Атомное ядро

Ядро атома; состоит из нуклонов (протонов и нейтронов)

Модель атомного ядра, показывающая его как компактный пучок двух типов нуклонов : протонов (красный) и нейтронов (синий). На этой диаграмме протоны и нейтроны выглядят как маленькие шарики, склеенные вместе, но реальное ядро ​​(как его понимает современная ядерная физика ) не может быть объяснено таким образом, а только с помощью квантовой механики . В ядре, которое занимает определенный энергетический уровень (например, основное состояние ), можно сказать, что каждый нуклон занимает ряд положений.

Атомное ядро ​​— это небольшая плотная область, состоящая из протонов и нейтронов в центре атома , открытая в 1911 году Эрнестом Резерфордом на основе эксперимента Гейгера-Марсдена с золотой фольгой 1909 года . После открытия нейтрона в 1932 году модели ядра, состоящего из протонов и нейтронов, были быстро разработаны Дмитрием Иваненко ^[1] и Вернером Гейзенбергом . ^{[2] [3] [4] [5] [6]} Атом состоит из положительно заряженного ядра с облаком отрицательно заряженных электронов , окружающих его, связанных вместе электростатической силой . Почти вся масса атома находится в ядре, с очень небольшим вкладом электронного облака . Протоны и нейтроны связаны вместе, образуя ядро, ядерной силой .

Диаметр ядра находится в диапазоне1.70  фм (1,70 × 10 ⁻¹⁵  м ^[7] ) для водорода (диаметр одного протона) до примерно11,7  фм для урана . ^[8] Эти размеры намного меньше диаметра самого атома (ядро + электронное облако), примерно в 26 634 раза (атомный радиус урана составляет около156  вечера (156 × 10 ⁻¹²  м )) ^[9] до примерно 60 250 ( радиус атома водорода составляет около52.92  вечера ). ^[а]

Раздел физики, занимающийся изучением и пониманием атомного ядра, включая его состав и силы, связывающие его воедино, называется ядерной физикой .

История

Ядро было открыто в 1911 году в результате усилий Эрнеста Резерфорда по проверке « модели пудинга с изюмом » Томсона. ^[10] Электрон уже был открыт Дж. Дж. Томсоном . Зная, что атомы электрически нейтральны, Дж. Дж. Томсон предположил, что должен быть и положительный заряд. В своей модели пудинга с изюмом Томсон предположил, что атом состоит из отрицательных электронов, хаотично разбросанных внутри сферы положительного заряда. Позже Эрнест Резерфорд придумал эксперимент со своим партнером по исследованиям Гансом Гейгером и с помощью Эрнеста Марсдена , который включал в себя отклонение альфа-частиц (ядер гелия), направленных на тонкий лист металлической фольги. Он рассуждал, что если модель Дж. Дж. Томсона верна, положительно заряженные альфа-частицы будут легко проходить через фольгу с очень небольшим отклонением на своих траекториях, поскольку фольга должна действовать как электрически нейтральная, если отрицательные и положительные заряды настолько тесно смешаны, что заставляют ее казаться нейтральной. К его удивлению, многие частицы отклонялись на очень большие углы. Поскольку масса альфа-частицы примерно в 8000 раз больше массы электрона, стало очевидно, что должна присутствовать очень большая сила, чтобы она могла отклонять массивные и быстро движущиеся альфа-частицы. Он понял, что модель сливового пудинга не может быть точной и что отклонения альфа-частиц можно объяснить только если положительные и отрицательные заряды будут отделены друг от друга и что масса атома будет концентрированной точкой положительного заряда. Это оправдывало идею ядерного атома с плотным центром положительного заряда и массы.

Этимология

Термин «ядро» происходит от латинского слова «nucleus» , уменьшительного от «nux» («орех»), означающего «ядро» (т. е. «маленький орех») внутри водянистого типа плода (вроде персика ) . В 1844 году Майкл Фарадей использовал этот термин для обозначения «центральной точки атома». Современное атомное значение было предложено Эрнестом Резерфордом в 1912 году. ^[11] Однако принятие термина «ядро» в атомной теории не было мгновенным. Например, в 1916 году Гилберт Н. Льюис в своей знаменитой статье «Атом и молекула » заявил , что «атом состоит из ядра и внешнего атома или оболочки » . ^[12] Аналогично, термин kern, означающий ядро, используется для ядра в немецком и голландском языках.

