температуре. Согласно закону Планка , общая излучаемая энергия увеличивается с температурой, в то время как пик спектра излучения смещается в сторону более коротких длин волн. Энергия, излучаемая на более коротких длинах волн, увеличивается быстрее с температурой. Например, идеальное черное тело , находящееся в тепловом равновесии при температуре 1273 К (1000 °C; 1832 °F), будет излучать 97% своей энергии на длинах волн ниже14  мкм . [8]

Термин «эмиссионная способность» обычно используется для описания простой однородной поверхности, такой как серебро. Похожие термины, эмиссионность и тепловая эмиссионность , используются для описания измерений теплового излучения на сложных поверхностях, таких как изоляционные изделия. [23] [24] [25]

Измерение эмиттанса

Излучательная способность поверхности может быть измерена напрямую или косвенно по излучаемой энергии с этой поверхности. В прямом радиометрическом методе излучаемая энергия образца измеряется напрямую с помощью спектроскопа, такого как инфракрасная спектроскопия с преобразованием Фурье (FTIR). [25] В косвенном калориметрическом методе излучаемая энергия образца измеряется косвенно с помощью калориметра. В дополнение к этим двум обычно применяемым методам, недорогая техника измерения эмиссии основана на принципе двухцветной пирометрии. [25]

Коэффициенты излучения планеты Земля

Типичный спектр общего исходящего (восходящего) потока теплового излучения Земли в условиях ясного неба, смоделированный с помощью MODTRAN . Также показаны кривые Планка для диапазона температур Земли.

Излучательная способность планеты или другого астрономического тела определяется составом и структурой ее внешней оболочки. В этом контексте «оболочка» планеты обычно включает как ее полупрозрачную атмосферу, так и ее негазообразную поверхность. Результирующие радиационные выбросы в космос обычно выполняют функцию основного механизма охлаждения для этих в противном случае изолированных тел. Баланс между всеми другими входящими и внутренними источниками энергии и исходящим потоком регулирует планетарные температуры. [26]

Для Земли равновесные температуры кожи находятся вблизи точки замерзания воды, 260±50 К (-13±50 °C, 8±90 °F). Таким образом, наиболее энергичные выбросы находятся в диапазоне, охватывающем около 4-50 мкм, как это регулируется законом Планка . [27] Коэффициенты излучения для атмосферы и поверхностных компонентов часто количественно определяются отдельно и проверяются с помощью спутниковых и наземных наблюдений, а также лабораторных измерений. Эти коэффициенты излучения служат входными параметрами в некоторых более простых метеорологических и климатологических моделях.

Поверхность

Коэффициенты излучения поверхности Земли (ε s ) были выведены с помощью спутниковых инструментов путем прямого наблюдения за тепловыми излучениями поверхности в надире через менее загороженное атмосферное окно , охватывающее 8-13 мкм. [28] Значения варьируются в диапазоне около ε s =0,65-0,99, причем самые низкие значения обычно ограничиваются наиболее бесплодными пустынными районами. Коэффициенты излучения большинства участков поверхности превышают 0,9 из-за доминирующего влияния воды; включая океаны, растительность суши и снег/лед. Глобально усредненные оценки коэффициента излучения полушарий поверхности Земли находятся в районе ε s =0,95. [29]

Атмосфера

Типичный спектр пропускания инфракрасного излучения через атмосферу Земли. Между 8 и 14 мкм можно увидеть «окно», которое обеспечивает прямую передачу наиболее интенсивного теплового излучения с поверхности Земли. Оставшаяся часть восходящей энергии, а также нисходящего излучения обратно на поверхность, подвергается поглощению и испусканию различными атмосферными компонентами, как указано.

Вода также доминирует над излучательной способностью и поглощательной способностью атмосферы планеты в форме водяного пара . Облака, углекислый газ и другие компоненты вносят существенный дополнительный вклад, особенно там, где есть пробелы в спектре поглощения водяного пара. [30] Азот ( N
2) и кислород ( O
2) — основные атмосферные компоненты — взаимодействуют менее существенно с тепловым излучением в инфракрасном диапазоне. [20] Прямое измерение излучательной способности атмосферы Земли (ε a ) является более сложной задачей, чем для земных поверхностей, отчасти из-за многослойной и более динамичной структуры атмосферы.

