Интерферометр Девы

Детектор гравитационных волн в Санто-Стефано-а-Мачерата, Тоскана, Италия

Интерферометр Virgo — это большой интерферометр Майкельсона , предназначенный для обнаружения гравитационных волн , предсказанных общей теорией относительности . Он расположен в Санто-Стефано-а-Мачерата , недалеко от города Пиза , Италия. Два рукава инструмента длиной три километра содержат зеркала и приборы внутри сверхвысокого вакуума .

Деву принимает Европейская гравитационная обсерватория (EGO), консорциум, основанный французским CNRS и итальянским INFN . ^[1] Коллаборация Virgo управляет детектором и определяет стратегию и политику его использования и модернизации. В его состав входят несколько сотен членов из 16 разных стран. ^[2] Другие интерферометры, подобные Virgo, имеют ту же цель обнаружения гравитационных волн, включая два интерферометра LIGO в США (на Хэнфордском полигоне и в Ливингстоне, штат Луизиана ) и японский интерферометр KAGRA . С 2007 года Virgo и LIGO договорились делиться и совместно анализировать данные, записанные их детекторами, а также совместно публиковать свои результаты; в это соглашение теперь входит KAGRA с 2019 года. ^[3] Поскольку интерферометрические детекторы не являются направленными (они исследуют все небо) и ищут слабые и редкие сигналы, одновременное обнаружение гравитационной волны в нескольких инструментах имеет решающее значение для улучшения качества уверенность в достоверности сигнала и определение местоположения его источника.

Интерферометр назван в честь скопления Девы , скопления из около 1500 галактик в созвездии Девы , расположенного примерно в 50 миллионах световых лет от Земли. Созданный в то время, когда гравитационные волны были всего лишь предсказанием общей теории относительности, теперь он участвует в обнаружении множества гравитационно-волновых явлений; Детектор все еще периодически совершенствуется для повышения его чувствительности и научных результатов.

Организация

Эксперимент Virgo проводится консорциумом Европейской гравитационной обсерватории (EGO), созданным в декабре 2000 года CNRS и INFN . ^[4] Голландский институт ядерной физики и физики высоких энергий Нихеф позже присоединился к нам в качестве наблюдателя, а затем и полноправного члена. EGO отвечает за объект Virgo, отвечает за строительство, обслуживание и эксплуатацию детектора, а также его модернизацию. Одной из целей EGO также является содействие исследованиям гравитации в Европе. ^[1]

Кроме того, коллаборация Virgo объединяет всех исследователей, работающих над различными аспектами детектора. По состоянию на май 2023 года в сотрудничество входят около 850 членов, представляющих 142 учреждения из 16 разных стран. ^{[2] [5]} Сюда входят учреждения из Франции, Италии, Нидерландов, Польши, Испании, Бельгии, Германии, Венгрии, Португалии, Греции, Чехии, Дании, Ирландии, Монако, Китая и Японии. ^[6]

Сотрудничество Virgo также является частью более крупного сотрудничества LIGO-Virgo-KAGRA (LVK), объединяющего ученых из другого крупного эксперимента с гравитационными волнами с целью проведения совместного анализа данных, которые имеют решающее значение для обнаружения гравитационных волн. ^[7] Впервые оно началось в 2007 году ^[3] как сотрудничество LIGO-Virgo и было расширено, когда в 2019 году к нему присоединилась KAGRA. ^{[8] [9]}

История

Проект Virgo был одобрен в 1992 году французским CNRS и в 1993 году итальянским INFN , двумя институтами, инициировавшими эксперимент. Строительство детектора началось в 1996 году на площадке Кашина недалеко от Пизы , Италия, и было завершено в 2003 году. После нескольких запусков наблюдений без обнаружения интерферометр был остановлен в 2011 году, чтобы обеспечить возможность существенной модернизации в рамках проекта Advanced Virgo. Он снова начал проводить наблюдения в 2017 году, быстро сделав свои первые обнаружения вместе с детекторами LIGO.