Принципы

Образное изображение атома гелия -4 с электронным облаком в оттенках серого. В ядре два протона и два нейтрона изображены красным и синим. Это изображение показывает частицы как отдельные, тогда как в реальном атоме гелия протоны наложены в пространстве и, скорее всего, находятся в самом центре ядра, и то же самое верно для двух нейтронов. Таким образом, все четыре частицы, скорее всего, находятся в одном и том же пространстве, в центральной точке. Классические изображения отдельных частиц не могут моделировать известные распределения заряда в очень малых ядрах. Более точное изображение заключается в том, что пространственное распределение нуклонов в ядре гелия гораздо ближе к показанному здесь электронному облаку гелия , хотя и в гораздо меньшем масштабе, чем к причудливому изображению ядра. И атом гелия, и его ядро ​​сферически симметричны .

Ядро атома состоит из нейтронов и протонов, которые, в свою очередь, являются проявлением более элементарных частиц, называемых кварками , которые удерживаются в ассоциации ядерной сильной силой в определенных стабильных комбинациях адронов , называемых барионами . Ядерная сильная сила простирается достаточно далеко от каждого бариона, чтобы связывать нейтроны и протоны вместе против отталкивающей электрической силы между положительно заряженными протонами. Ядерная сильная сила имеет очень короткий радиус действия и по существу падает до нуля сразу за краем ядра. Коллективное действие положительно заряженного ядра заключается в удержании электрически отрицательно заряженных электронов на их орбитах вокруг ядра. Совокупность отрицательно заряженных электронов, вращающихся вокруг ядра, проявляет сродство к определенным конфигурациям и числу электронов, которые делают их орбиты стабильными. Какой химический элемент представляет атом, определяется числом протонов в ядре; нейтральный атом будет иметь равное число электронов, вращающихся вокруг этого ядра. Отдельные химические элементы могут создавать более стабильные электронные конфигурации, объединяясь для совместного использования своих электронов. Именно это совместное использование электронов для создания стабильных электронных орбит вокруг ядер представляется нам как химия нашего макромира.

Протоны определяют весь заряд ядра, а значит, и его химическую идентичность . Нейтроны электрически нейтральны, но вносят вклад в массу ядра почти в той же степени, что и протоны. Нейтроны могут объяснить явление изотопов (одинаковый атомный номер с разной атомной массой). Основная роль нейтронов — уменьшить электростатическое отталкивание внутри ядра.

Состав и форма

Протоны и нейтроны являются фермионами с разными значениями сильного изоспинового квантового числа , поэтому два протона и два нейтрона могут совместно использовать одну и ту же пространственную волновую функцию , поскольку они не являются идентичными квантовыми сущностями. Иногда их рассматривают как два разных квантовых состояния одной и той же частицы, нуклона . ^{[13] [14]} Два фермиона, такие как два протона, или два нейтрона, или протон + нейтрон (дейтрон), могут проявлять бозонное поведение, когда они становятся слабо связанными в пары, которые имеют целый спин.

В редком случае гиперядра третий барион , называемый гипероном , содержащий один или несколько странных кварков и/или других необычных кварков, также может разделять волновую функцию. Однако этот тип ядра крайне нестабилен и не встречается на Земле, за исключением экспериментов по физике высоких энергий.

Нейтрон имеет положительно заряженное ядро ​​радиусом ≈ 0,3 фм, окруженное компенсирующим отрицательным зарядом радиусом от 0,3 фм до 2 фм. Протон имеет приблизительно экспоненциально затухающее распределение положительного заряда со средним квадратичным радиусом около 0,8 фм. ^[15]

Форма атомного ядра может быть сферической, в форме мяча для регби (вытянутая деформация), в форме диска (сплюснутая деформация), в форме триаксиала (комбинация сплющенной и вытянутой деформации) или в форме груши. ^{[16] [17]}

Силы

Ядра связаны между собой остаточным сильным взаимодействием ( ядерным взаимодействием ). Остаточное сильное взаимодействие — это незначительный остаток сильного взаимодействия , которое связывает кварки вместе, образуя протоны и нейтроны. Эта сила намного слабее между нейтронами и протонами, поскольку она в основном нейтрализована внутри них, точно так же, как электромагнитные силы между нейтральными атомами (например, силы Ван-дер-Ваальса , действующие между двумя атомами инертного газа) намного слабее электромагнитных сил, которые удерживают части атомов вместе внутри (например, силы, которые удерживают электроны в атоме инертного газа, связанные с его ядром).