Верхний и нижний пределы были измерены и рассчитаны для ε a в соответствии с экстремальными, но реалистичными местными условиями. На верхнем пределе плотные низкие облачные структуры (состоящие из жидких/ледяных аэрозолей и насыщенного водяного пара) закрывают окна пропускания инфракрасного излучения, что приводит к условиям, близким к условиям черного тела, с ε a ≈1. [31] На нижнем пределе условия ясного неба (без облаков) способствуют наибольшему открытию окон пропускания. Более равномерная концентрация долгоживущих следовых парниковых газов в сочетании с давлением водяного пара 0,25-20 мбар затем дает минимальные значения в диапазоне ε a = 0,55-0,8 (при ε = 0,35-0,75 для моделируемой атмосферы, состоящей только из водяного пара). [32] Углекислый газ ( CO2) и другие парниковые газы вносят вклад около ε=0,2 в ε a при низкой влажности воздуха. [33] Исследователи также оценили вклад различных типов облаков в поглощательную и излучательную способность атмосферы. [34] [35] [36]

В наши дни подробные процессы и сложные свойства переноса излучения через атмосферу оцениваются с помощью моделей общей циркуляции с использованием кодов переноса излучения и баз данных, таких как MODTRAN / HITRAN . [32] Таким образом, излучение, поглощение и рассеяние моделируются как в пространстве, так и во времени.

Для многих практических приложений может быть невозможным, экономически невыгодным или ненужным знать все значения излучательной способности локально. Могут использоваться «эффективные» или «объемные» значения для атмосферы или всей планеты. Они могут быть основаны на удаленных наблюдениях (с земли или из космоса) или определены в соответствии с упрощениями, используемыми конкретной моделью. Например, эффективное глобальное значение ε a ≈0,78 было оценено путем применения идеализированной модели энергетического баланса однослойной атмосферы к Земле. [37]

Эффективная излучательная способность, обусловленная атмосферой

IPCC сообщает об исходящем потоке теплового излучения (OLR) в 239 (237–242) Вт м -2 и поверхностном потоке теплового излучения (SLR) в 398 (395–400) Вт м -2 , где заключенные в скобки значения указывают на доверительные интервалы 5-95% по состоянию на 2015 год. Эти значения указывают на то, что атмосфера (включая облака) снижает общую излучательную способность Земли относительно ее поверхностных выбросов в 239/398 ≈ 0,60 раза. Другими словами, выбросы в космос определяются как , где - эффективная излучательная способность Земли, наблюдаемая из космоса, а 289 K (16 °C; 61 °F) - эффективная температура поверхности. [38] : 934 

История

Концепции излучательной способности и поглощательной способности как свойств материи и излучения появились в работах Пьера Прево , Джона Лесли , Бальфура Стюарта и других конца восемнадцатого — середины девятнадцатого века. [39] [40] [41] В 1860 году Густав Кирхгоф опубликовал математическое описание их взаимосвязи в условиях теплового равновесия (т. е. закон теплового излучения Кирхгофа ). [42] К 1884 году излучательная способность абсолютно черного тела была выведена Йозефом Стефаном с использованием экспериментальных измерений Джона Тиндаля и выведена Людвигом Больцманом из фундаментальных статистических принципов. [43] Излучательная способность, определяемая как дополнительный коэффициент пропорциональности к закону Стефана-Больцмана , таким образом подразумевалась и использовалась в последующих оценках радиационного поведения серых тел. Например, Сванте Аррениус применил последние теоретические разработки к своему исследованию 1896 года температур поверхности Земли, рассчитанных на основе лучистого равновесия планеты со всем космосом. [44] К 1900 году Макс Планк эмпирически вывел обобщенный закон излучения черного тела , тем самым прояснив концепции излучательной способности и поглощательной способности на отдельных длинах волн. [45]