Концепция

Хотя концепции гравитационных волн уже более 100 лет и она была предсказана Эйнштейном в 1916 году, ^[10] только в 1970-х годах начали появляться серьезные проекты по их обнаружению. Первыми были так называемые стержни Вебера , изобретенные Йозефом Вебером ^[11] , которые в принципе могли обнаруживать гравитационные волны. Это положило начало ряду проектов, и хотя ни один из них не увенчался успехом, они все же послужили толчком к созданию множества исследовательских групп, занимающихся поиском гравитационных волн. ^[12]

Идея большого интерферометрического детектора начала набирать популярность, и в 1985 году проект Virgo был задуман итальянским исследователем Адальберто Джазотто и французским исследователем Аленом Брилле после их встречи в Риме . Одной из ключевых идей, которая отличала Virgo от других проектов, была ориентация на низкие частоты (около 10 Гц), тогда как большинство проектов были сосредоточены на более высоких частотах (около 500 Гц); многие в то время считали, что это неосуществимо, и только Франция и Италия приступили к работе над проектом, ^[13] который был впервые представлен в 1987 году . ^[14] После одобрения CNRS и INFN строительство интерферометра началась в 1996 г. с целью начать наблюдения к 2000 г. ^[15]

Первой целью Девы было непосредственное наблюдение гравитационных волн. Исследование на протяжении трёх десятилетий двойного пульсара 1913+16 , открытие которого было удостоено Нобелевской премии по физике 1993 года , уже привело к косвенным доказательствам существования гравитационных волн. Наблюдаемое уменьшение с течением времени орбитального периода этого двойного пульсара прекрасно согласуется с гипотезой о том, что система теряет энергию из-за излучения гравитационных волн. ^[16]

Начальный детектор Девы

В 2000-х годах детектор Virgo был впервые построен, введен в эксплуатацию и эксплуатировался. Прибор достиг проектной чувствительности к сигналам гравитационных волн. Эта первоначальная попытка была использована для проверки выбора технического дизайна Virgo; он также продемонстрировал, что гигантские интерферометры являются перспективными устройствами для обнаружения гравитационных волн в широком диапазоне частот. ^{[17] [18]} Этот оригинальный детектор обычно называют «начальной Девой» или «оригинальной Девой».

Строительство первого детектора Virgo было завершено в июне 2003 года ^[19] , а в период с 2007 по 2011 год последовало несколько периодов сбора данных («научные прогоны»). ^{[20] [21]} Некоторые из этих прогонов были проведены одновременно с двумя Детекторы ЛИГО . В 2010 году на несколько месяцев была остановлена ​​система подвески Virgo: оригинальные стальные тросы подвески были заменены стекловолокном, чтобы снизить тепловой шум. ^[22]

Однако первоначальный детектор Virgo не был достаточно чувствительным, чтобы обнаружить такие гравитационные волны. После нескольких месяцев сбора данных с помощью модернизированной системы подвески первоначальный детектор Virgo был отключен в сентябре 2011 года, чтобы начать установку Advanced Virgo. ^[23]

Усовершенствованный детектор Девы

Первое прямое обнаружение гравитационной волны Девой, GW170814.

Целью детектора Advanced Virgo было увеличение чувствительности (и, следовательно, расстояния, на котором может быть обнаружен сигнал) в 10 раз, что позволило ему исследовать объем Вселенной в 1000 раз больше, что сделало обнаружение гравитационных волн более вероятным. ^{[13] [24]} Он извлек выгоду из опыта, полученного с первоначальным детектором и последующих технологических достижений.

Детектор Advanced Virgo сохранил ту же вакуумную инфраструктуру, что и первоначальный Virgo, с четырьмя дополнительными криоловушками , расположенными на обоих концах обоих трехкилометровых рукавов для улавливания остаточных частиц, поступающих из зеркальных башен, но остальная часть интерферометра была значительно модернизирована. Новые зеркала были крупнее (диаметр 350 мм, вес 40 кг), а их оптические характеристики были улучшены. Критические оптические элементы, используемые для управления интерферометром, находятся в вакууме на подвесных стендах. Для исправления аберраций зеркала на месте должна была быть установлена ​​система адаптивной оптики . Ожидается, что в окончательной конфигурации Advanced Virgo мощность лазера составит 200 Вт. ^[25]

Advanced Virgo начала процесс ввода в эксплуатацию в 2016 году, присоединившись к двум усовершенствованным детекторам LIGO («aLIGO») 1 августа 2017 года, в период наблюдений «O2». 14 августа 2017 года LIGO и Virgo обнаружили сигнал GW170814 , о котором было сообщено 27 сентября 2017 года. Это было первое слияние бинарных черных дыр , обнаруженное как LIGO, так и Virgo (и первое для Virgo). ^{[26] [27]}

Всего несколько дней спустя GW170817 был обнаружен LIGO и Virgo 17 августа 2017 года. Сигнал был произведен в последние минуты двух нейтронных звезд , сближающихся по спирали друг к другу и, наконец, сливающихся , и это первое подтвержденное наблюдение гравитационных волн. негравитационным способом. ^{[28] [29]}