Ядерная сила сильно притягивает на расстоянии типичного разделения нуклонов, и это подавляет отталкивание между протонами из-за электромагнитной силы, таким образом позволяя ядрам существовать. Однако остаточная сильная сила имеет ограниченный диапазон, поскольку она быстро распадается с расстоянием (см. потенциал Юкавы ); таким образом, только ядра меньше определенного размера могут быть полностью стабильными. Самым большим известным полностью стабильным ядром (то есть стабильным к альфа-, бета- и гамма-распаду ) является свинец-208 , который содержит в общей сложности 208 нуклонов (126 нейтронов и 82 протона). Ядра больше этого максимума нестабильны и, как правило, становятся все более короткоживущими с большим числом нуклонов. Однако висмут-209 также стабилен к бета-распаду и имеет самый длинный период полураспада до альфа-распада среди всех известных изотопов, который оценивается в миллиард раз больше возраста Вселенной.

Остаточное сильное взаимодействие эффективно на очень коротком расстоянии (обычно всего несколько фемтометров (фм); примерно один или два диаметра нуклона) и вызывает притяжение между любой парой нуклонов. Например, между протоном и нейтроном, образуя дейтрон [NP], а также между протонами и протонами, и нейтронами и нейтронами.

Ядра гало и пределы действия ядерных сил

Эффективный абсолютный предел диапазона ядерной силы (также известный как остаточная сильная сила ) представлен гало-ядрами, такими как литий-11 или бор-14 , в которых динейтроны или другие совокупности нейтронов вращаются по орбитам на расстояниях около10 фм (примерно похоже на8 фм радиус ядра урана-238 ). Эти ядра не являются максимально плотными. Ядра гало образуются на крайних краях диаграммы нуклидов — нейтронной и протонной границах — и все они нестабильны с короткими периодами полураспада, измеряемыми в миллисекундах ; например, литий-11 имеет период полураспада8,8 мс .

Гало по сути представляет собой возбужденное состояние с нуклонами во внешней квантовой оболочке, которая имеет незаполненные энергетические уровни «ниже» нее (как по радиусу, так и по энергии). Гало может состоять либо из нейтронов [NN, NNN], либо из протонов [PP, PPP]. Ядра, которые имеют однонейтронное гало, включают ¹¹ Be и ¹⁹ C. Двухнейтронное гало демонстрируют ⁶ He, ¹¹ Li, ¹⁷ B, ¹⁹ B и ²² C. Ядра с двухнейтронным гало распадаются на три фрагмента, никогда на два, и называются ядрами Борромео из-за этого поведения (имея в виду систему из трех взаимосвязанных колец, в которой разрыв любого кольца освобождает оба других). ⁸ He и ¹⁴ Be оба демонстрируют четырехнейтронное гало. К ядрам, имеющим протонное гало, относятся ^8B и ^26P . Двухпротонное гало демонстрируют ^17Ne и ^27S . Ожидается, что протонные гало будут более редкими и нестабильными, чем нейтронные примеры, из-за отталкивающих электромагнитных сил протона(ов) гало.

Ядерные модели

Хотя широко распространено мнение, что стандартная модель физики полностью описывает состав и поведение ядра, генерация предсказаний на основе теории гораздо сложнее, чем для большинства других областей физики элементарных частиц . Это связано с двумя причинами:

• В принципе, физика внутри ядра может быть полностью выведена из квантовой хромодинамики (КХД). Однако на практике текущие вычислительные и математические подходы для решения КХД в низкоэнергетических системах, таких как ядра, крайне ограничены. Это связано с фазовым переходом , который происходит между высокоэнергетической кварковой материей и низкоэнергетической адронной материей, что делает пертурбативные методы непригодными, затрудняя построение точной модели сил между нуклонами, полученной из КХД . Текущие подходы ограничиваются либо феноменологическими моделями, такими как потенциал Аргонна v18, либо теорией хирального эффективного поля . ^[18]
• Даже если ядерная сила хорошо ограничена, для точного вычисления свойств ядер ab initio требуется значительная вычислительная мощность . Развитие теории многих тел сделало это возможным для многих маломассивных и относительно стабильных ядер, но необходимы дальнейшие улучшения как вычислительной мощности, так и математических подходов, прежде чем можно будет заняться тяжелыми ядрами или крайне нестабильными ядрами.