Другие радиометрические коэффициенты

Смотрите также

Ссылки

  1. ^ Закон Стефана-Больцмана гласит, что скорость испускания теплового излучения равна σT 4 , где σ = 5,67×10 −8  Вт/м 2 ·К 4 , а температура T измеряется в градусах Кельвина . См. Trefil, James S. (2003). The Nature of Science: An AZ Guide to the Laws and Principles Governing Our Universe . Houghton Mifflin Harcourt . стр. 377. ISBN 9780618319381.
  2. ^ Борен, Крейг Ф.; Хаффман, Дональд Р. (1998). Поглощение и рассеяние света малыми частицами. Wiley. С. 123–126. ISBN 978-0-471-29340-8.
  3. ^ Нариманов, Евгений Э.; Смольянинов, Игорь И. (2012). «За пределами закона Стефана–Больцмана: Тепловая гиперпроводимость». Конференция по лазерам и электрооптике 2012 г. Технический сборник OSA. Оптическое общество Америки. стр. QM2E.1. arXiv : 1109.5444 . CiteSeerX 10.1.1.764.846 . doi :10.1364/QELS.2012.QM2E.1. ISBN  978-1-55752-943-5. S2CID  36550833.
  4. ^ Golyk, VA; Krüger, M.; Kardar, M. (2012). "Тепловое излучение длинных цилиндрических объектов". Phys. Rev. E . 85 (4): 046603. arXiv : 1109.1769 . Bibcode :2012PhRvE..85d6603G. doi :10.1103/PhysRevE.85.046603. hdl : 1721.1/71630 . PMID  22680594. S2CID  27489038.
  5. ^ "История успеха НИОКР окон Low-E" (PDF) . Исследования и разработки окон и ограждающих конструкций зданий: дорожная карта для новых технологий . Министерство энергетики США . Февраль 2014 г. стр. 5.
  6. ^ Фрике, Йохен; Борст, Вальтер Л. (2013). Основы энергетических технологий. Wiley-VCH . стр. 37. ISBN 978-3527334162.
  7. ^ Фрике, Йохен; Борст, Вальтер Л. (2013). "9. Солнечное пространство и водяное отопление". Основы энергетических технологий . Wiley-VCH. стр. 249. ISBN 978-3527334162.
  8. ^ abc Шао, Гаофэн и др. (2019). «Улучшенная стойкость к окислению высокоэмиссионных покрытий на волокнистой керамике для многоразовых космических систем». Corrosion Science . 146 : 233–246. arXiv : 1902.03943 . Bibcode :2019Corro.146..233S. doi :10.1016/j.corsci.2018.11.006. S2CID  118927116.
  9. ^ ab Aili, Ablimit; Yin, Xiaobo; Yang, Ronggui (октябрь 2021 г.). "Глобальный радиационный потенциал охлаждения неба с поправкой на плотность населения и потребность в охлаждении". Атмосфера . 12 (11): 1379. Bibcode : 2021Atmos..12.1379A. doi : 10.3390/atmos12111379 .
  10. ^ Чэнь, Мэйцзе; Пан, Дэн; Чэнь, Синюй; Янь, Хунцзе; Ян, Юань (2022). «Пассивное дневное радиационное охлаждение: основы, конструкции материалов и приложения». EcoMat . 4 . doi : 10.1002/eom2.12153 . S2CID  240331557. Пассивное дневное радиационное охлаждение (PDRC) рассеивает земное тепло в чрезвычайно холодном космическом пространстве без использования какой-либо энергии или загрязнения окружающей среды. Оно может одновременно решить две основные проблемы энергетического кризиса и глобального потепления.
  11. ^ "Чувствительность к климату". Американское химическое общество . Получено 21 июля 2014 г.
  12. ^ abc Siegel, Robert (2001). Теплопередача тепловым излучением, четвертое издание. CRC Press . стр. 41. ISBN 9781560328391.
  13. ^ Siegel, Robert; Howell, John R. (1992). Теплопередача за счет теплового излучения (3-е изд.). Taylor & Francis. ISBN 0-89116-271-2.
  14. ^ abcd "Теплоизоляция. Передача тепла излучением. Физические величины и определения". ISO 9288:2022 . Каталог ISO . 1989 . Получено 2015-03-15 .