После дальнейших модернизаций в апреле 2019 года Virgo начала третий наблюдательный запуск («O3»), который, как планировалось, продлится один год, после чего последуют дальнейшие обновления. ^[30] 27 марта 2020 года запуск О3 был приостановлен из-за пандемии COVID-19 . ^[31]

Модернизации, которые проводятся в настоящее время, являются частью программы «Advanced Virgo +», разделенной на два этапа: первый, предшествующий запуску O4, и второй, предшествующий запуску O5. На первом этапе основное внимание уделяется уменьшению квантового шума за счет внедрения более мощного лазера, улучшения сжатия, введенного в O3, и внедрения новой технологии, называемой переработкой сигнала; Вокруг зеркал также будут установлены сейсмические датчики. На втором этапе будет предпринята попытка уменьшить тепловой шум зеркала, изменив геометрию лазерного луча, чтобы увеличить его размер на зеркалах (распределяя энергию на большую площадь и, таким образом, снижая температуру), а также улучшая покрытие зеркала. зеркала; торцевые зеркала также станут значительно больше, что потребует доработки подвески. На втором этапе также ожидаются дальнейшие улучшения квантового шума, основанные на изменениях по сравнению с первым этапом. ^[32]

Четвертый наблюдательный пробег («О4») должен был начаться в мае 2023 года и продлится в общей сложности 20 месяцев, включая перерыв в вводе в эксплуатацию продолжительностью до двух месяцев. ^[33] Однако 11 мая 2023 года Дева объявила, что не присоединится к началу О4, поскольку интерферометр недостаточно стабилен, чтобы достичь ожидаемой чувствительности, и ему необходимо заменить одно из зеркал, что потребует нескольких недель. работы. ^[34] Virgo не присоединилась к прогону O4 во время первой части прогона («O4a»), которая закончилась 16 января 2024 года, поскольку ей удалось достичь пиковой чувствительности только в 45 Мпк вместо первоначальных 80–115 Мпк. ожидал ; Ожидается, что он присоединится ко второй части пробега («O4b»), которая начнется 27 марта 2024 года. ^[33]

Будущее

После запуска O4 детектор снова будет отключен для проведения модернизации, включая улучшение покрытия зеркал. Пятый запуск наблюдений (O5) в настоящее время запланирован на начало 2027 года с первоначально прогнозируемой чувствительностью 150–260 Мпк для Девы (учитывая снижение чувствительности во время запуска O4, ожидается, что эти планы будут обновлены в течение 2024 года). ). ^[33]

Никаких официальных планов относительно будущего установок Virgo после периода O5 не было объявлено, хотя были предложены проекты дальнейшего улучшения детекторов; текущие планы сотрудничества называются проектом Virgo_nEXT. ^[35]

Научный случай

Численное моделирование гравитационных волн, испускаемых при спирали и слиянии двух черных дыр.

Целью интерферометра Advanced Virgo является обнаружение и изучение гравитационных волн от астрофизических источников во Вселенной. Основными известными системами, излучающими гравитационные волны, в пределах чувствительности наземных интерферометров являются: слияния черных дыр и/или двойных нейтронных звезд , вращающиеся нейтронные звезды, вспышки и взрывы сверхновых и даже фон гравитационных волн , генерируемый в моменты после Большого взрыва. Хлопнуть . Более того, гравитационное излучение также может привести к открытию неожиданных и теоретически предсказанных экзотических объектов .

Переходные источники

Типичный «чириканье» сигнала гравитационной волны от события GW170817 . Ось X представляет время, а ось Y — частоту; рост частоты со временем типичен для гравитационных волн от компактных двойных объектов, а ее точная форма в основном определяется массами объектов.

Слияние черных дыр и нейтронных звезд

Когда два массивных и компактных объекта , таких как черные дыры и нейтронные звезды, вращаются вокруг друг друга в двойной системе , они излучают гравитационное излучение и, следовательно, теряют энергию. Следовательно, они начинают сближаться друг с другом, увеличивая частоту и амплитуду гравитационных волн; эта первая фаза явления слияния, называемая «вдохновительной», может длиться миллионы лет. На последней стадии спиральной фазы гравитационные волны, испускаемые сливающейся системой, становятся достаточно громкими, чтобы их можно было наблюдать детекторами тока. Типичная форма обнаруживаемого сигнала известна как «чириканье», поскольку она напоминает звук, издаваемый некоторыми птицами, с быстрым увеличением амплитуды и частоты. Кульминацией этого является слияние двух объектов, в конечном итоге образующее единый компактный объект (обычно черную дыру). Часть формы сигнала, соответствующая слиянию, имеет наибольшую амплитуду и самую высокую частоту и может быть смоделирована только путем выполнения численного моделирования этих систем с помощью теории относительности. В случае черных дыр сигнал все еще излучается в течение нескольких секунд после слияния, пока новая черная дыра «обосновывается»; этот сигнал известен как «звонок». Дева чувствительна только к поздним стадиям слияния двойных черных дыр и нейтронных звезд: в настоящее время можно наблюдать лишь последние секунды всего процесса (включая окончание спиральной фазы, само слияние и часть рингдауна). Все сигналы гравитационных волн, обнаруженные до сих пор, возникают в результате слияния черных дыр или нейтронных звезд. ^{[36] [37]}