Исторически эксперименты сравнивались с относительно грубыми моделями, которые обязательно несовершенны. Ни одна из этих моделей не может полностью объяснить экспериментальные данные о структуре ядра. ^[19]

Радиус ядра ( R ) считается одной из основных величин, которую должна предсказывать любая модель. Для стабильных ядер (не гало-ядер или других нестабильных искаженных ядер) радиус ядра примерно пропорционален кубическому корню массового числа ( A ) ядра, и особенно в ядрах, содержащих много нуклонов, поскольку они располагаются в более сферических конфигурациях:

Стабильное ядро ​​имеет приблизительно постоянную плотность, поэтому радиус ядра R можно приблизительно рассчитать по следующей формуле:

${\displaystyle R=r_{0}A^{1/3}\,}$

где A = Атомное массовое число (число протонов Z плюс число нейтронов N ) и r ₀  = 1,25 фм = 1,25 × 10 ⁻¹⁵  м. В этом уравнении «константа» r ₀ изменяется на 0,2 фм в зависимости от рассматриваемого ядра, но это составляет менее 20% изменения от константы. ^[20]

Другими словами, упаковка протонов и нейтронов в ядре дает примерно тот же общий размер, что и упаковка твердых сфер постоянного размера (например, шариков) в плотный сферический или почти сферический мешок (некоторые стабильные ядра не совсем сферические, но, как известно, вытянутые ) . ^[21]

Модели структуры ядра включают в себя:

Модель кластера

Кластерная модель описывает ядро ​​как молекулярно-подобный набор протон-нейтронных групп (например, альфа-частиц ) с одним или несколькими валентными нейтронами, занимающими молекулярные орбитали. ^{[22] [23] [24] [25]}

Модель капли жидкости

Ранние модели ядра рассматривали ядро ​​как вращающуюся жидкую каплю. В этой модели компромисс дальнодействующих электромагнитных сил и относительно короткодействующих ядерных сил вместе вызывают поведение, напоминающее силы поверхностного натяжения в жидких каплях разных размеров. Эта формула успешно объясняет многие важные явления ядер, такие как изменение количества энергии связи при изменении их размера и состава (см. полуэмпирическую формулу массы ), но она не объясняет особую стабильность, которая возникает, когда ядра имеют особые «магические числа» протонов или нейтронов.

Члены полуэмпирической формулы массы, которые можно использовать для аппроксимации энергии связи многих ядер, рассматриваются как сумма пяти типов энергий (см. ниже). Тогда картина ядра как капли несжимаемой жидкости грубо объясняет наблюдаемое изменение энергии связи ядра:

Объемная энергия . Когда совокупность нуклонов одинакового размера упакована в наименьший объем, каждый внутренний нуклон имеет определенное количество других нуклонов в контакте с ним. Таким образом, эта ядерная энергия пропорциональна объему.

Поверхностная энергия . Нуклон на поверхности ядра взаимодействует с меньшим количеством других нуклонов, чем нуклон внутри ядра, и, следовательно, его энергия связи меньше. Этот член поверхностной энергии учитывает это и, следовательно, является отрицательным и пропорциональным площади поверхности.

Кулоновская энергия . Электрическое отталкивание между каждой парой протонов в ядре способствует уменьшению его энергии связи.

Энергия асимметрии (также называемая энергией Паули ). Энергия, связанная с принципом исключения Паули . Если бы не энергия Кулона, наиболее стабильная форма ядерной материи имела бы одинаковое количество нейтронов и протонов, поскольку неравное количество нейтронов и протонов подразумевает заполнение более высоких уровней энергии для одного типа частиц, оставляя более низкие уровни энергии вакантными для другого типа.

Энергия спаривания . Энергия, которая является поправочным членом, возникающим из тенденции возникновения пар протонов и пар нейтронов. Четное число частиц более стабильно, чем нечетное число.

