Смещение частицы или амплитуда смещения — это измерение расстояния движения звуковой частицы от ее положения равновесия в среде при передаче звуковой волны. [1]
Единицей перемещения частиц в системе СИ является метр (м). В большинстве случаев это продольная волна давления (например, звуковая ), но может быть и поперечная волна , например, вибрация натянутой струны. В случае звуковой волны , распространяющейся через воздух , смещение частиц проявляется в колебаниях молекул воздуха вдоль и против направления распространения звуковой волны. [2]
Частица среды испытывает перемещение согласно скорости частицы звуковой волны, проходящей через среду, а сама звуковая волна движется со скоростью звука , равной 343 м/с в воздухе при 20 °С .
Математическое определение
Смещение частицы, обозначаемое δ , определяется формулой [3]
![{\displaystyle \mathbf {\delta } =\int _{t}\mathbf {v} \,\mathrm {d} t}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
где v — скорость частицы .
Прогрессивные синусоидальные волны
Смещение частиц прогрессивной синусоидальной волны определяется выражением
![{\displaystyle \delta (\mathbf {r},\,t) =\delta \sin(\mathbf {k} \cdot \mathbf {r} -\omega t+\varphi _ {\delta,0}),}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
где
Отсюда следует, что скорость частицы и звуковое давление вдоль направления распространения звуковой волны x определяются выражениями
![{\displaystyle v(\mathbf {r},\,t)={\frac {\partial \delta (\mathbf {r},\,t)}{\partial t}}=\omega \delta \cos \ !\left(\mathbf {k} \cdot \mathbf {r} -\omega t+\varphi _{\delta ,0}+{\frac {\pi }{2}}\right)=v\cos(\ mathbf {k} \cdot \mathbf {r} -\omega t+\varphi _{v,0}),}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle p(\mathbf {r},\,t)=-\rho c^{2}{\frac {\partial \delta (\mathbf {r},\,t)}{\partial x}} =\rho c^{2}k_{x}\delta \cos \!\left(\mathbf {k} \cdot \mathbf {r} -\omega t+\varphi _{\delta ,0}+{\frac {\pi }{2}}\right)=p\cos(\mathbf {k} \cdot \mathbf {r} -\omega t+\varphi _{p,0}),}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
где
– амплитуда скорости частицы;
– фазовый сдвиг скорости частицы;
– амплитуда акустического давления;
– фазовый сдвиг акустического давления.
Выполнение преобразований Лапласа v и p по времени дает
![{\displaystyle {\hat {v}}(\mathbf {r},\,s)=v{\frac {s\cos \varphi _{v,0}-\omega \sin \varphi _{v,0 }}{s^{2}+\omega ^{2}}},}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle {\hat {p}}(\mathbf {r},\,s)=p{\frac {s\cos \varphi _{p,0}-\omega \sin \varphi _{p,0 }}{s^{2}+\omega ^{2}}}.}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
Поскольку , амплитуда удельного акустического сопротивления определяется выражением![{\displaystyle \varphi _{v,0} =\varphi _{p,0}}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle z(\mathbf {r},\,s) =|z(\mathbf {r},\,s)|=\left|{\frac {{\hat {p}}(\mathbf {r } ,\,s)}{{\hat {v}}(\mathbf {r} ,\,s)}}\right|={\frac {p}{v}}={\frac {\rho c ^{2}k_{x}}{\omega }}.}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
Следовательно, амплитуда смещения частицы связана со скоростью частицы и звуковым давлением соотношением
![{\displaystyle \delta = {\frac {v}{\omega }},}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
![{\displaystyle \delta = {\frac {p}{\omega z(\mathbf {r},\,s)}}.}](data:image/gif;base64,R0lGODlhAQABAIAAAAAAAP///yH5BAEAAAAALAAAAAABAAEAAAIBRAA7)
Смотрите также
Ссылки и примечания
- ^ Гарднер, Джулиан В.; Варадан, Виджай К.; Аваделькарим, Усама О. (2001). Микросенсоры, МЭМС и интеллектуальные устройства. Иоанн 2. стр. 23–322. ISBN 978-0-471-86109-6.
- ^ Артур Шустер (1904). Введение в теорию оптики. Лондон: Эдвард Арнольд.
Введение в теорию оптики Артура Шустера.
- ^ Джон Эргл (январь 2005 г.). Книга о микрофонах: от моно к стерео и объемному звуку – руководство по конструкции и применению микрофонов. Берлингтон, Массачусетс: Focal Press. п. 27. ISBN 978-0-240-51961-6.
Связанное чтение:
- Вуд, Роберт Уильямс (1914). Физическая оптика . Нью-Йорк: Компания Macmillan.
- Стронг, Джон Донован и Хейворд, Роджер (январь 2004 г.). Понятия классической оптики . Дуврские публикации. ISBN 978-0-486-43262-5.
- Бэррон, Рэндалл Ф. (январь 2003 г.). Промышленный шум и акустика. Нью-Йорк, Нью-Йорк: CRC Press. стр. 79, 82, 83, 87. ISBN . 978-0-8247-0701-9.
Внешние ссылки
- Акустическая скорость изображения частиц. Разработка и приложения
- Закон Ома как акустический эквивалент. Расчеты
- Соотношения акустических величин, связанных с плоской прогрессивной акустической звуковой волной