всплески

Небесные локализации сигналов гравитационных волн , обнаруженные сетью LIGO-Virgo. Поскольку детекторы не являются направленными, область, откуда возможно пришло событие, зачастую довольно широка.

Любой сигнал длительностью от нескольких миллисекунд до нескольких секунд считается всплеском гравитационной волны.

Взрывы сверхновых — гравитационный коллапс массивных звезд в конце их жизни — излучают гравитационное излучение, которое можно увидеть с помощью интерферометра Advanced Virgo. ^[38] Обнаружение нескольких посланников (электромагнитное и гравитационное излучение и нейтрино ) помогло бы лучше понять процесс сверхновых и образование черных дыр. ^[39]

Другие возможные кандидаты на всплески включают возмущения в нейтронных звездах, ^[40] эффекты «памяти», возникающие из-за нелинейности общей теории относительности ^[41] или космических струн . ^[42] Некоторые явления также могут вызывать «длинные» всплески (длительностью более 1 секунды), например нестабильность в аккреционном диске черной дыры или во вновь образовавшихся черных дырах и нейтронных звездах, когда часть вещества, выброшенного во время вспышки сверхновой, падает обратно к компактный объект. ^[43]

Непрерывные источники

Основными ожидаемыми источниками непрерывных гравитационных волн являются нейтронные звезды , очень компактные объекты, образующиеся в результате коллапса массивных звезд. В частности, пульсары представляют собой особый случай нейтронных звезд, которые периодически излучают световые импульсы: они могут вращаться до сотен раз в секунду (самый быстро вращающийся пульсар, известный в настоящее время, — PSR J1748−2446ad , который вращается 716 раз в секунду ^[44] ). Любое небольшое отклонение от осевой симметрии (крошечная «гора» на поверхности) будет генерировать периодические гравитационные волны большой продолжительности. ^[45] Был выявлен ряд потенциальных механизмов, которые могут создавать «горы» из-за тепловых, механических или магнитных эффектов; аккреция также может вызвать нарушение осевой симметрии. ^{[46] [47] [48]}

Другим возможным источником непрерывных волн в диапазоне обнаружения Девы могут быть более экзотические объекты, такие как кандидаты на темную материю . В качестве потенциальных источников, в частности, предлагались аксионы, вращающиеся вокруг черной дыры ^{[46] или двойные системы, состоящие из первичной черной дыры малой массы и другого компактного объекта.} Некоторые возможные типы темной материи также могут быть обнаружены интерферометрами напрямую, путем взаимодействия с оптическими элементами прибора. ^[49]

Стохастический фон

Ряд физических явлений могут быть источником гравитационно-волнового стохастического фона , дополнительного источника шума астрофизического происхождения. Он представляет собой непрерывный источник гравитационных волн, но в отличие от других источников непрерывных волн (например, вращающихся нейтронных звезд) исходит из больших областей неба, а не из одного места. ^[50]

Космический микроволновый фон (CMB) — это самое раннее время существования Вселенной, которое можно наблюдать в электромагнитном спектре. Однако космологические модели предсказывают излучение гравитационных волн, возникших сразу после Большого взрыва. Поскольку гравитационные волны очень слабо взаимодействуют с материей, обнаружение такого фона позволит лучше понять космологическую эволюцию нашей Вселенной. ^[51] В частности, это могло бы предоставить доказательства инфляции из-за гравитационных волн, излучаемых либо в процессе самой инфляции (согласно некоторым теориям) ^{[52] [53]} , либо в конце инфляции. ^[54]

Более того, Advanced Virgo сможет обнаружить астрофизический фон, возникающий в результате суперпозиции всех слабых и удаленных источников, постоянно излучающих гравитационные волны, что поможет изучить эволюцию астрофизических источников и звездообразование. Наиболее вероятными источниками, вносящими вклад в астрофизический фон, являются двойные нейтронные звезды, ^[29] двойные черные дыры, ^[55] или двойные нейтронная звезда-черная дыра. Другие возможные источники включают сверхновые и пульсары. ^[50]