Модели оболочек и другие квантовые модели

Также был предложен ряд моделей для ядра, в которых нуклоны занимают орбитали, очень похожие на атомные орбитали в теории атомной физики . Эти волновые модели представляют нуклоны либо как безразмерные точечные частицы в потенциальных ямах, либо как волны вероятности, как в «оптической модели», без трения вращающиеся с высокой скоростью в потенциальных ямах.

В приведенных выше моделях нуклоны могут занимать орбитали парами, поскольку являются фермионами, что позволяет объяснить четные/нечетные эффекты Z и N , хорошо известные из экспериментов. Точная природа и емкость ядерных оболочек отличаются от таковых у электронов на атомных орбиталях, в первую очередь потому, что потенциальная яма, в которой движутся нуклоны (особенно в более крупных ядрах), весьма отличается от центральной электромагнитной потенциальной ямы, которая связывает электроны в атомах. Некоторое сходство с моделями атомных орбиталей можно увидеть в небольшом атомном ядре, таком как ядро ​​гелия-4 , в котором два протона и два нейтрона по отдельности занимают 1s-орбитали, аналогичные 1s-орбитали для двух электронов в атоме гелия, и достигают необычной стабильности по той же причине. Ядра с 5 нуклонами все крайне нестабильны и недолговечны, однако гелий-3 с 3 нуклонами очень стабилен даже при отсутствии замкнутой 1s-орбитальной оболочки. Другое ядро ​​с 3 нуклонами, тритон водорода-3 , нестабильно и распадется на гелий-3 при изоляции. Слабая ядерная стабильность с 2 нуклонами {NP} на орбитали 1s обнаружена в дейтроне водорода-2 , только с одним нуклоном в каждой из потенциальных ям протона и нейтрона. В то время как каждый нуклон является фермионом, дейтрон {NP} является бозоном и, таким образом, не следует исключению Паули для плотной упаковки внутри оболочек. Литий-6 с 6 нуклонами высокостабилен без закрытой второй орбитали оболочки 1p. Для легких ядер с общим числом нуклонов от 1 до 6 только те, у которых их 5, не показывают некоторых доказательств стабильности. Наблюдения бета-стабильности легких ядер за пределами закрытых оболочек показывают, что ядерная стабильность намного сложнее, чем простое замыкание орбиталей оболочек с магическими числами протонов и нейтронов.

Для более крупных ядер оболочки, занятые нуклонами, начинают существенно отличаться от электронных оболочек, но тем не менее современная ядерная теория предсказывает магические числа заполненных ядерных оболочек как для протонов, так и для нейтронов. Закрытие стабильных оболочек предсказывает необычно стабильные конфигурации, аналогичные благородной группе почти инертных газов в химии. Примером является стабильность закрытой оболочки из 50 протонов, что позволяет олову иметь 10 стабильных изотопов, больше, чем любому другому элементу. Аналогично, расстояние от замыкания оболочки объясняет необычную нестабильность изотопов, которые имеют далекие от стабильного числа этих частиц, такие как радиоактивные элементы 43 ( технеций ) и 61 ( прометий ), каждому из которых предшествуют и следуют 17 или более стабильных элементов.

Однако существуют проблемы с оболочечной моделью, когда делается попытка учесть ядерные свойства вдали от закрытых оболочек. Это привело к сложным искажениям формы потенциальной ямы для подгонки под экспериментальные данные, но остается вопрос, соответствуют ли эти математические манипуляции фактически пространственным деформациям в реальных ядрах. Проблемы с оболочечной моделью привели к тому, что некоторые предложили реалистичные двух- и трехчастичные ядерные силовые эффекты, включающие нуклонные кластеры, а затем построили ядро ​​на этой основе. Три такие кластерные модели — это модель структуры резонирующей группы 1936 года Джона Уиллера, модель плотно упакованных сферонов Лайнуса Полинга и двумерная модель Изинга Макгрегора. ^[19]