  15. ^ Для действительно черного объекта спектр его теплового излучения достигает пика на длине волны, заданной законом Вина : λ max = b / T , где температура T измеряется в градусах Кельвина, а константа b ≈ 2,90×10−3 метра -кельвина. Комнатная температура составляет около 293 градусов Кельвина. Солнечный свет сам по себе является тепловым излучением, исходящим от горячей поверхности Солнца. Температура поверхности Солнца около 5800 градусов Кельвина хорошо соответствует пиковой длине волны солнечного света, которая находится на зеленой длине волны около 0,5×10−6 метров . См. Saha, Kshudiram (2008). Атмосфера Земли: ее физика и динамика. Springer Science & Business Media . стр. 84. ISBN 9783540784272.
  16. ^ Брюстер, М. Куинн (1992). Тепловой лучистый перенос и свойства. John Wiley & Sons . стр. 56. ISBN 9780471539827.
  17. ^ 2009 ASHRAE Handbook: Fundamentals - IP Edition . Атланта: Американское общество инженеров по отоплению, охлаждению и кондиционированию воздуха. 2009. ISBN 978-1-933742-56-4.«IP» относится к дюймовым и фунтовым единицам; также доступна версия справочника с метрическими единицами. Коэффициент излучения — это простое число, и он не зависит от системы единиц.
  18. ^ Видимый цвет анодированной алюминиевой поверхности не сильно влияет на ее излучательную способность. См. "Излучательная способность материалов". Electro Optical Industries, Inc. Архивировано из оригинала 2012-09-19.
  19. ^ Троглер, Уильям С. (1995). «Экологическая химия следовых газов атмосферы». Журнал химического образования . 72 (11): 973. Bibcode : 1995JChEd..72..973T. doi : 10.1021/ed072p973.
  20. ^ ab Höpfner, M.; Milz, M.; Buehler, S.; Orphall, J.; Stiller, G. (24 мая 2012 г.). "Естественный парниковый эффект атмосферного кислорода (O 2 ) и азота (N 2 )". Geophysical Research Letters . 39 (L10706). Bibcode :2012GeoRL..3910706H. doi :10.1029/2012GL051409. ISSN  1944-8007. S2CID  128823108.
  21. ^ "Таблица общей излучательной способности" (PDF) . Архивировано из оригинала (PDF) 2009-07-11.Таблица коэффициентов излучения предоставлена ​​компанией; источник этих данных не указан.
  22. ^ "Влияющие факторы". Общество evitherm - Виртуальный институт тепловой метрологии. Архивировано из оригинала 2014-01-12 . Получено 2014-07-19 .
  23. ^ "ASTM C835 - 06(2013)e1: Стандартный метод испытаний для полной полусферической излучательной способности поверхностей до 1400°C". ASTM International . Получено 2014-08-09 .
  24. ^ Кругер, Абэ; Севилл, Карл (2012). Экологическое строительство: принципы и практика в жилищном строительстве. Cengage Learning . стр. 198. ISBN 9781111135959.
  25. ^ abc Саад, Абдулла А.; Мартинес, Карлос; Трайс, Родни В. (2023-02-13). «Передача тепла излучением во время гиперзвукового полета: обзор подходов к измерению излучательной способности и улучшению сверхвысокотемпературной керамики». Международный журнал по керамической инженерии и науке . 5 (2). doi : 10.1002/ces2.10171 . ISSN  2578-3270.
  26. ^ «Климат и энергетический бюджет Земли». NASA Earth Observatory. 14 января 2009 г. Получено 10 октября 2022 г.
  27. ^ Петти, Грант В. (2006). Первый курс по атмосферной радиации (2-е изд.). Мэдисон, Висконсин: Sundog Publ. стр. 68. ISBN 978-0972903318.
  28. ^ "Глобальная база данных по излучательной способности ASTER: в 100 раз более подробная, чем у ее предшественника". NASA Earth Observatory. 17 ноября 2014 г. Получено 10 октября 2022 г.
  29. ^ "Joint Emissivity Database Initiative". Лаборатория реактивного движения NASA . Получено 10 октября 2022 г.
  30. ^ "Дистанционное зондирование: полосы поглощения и атмосферные окна". NASA Earth Observatory . 17 сентября 1999 г. Получено 28 октября 2022 г.