Наконец, космические струны могут представлять собой источник гравитационно-волнового фона, обнаружение которого могло бы предоставить доказательство того, что космические струны действительно существуют. ^{[56] [42]}

Экзотические источники

Нетрадиционные, альтернативные модели компактных объектов были предложены физиками. Некоторые примеры этих моделей могут быть описаны в рамках общей теории относительности ( кварки и странные звезды , ^[57] бозоны ^[58] и звезды Прока, черные дыры Керра со скалярами и волосами Прока), возникают из некоторых подходов к квантовой гравитации ( космические струны , ^{[ 59]} fuzzballs , ^[60] гравастары ^[61] ), или происходят из альтернативных теорий гравитации (скаляризованные нейтронные звезды или черные дыры, червоточины ). Теоретически предсказанные экзотические компактные объекты теперь могут быть обнаружены и помогут выяснить истинную природу гравитации или открыть новые формы материи. Более того, могут наблюдаться совершенно неожиданные явления, открывающие новую физику.

Фундаментальные свойства гравитации

Поляризация гравитационных волн

Ожидается, что гравитационные волны будут иметь две «тензорные» поляризации , называемые «плюсовой» и «перекрестной» из-за их воздействия на кольцо частиц (показано на рисунке ниже). Одиночная гравитационная волна обычно представляет собой суперпозицию этих двух поляризаций, в зависимости от ориентации источника.

Кроме того, некоторые теории гравитации допускают существование дополнительных поляризаций: двух «векторных» поляризаций (x и y) и двух «скалярных» поляризаций («дышащей» и «продольной»). Обнаружение этих дополнительных поляризаций может предоставить доказательства физики, выходящей за рамки общей теории относительности. ^[62]

Различить поляризации можно только с помощью нескольких детекторов; их можно было должным образом исследовать только после появления Virgo, поскольку два детектора LIGO почти совмещены. ^[26] Их можно измерить по компактным двойным слияниям, ^{[63] [64]} , а также по стохастическому фону ^[65] и непрерывным волнам. ^[66] С помощью комбинации детекторов LIGO и Virgo можно определить наличие или отсутствие дополнительных поляризаций, но не их природу; всего потребовалось бы 5 независимых детекторов, чтобы полностью разделить все поляризации (за исключением продольной и дышащей поляризаций, которые не могут быть отличимы друг от друга такими детекторами, как LIGO и Virgo ^[64] ). ^[67]

• Влияние поляризации гравитационных волн на кольцо частиц
• Плюс поляризация
• Перекрестная поляризация

Линзированные гравитационные волны

Общая теория относительности предсказывает, что гравитационная волна должна подвергаться гравитационному линзированию , как и световые волны; то есть траектория гравитационной волны будет искривлена ​​из-за присутствия массивного объекта (обычно галактики или скопления галактик) вблизи ее пути. ^[68] Это может привести к увеличению амплитуды волны или даже к многократному наблюдению события в разное время, как мы сейчас наблюдаем для света сверхновых. Прогнозируется, что такие события будут достаточно распространены, чтобы их можно было обнаружить современными детекторами в ближайшем будущем. ^[69] Также прогнозируются эффекты микролинзирования . ^[70] Обнаружение линзированного события позволит провести очень точную локализацию, а также провести дальнейшие испытания скорости гравитации и поляризации. ^[68]

Космологические измерения

Гравитационные волны также предоставляют новый способ измерения некоторых космологических параметров, в частности постоянной Хаббла , которая представляет скорость расширения Вселенной и значение которой в настоящее время оспаривается из-за противоречивых измерений различными методами. Основное преимущество этого метода заключается в том, что расстояние до светимости источника , измеренное по сигналу гравитационной волны, не зависит от других измерений или предположений, как это обычно бывает. Существует две основные возможности измерения гравитационных волн в детекторах тока: ${\displaystyle H_{0}}$ ${\displaystyle H_{0}}$

• Можно использовать события с несколькими посланниками как с гравитационной волной, так и с электромагнитным сигналом, измеряя расстояние до источника с помощью сигнала гравитационной волны и скорость их удаления, идентифицируя галактику, в которой произошло событие, и применяя закон Хаббла . ^[71]
• К наблюдаемой популяции слияний двойных черных дыр (часто называемых в этом контексте «темными сиренами») можно применить статистическую обработку, ограничивая как их массовое распределение, так и ; к анализу также можно добавить внешний каталог галактик, чтобы улучшить измерения и определить возможные хозяева источников. ^[72] ${\displaystyle H_{0}}$