Согласованность между моделями

Как и в случае сверхтекучего жидкого гелия , атомные ядра являются примером состояния, в котором применяются как (1) «обычные» физические правила частиц для объема, так и (2) неинтуитивные квантово-механические правила для волнообразной природы. В сверхтекучем гелии атомы гелия имеют объем и по существу «касаются» друг друга, но в то же время проявляют странные объемные свойства, согласующиеся с конденсацией Бозе-Эйнштейна . Нуклоны в атомных ядрах также проявляют волнообразную природу и не обладают стандартными жидкостными свойствами, такими как трение. Для ядер, состоящих из адронов , которые являются фермионами , конденсация Бозе-Эйнштейна не происходит, тем не менее, многие ядерные свойства могут быть объяснены только аналогичным образом комбинацией свойств частиц с объемом, в дополнение к движению без трения, характерному для волнообразного поведения объектов, захваченных в квантовых орбиталях Эрвина Шредингера .

Смотрите также

• Гигантский резонанс
• Список частиц
• Джеймс Рейнуотер , Оге Н. Бор и Бен Р. Моттельсон смоделировали несферические ядра
• Ядерная медицина
• Радиоактивность
• Модель взаимодействующих бозонов

Примечания

1. 26,634 происходит от2 х156 вечера /11,7142 фм ; 60,250 происходит от2 х52.92 вечера /1.7166 фм