  31. ^ Лю, Лэй; Чжан, Тин; У, И; Ню, Чжэньцун; Ван, Ци (2018). «Извлечение эффективной излучательной способности облаков с использованием комбинированных наземных инфракрасных приборов для измерения облаков и наблюдений облакомера». Дистанционное зондирование . 10 (2033): 2033. Bibcode : 2018RemS...10.2033L. doi : 10.3390/rs10122033 .
  32. ^ ab Мендоса, Виктор М..; Валлануэва, Эльба Э.; Гардуно, Рене; Санчес-Менесес, Оскар (31 января 2017 г.). «Излучательная способность атмосферы при ясном небе, рассчитанная с помощью E-Trans/HITRAN». Atmospheric Environment . 155 : 174–188. Bibcode : 2017AtmEn.155..174M. doi : 10.1016/j.atmosenv.2017.01.048. ISSN  1352-2310.
  33. ^ Staley, DO; Jurica, GM (1 марта 1972 г.). "Эффективная излучательная способность атмосферы при ясном небе". Прикладная метеорология и климатология . 11 (2): 349–356. Bibcode :1972JApMe..11..349S. doi : 10.1175/1520-0450(1972)011<0349:EAEUCS>2.0.CO;2 .
  34. ↑ Грэм, Стив (1 марта 1999 г.). «Облака и радиация». NASA Earth Observatory . Получено 28 октября 2022 г.
  35. ^ Кокс, Стивен К. (1 февраля 1976 г.). «Наблюдения за эффективной инфракрасной излучательной способностью облаков». Atmospheric Sciences . 33 (2): 287–289. Bibcode :1976JAtS...33..287C. doi : 10.1175/1520-0469(1976)033<0287:OOCIEE>2.0.CO;2 .
  36. ^ Chylek, Petr; Ramaswamy, V. (1 января 1982 г.). "Простая аппроксимация инфракрасной излучательной способности водяных облаков". Atmospheric Sciences . 39 (1): 171–177. Bibcode :1982JAtS...39..171C. doi : 10.1175/1520-0469(1982)039<0171:SAFIEO>2.0.CO;2 .
  37. ^ "ACS Climate Science Toolkit - Atmospheric Warming - A Single-Layer Atmosphere Model". Американское химическое общество . Получено 1 декабря 2022 г.
  38. ^ IPCC (2021). Masson-Delmotte, V.; Zhai, P.; Pirani, A.; Connors, SL; et al. (ред.). Изменение климата 2021: Физическая научная основа (PDF) . Вклад Рабочей группы I в Шестой оценочный доклад Межправительственной группы экспертов по изменению климата. Cambridge University Press (в печати).
  39. ^ Прево, Пьер (апрель 1791 г.). «Мемуар о равновесии огня». Наблюдения Sur la Physique (на французском языке). XXXVIII (1): 314–323.
  40. ^ Лесли, Джон (1804). Экспериментальное исследование природы и распространения тепла. Эдинбург: J. Mawman.
  41. ↑ Стюарт, Бальфур (1866). Элементарный трактат о тепле. Оксфорд, Clarendon Press.
  42. ^ Кирхгоф, Густав (1860). «Ueber das Verhältniss zwischen dem Emissionsvermögen und dem Absorbsvermögen der Körper für Wärme and Licht». Аннален дер Физик и Химия . 109 (2): 275–301. Бибкод : 1860АнП...185..275К. дои : 10.1002/andp.18601850205 .
  43. ^ Больцманн, Людвиг (1884). «Ableitung des Stefan'schen Gesetzes, betreffend die Abhängigkeit der Wärmestrahlung von der Temperatur aus der Electromagnetischen Lichttheorie» [Вывод закона Стефана, касающегося зависимости теплового излучения от температуры, из электромагнитной теории света]. Annalen der Physik und Chemie (на немецком языке). 258 (6): 291–294. Бибкод : 1884АнП...258..291Б. дои : 10.1002/andp.18842580616 .
  44. ^ Сванте Аррениус (1896). «О влиянии углекислого газа в воздухе на температуру земли». Philosophical Magazine and Journal of Science . 41 (251): 237–276. doi : 10.1080/14786449608620846 .
  45. ^ Планк, Макс (1901). «Über das Gesetz der Energieverteilung im Normalspektrum». Аннален дер Физик . 4 (3): 553–563. Бибкод : 1901АнП...309..553П. дои : 10.1002/andp.19013090310 .

Дальнейшее чтение