Проверка общей теории относительности

Измерение сигналов гравитационных волн открывает уникальную перспективу для проверки результатов общей теории относительности , поскольку они возникают в средах, где гравитационное поле очень сильное (например, вблизи черных дыр). Таким образом, с использованием обнаруженных событий можно провести ряд проверок предсказаний общей теории относительности. Такие тесты могут выявить физику, выходящую за рамки общей теории относительности, или возможные проблемы в моделях. ^[73]

Эти тесты включают в себя: ^{[74] [75]}

• Поиск остаточного сигнала в данных после вычитания моделей сигнала, который может указывать на то, что некоторая часть сигнала неправильно смоделирована общей теорией относительности.
• Проверка того, что сигнал от слияния удовлетворяет некоторым базовым предположениям, например, проверка того, что предполагаемые параметры системы согласованы на разных фазах сигнала («тест на согласованность «вдох-слияние-звонок»). ^[76]
• Внесение возмущений в модели моделирования гравитационных волн, чтобы увидеть, соответствуют ли они данным.
• Исследование возможной дисперсии (отсутствующей в общей теории относительности, но не в альтернативных теориях). ^[77]
• Анализ остатка слияния путем измерения фазы сигнала после слияния («звонок»), которая, как предполагается, полностью определяется массой и спином остатка. Такие измерения могут быть предсказанием энергии, потерянной гравитационными волнами во время слияния, и природы остаточного объекта; некоторые гипотетические объекты также могут иметь «эхо» сигнала вызова.
• Ищем нестандартные поляризации (как показано выше).

Инструмент

Вид с воздуха на место эксперимента Virgo: центральное здание, здание Mode-Cleaner, полный западный рукав длиной 3 км и начало северного рукава (справа). Остальные здания включают офисы, мастерские, местный вычислительный центр и диспетчерскую интерферометра. На момент съемки этого кадра здание управления проектом и столовая еще не были построены.

Общий дизайн

Принцип обнаружения

В общей теории относительности гравитационная волна — это возмущение пространства-времени , распространяющееся со скоростью света. Таким образом, он слегка искривляет пространство-время, что локально меняет путь света . Математически говоря, если - амплитуда (предполагаемая небольшой) приходящей гравитационной волны и длина оптической полости , в которой циркулирует свет, изменение оптического пути из-за гравитационной волны определяется формулой: ^[78] ${\displaystyle h}$ ${\displaystyle L}$ ${\displaystyle \delta L}$

$${\displaystyle {\frac {\delta L}{L}}=C\times h}$$

${\displaystyle C\leq 1}$

Интерферометр

Базовая схема подвесного интерферометрического детектора гравитационных волн типа Virgo (этикетки на французском языке)

Дева — это интерферометр Майкельсона , зеркала которого подвешены. Лазер разделяется на два луча светоделителем, наклоненным на 45 градусов. Два луча распространяются в двух перпендикулярных плечах интерферометра, отражаются от зеркал, расположенных на концах плеч, и рекомбинируются на светоделителе, создавая помехи , которые обнаруживаются фотодиодом . Приходящая гравитационная волна меняет оптический путь лазерных лучей в плечах, что затем меняет интерференционную картину, регистрируемую фотодиодом.

Это означает, что различные зеркала интерферометра должны быть «заморожены» в своем положении: при их движении длина оптического резонатора изменяется, а вместе с ним изменяется и интерференционный сигнал, считываемый на выходном порту прибора. Положение зеркал относительно эталона и их выравнивание точно контролируются в реальном времени ^[79] с точностью лучше десятых долей нанометра для длин; ^[80] на уровне нескольких нанорадиан для углов. Чем чувствительнее детектор, тем уже его оптимальная рабочая точка. Достижение этой рабочей точки из исходной конфигурации, в которой различные зеркала свободно движутся, является сложной задачей системы управления ; для координации всех управляемых частей интерферометра требуется сложная серия шагов. После достижения рабочей точки постоянно применяются поправки, чтобы поддерживать ее в оптимальной конфигурации. ^[81]

Таким образом, сигнал, индуцированный потенциальной гравитационной волной, «встраивается» в изменения интенсивности света, регистрируемые на выходе интерферометра. ^[82] Тем не менее, несколько внешних причин, обычно называемых шумом , постоянно и существенно меняют интерференционную картину. Если ничего не будет сделано для их устранения или смягчения, ожидаемые физические сигналы будут погребены под шумом и останутся необнаружимыми. Таким образом, конструкция детекторов, таких как Virgo и LIGO, требует детального учета всех источников шума, которые могут повлиять на измерения, что позволяет предпринимать решительные и постоянные усилия по их максимальному снижению. ^{[83] [80]}