Ссылки

1. Иваненко, Д. (1932). "Гипотеза нейтрона". Nature . 129 (3265): 798. Bibcode :1932Natur.129..798I. doi : 10.1038/129798d0 . ISSN  0028-0836. S2CID  4096734.
2. Гейзенберг, В. (1932). «Über den Bau der Atomkerne. I». З. Физ. 77 (1–2): 1–11. Бибкод : 1932ZPhy...77....1H. дои : 10.1007/BF01342433. S2CID  186218053.
3. Гейзенберг, В. (1932). «Über den Bau der Atomkerne. II». З. Физ . 78 (3–4): 156–164. Бибкод : 1932ZPhy...78..156H. дои : 10.1007/BF01337585. S2CID  186221789.
4. Гейзенберг, В. (1933). «Über den Bau der Atomkerne. III». З. Физ . 80 (9–10): 587–596. Бибкод : 1933ZPhy...80..587H. дои : 10.1007/BF01335696. S2CID  126422047.
5. Миллер, Артур И., ред. (1995). Ранняя квантовая электродинамика: первоисточник (1-е издание в мягкой обложке). Кембридж: Cambridge Univ. Press. стр. 84–88. ISBN 978-0-521-56891-3.
6. Фернандес, Бернард; Рипка, Жорж и Фернандес, Бернард (2012). «Теория ядра после открытия нейтрона». Распутывая тайну атомного ядра: шестидесятилетнее путешествие, 1896-1956 . Нью-Йорк, Нью-Йорк: Springer. стр. 263. ISBN 978-1-4614-4180-9.
7. Кастельвекки, Давиде (ноябрь 2019 г.). «Насколько велик протон? Головоломка о размере частиц приближается к разрешению». Nature . 575 (7782): 269–270. Bibcode :2019Natur.575..269C. doi :10.1038/d41586-019-03432-4. ISSN  0028-0836. PMID  31719693. S2CID  207938065.
8. Angeli, I.; Marinova, KP (январь 2013 г.). "Table of experimental nuclear ground state charge radiuss: An update" (PDF) . Atomic Data and Nuclear Data Tables . 99 (1): 69–95. Bibcode :2013ADNDT..99...69A. doi :10.1016/j.adt.2011.12.006. Архивировано (PDF) из оригинала 3 декабря 2021 г.
9. ""Uranium" IDC Technologies" (PDF) . Архивировано (PDF) из оригинала 7 мая 2018 г. . Получено 7 мая 2018 г. .
10. "Эксперимент Резерфорда". Ратгерский университет . Архивировано из оригинала 14 ноября 2001 г. Получено 26 февраля 2013 г.
11. Harper, D. "Nucleus". Онлайн-этимологический словарь . Архивировано из оригинала 13 декабря 2007 г. Получено 6 марта 2010 г.
12. Льюис, Гилберт Н. (1916). «Атом и молекула». Журнал Американского химического общества . 38 (4): 762–785. doi :10.1021/ja02261a002. ISSN  0002-7863. S2CID  95865413. Архивировано из оригинала 25 ноября 2013 г.
13. Ситенко, Олексий Г. и Тартаковский, Виктор Константинович (1997). Теория ядра: структура ядра и ядерное взаимодействие. Фундаментальные теории физики. Дордрехт: Kluwer. стр. 464. ISBN 978-0-7923-4423-0.
14. Средницки, Марк Аллен (2007). Квантовая теория поля . Кембридж; Нью-Йорк: Cambridge University Press. С. 522–523. ISBN 978-0-521-86449-7. OCLC  71808151.
15. Basdevant, JL; Rich, James & Spiro, Michel (2005). Основы ядерной физики: от структуры ядра до космологии. Нью-Йорк: Springer. С. 155. ISBN 978-0-387-01672-6.
16. Баттерсби, Стивен (2013). «Грушевидное ядро ​​стимулирует поиск новой физики». Nature . doi : 10.1038/nature.2013.12952 . S2CID  124188454. Архивировано из оригинала 17 сентября 2016 г. Получено 23 ноября 2017 г.
17. Gaffney, LP; Butler, PA; Scheck, M.; Hayes, AB; Wenander, F.; Albers, M.; Bastin, B.; Bauer, C.; Blazhev, A.; Bönig, S.; Bree, N.; Cederkäll, J.; Chupp, T.; Cline, D.; Cocolios, TE (май 2013 г.). "Исследования грушевидных ядер с использованием ускоренных радиоактивных пучков" (PDF) . Nature . 497 (7448): 199–204. Bibcode : 2013Natur.497..199G. doi : 10.1038/nature12073. ISSN  0028-0836. PMID  23657348. Архивировано (PDF) из оригинала 30 августа 2017 г.
18. Machleidt, R.; Entem, DR (2011). «Киральная эффективная теория поля и ядерные силы». Physics Reports . 503 (1): 1–75. arXiv : 1105.2919 . Bibcode : 2011PhR...503....1M. doi : 10.1016/j.physrep.2011.02.001. S2CID  118434586.
19. Кук, Норман Д. (2010). Модели атомного ядра: объединение через решетку нуклонов (2-е изд.). Берлин; Нью-Йорк: Springer Verlag. стр. 57 и далее. ISBN 978-3-642-14736-4. OCLC  648933232.
20. Крейн, Кеннет С. (1987). Введение в ядерную физику (ред. ред.). Хобокен, Нью-Джерси: Wiley. ISBN 978-0-471-80553-3.
21. Serway, Raymond; Vuille, Chris; Faughn, Jerry (2009). College Physics (8-е изд.). Belmont, CA: Brooks/Cole, Cengage Learning. стр. 915. ISBN 978-0-495-38693-3.
22. Эренштейн, Дэвид (21 ноября 2023 г.). «Основное состояние ядра имеет молекулярно-подобную структуру». Physics . 16 (21): s167. arXiv : 2311.13129 . doi :10.1103/PhysRevLett.131.212501. PMID  38072612. Архивировано из оригинала 23 ноября 2023 г. Получено 23 ноября 2023 г.
23. Ли, Пэнцзе (2023). «Проверка структуры молекулы основного состояния 10Be с использованием измерений сечения тройной дифференциальной реакции 10Be(p,pα)6He». Physical Review Letters . 131 (21): 212501. arXiv : 2311.13129 . doi :10.1103/PhysRevLett.131.212501. PMID  38072612. S2CID  265351452.
24. Эбран, Дж. П. (2012). «Как атомные ядра кластеризуются». Nature . 487 (7407): 341–344. arXiv : 1203.1244 . Bibcode :2012Natur.487..341E. doi :10.1038/nature11246. PMID  22810698.
25. Wildermuth, K. (1958). «Кластерная модель» атомных ядер». Nuclear Physics . 7 : 150–162. Bibcode : 1958NucPh...7..150W. doi : 10.1016/0029-5582(58)90245-1.

Внешние ссылки

• Ядро – глава из онлайн-учебника Архивировано 14 декабря 2010 г. на Wayback Machine
• LIVEChart нуклидов – МАГАТЭ на Java или HTML
• Статья о "модели ядерной оболочки", дающая заполнение ядерной оболочки для различных элементов. Доступ 16 сентября 2009 г.
• Хронология: субатомные концепции, ядерная наука и технологии. Архивировано 5 февраля 2021 г. на Wayback Machine .