Использование интерферометра вместо одного оптического резонатора позволяет существенно повысить чувствительность детектора к гравитационным волнам. Действительно, в этой конфигурации, основанной на интерференционных измерениях, вклады некоторых экспериментальных шумов сильно уменьшены: вместо того, чтобы быть пропорциональными длине одного резонатора, они зависят в этом случае от разницы длин между плечами (поэтому равная длина плеч убирает шум). Кроме того, конфигурация интерферометра выигрывает от дифференциального эффекта, вызванного гравитационной волной в плоскости, поперечной направлению ее распространения: когда длина оптического пути изменяется на величину , перпендикулярный оптический путь той же длины изменяется на (такую ​​же величину но противоположный знак). А интерференция на выходном порту интерферометра Майкельсона зависит от разницы длин между двумя плечами: следовательно, измеряемый эффект усиливается в 2 раза по сравнению с простым резонатором. ${\displaystyle L}$ ${\displaystyle \delta L}$ ${\displaystyle -\delta L}$

Оптимальная рабочая точка интерферометрического детектора гравитационных волн немного отстроена от «темной полосы» — конфигурации, при которой два лазерных луча, рекомбинированные на светоделителе, интерферируют деструктивным образом: на выходном порту свет практически не обнаруживается.

Лазер и инъекционная система

Компоновка интерферометра Virgo во время запуска О4 (2023-2024 гг.). Он включает в себя зеркало рециркуляции сигнала и полость фильтра, отсутствовавшие во время предыдущего запуска. Все оценки мощности лазера являются ориентировочными, поскольку они могут быстро меняться.

Лазер является источником света в эксперименте . Он должен быть мощным, но при этом предельно стабильным по частоте и амплитуде. ^[84] Чтобы соответствовать всем этим (несколько противоположным) характеристикам, луч начинается с очень маломощного, но очень стабильного лазера. ^[85] Свет этого лазера проходит через несколько усилителей, которые увеличивают его мощность в 100 раз. Выходная мощность 50 Вт была достигнута для последней конфигурации исходного детектора Virgo, а позже достигла 100 Вт во время запуска O3, после улучшения Advanced Virgo; Ожидается, что в начале запуска O4 она будет повышена до 130 Вт. ^[32] В оригинальном детекторе Virgo использовалась лазерная система « главный-подчиненный », в которой «главный» лазер используется для стабилизации мощного «подчиненного» лазера; главный лазер представлял собой лазер Nd:YAG , а ведомый лазер — лазер Nd:YVO4 . ^[19] Сохраненным решением для Advanced Virgo является использование волоконного лазера с каскадом усиления, также изготовленным из волокон, чтобы повысить надежность системы; в окончательной конфигурации планируется когерентно объединить свет двух лазеров для достижения необходимой мощности. ^{[25] [86]} Длина волны лазера составляет 1064 нанометра, как в исходной конфигурации, так и в конфигурации Advanced Virgo. ^[32]

Затем этот лазер направляется в интерферометр после прохождения через систему инжекции, которая дополнительно обеспечивает стабильность луча, регулирует его форму и мощность и правильно позиционирует его для входа в интерферометр. Ключевые компоненты системы инжекции включают в себя очиститель входных мод (полость длиной 140 метров, предназначенная для улучшения качества луча за счет стабилизации частоты, удаления света, распространяющегося нежелательным образом, и уменьшения эффекта рассогласования лазера), Изолятор Фарадея , предотвращающий возвращение света в лазер, и телескоп согласования мод, который адаптирует размер и положение луча прямо перед тем, как он попадет в интерферометр. ^[25]

Зеркала

Большие зеркала полостей плеч являются наиболее важной оптикой интерферометра. Они включают в себя два концевых зеркала, расположенных на концах плеч 3-километрового интерферометра, и два входных зеркала, расположенных вблизи начала плеч. Вместе эти зеркала образуют резонансную оптическую полость в каждом плече, где свет отражается тысячи раз, прежде чем вернуться в светоделитель, максимизируя влияние сигнала на путь лазера. ^[87] Это также позволяет увеличить силу света, циркулирующего в руках. Эти зеркала были специально разработаны для Дев и изготовлены с использованием новейших технологий. Они представляют собой цилиндры диаметром 35 см и толщиной 20 см, ^[25] изготовленные из самого чистого стекла в мире. ^[88] Зеркала отполированы до атомарного уровня, чтобы не рассеивать (и, следовательно, не терять) свет. ^[89] Наконец, добавляется отражающее покрытие ( брегговский отражатель , изготовленный методом ионно-лучевого распыления ). Зеркала, расположенные на концах кронштейнов, отражают почти весь падающий свет; при каждом отражении теряется менее 0,002% света. ^[90]

Одно из зеркал первоначального детектора Virgo, которое теперь используется в качестве экспозиционной модели на объекте Virgo.

Кроме того, в окончательном дизайне присутствуют еще два зеркала:

• Зеркало рециркуляции энергии, расположенное между лазером и светоделителем. Поскольку большая часть света после возвращения в светоделитель отражается в сторону лазера, это зеркало повторно вводит этот свет обратно в основной интерферометр, увеличивая мощность в плечах.
• Зеркало рециркуляции сигнала (в настоящее время планируется установить для следующего запуска в рамках модернизации Advanced Virgo+) повторно инжектирует часть сигнала внутри интерферометра (в настоящее время пропускная способность этого зеркала планируется на уровне 40%), эффективно формируя еще одна полость. Внеся небольшие изменения в это зеркало рециркуляции сигнала, можно уменьшить квантовый шум в части полосы частот и увеличить его в других, что дает возможность настроить интерферометр на определенные частоты. В настоящее время планируется использовать «широкополосную» конфигурацию, уменьшающую шум на высоких и низких частотах, но увеличивающую его на промежуточных частотах. Уменьшение шума на высоких частотах представляет особый интерес для изучения сигнала в моменты непосредственно до и после слияния. ^{[32] [12]}

Суператтенюаторы

Любое зеркало Девы поддерживается в вакууме механической конструкцией, чрезвычайно гасящей сейсмические колебания. «Суператтенюатор» состоит из цепочки маятников , свисающих с верхней платформы и поддерживаемых тремя длинными гибкими ножками, прикрепленными к земле, образующими перевернутый маятник . Таким образом, сейсмические колебания выше 10 Гц снижаются более чем в 10–12 ^раз [ ^91] и очень тщательно контролируется положение зеркала.

Чтобы смягчить сейсмический шум , который может распространяться до зеркал, сотрясая их и, следовательно, скрывая потенциальные сигналы гравитационных волн, большие зеркала подвешиваются с помощью сложной системы. Все основные зеркала подвешены на четырех тонких волокнах из кремнезема ^[92] , которые прикреплены к ряду аттенюаторов. Эта подвесная цепь, называемая «суператтенюатором», имеет высоту около 8 метров и также находится под вакуумом. ^[93] Суператтенюаторы не только ограничивают помехи на зеркалах, они также позволяют точно регулировать положение и ориентацию зеркал. Оптический стол, на котором расположена инжекционная оптика, используемая для формирования лазерного луча, например, столы, используемые для обнаружения света, также подвешены и находятся в вакууме, чтобы ограничить сейсмические и акустические шумы. В конфигурации Advanced Virgo вся аппаратура, используемая для обнаружения сигналов гравитационных волн и управления интерферометром (фотодиоды, камеры и связанная с ними электроника), также установлена ​​на нескольких подвесных скамьях и под вакуумом. ^[25]

Конструкция суператтенюаторов в основном основана на пассивном подавлении сейсмического шума, которое достигается путем объединения нескольких маятников , каждый из которых действует как гармонический генератор . Они характеризуются резонансной частотой (которая уменьшается с длиной маятника), выше которой шум затухает; объединение нескольких маятников в цепочку позволяет снизить шум на двенадцать порядков за счет введения нескольких коллективных резонансных частот, которые имеют более высокую частоту, чем один маятник. ^[94] В нынешней конструкции самая высокая резонансная частота составляет около 2 Гц, обеспечивая значительное снижение шума, начиная с 4 Гц, ^[25] и достигая уровня, необходимого для обнаружения гравитационных волн около 10 Гц. Ограничением системы является то, что шум в полосе резонансных частот (ниже 2 Гц) не фильтруется и может генерировать большие колебания; это смягчается активной системой демпфирования, включающей датчики, измеряющие сейсмический шум, и исполнительные механизмы, управляющие суператтенюатором для противодействия шуму. ^[94]

Система обнаружения

Часть света, циркулирующего в полостях плеч, направляется светоделителем в систему обнаружения. В оптимальной конфигурации интерферометр работает близко к «темной полосе», а это означает, что на выход направляется очень мало света (большая его часть отправляется обратно на вход, чтобы собраться зеркалом рециркуляции энергии). Часть этого света отражается обратно зеркалом рециркуляции сигнала, а остальная часть собирается системой обнаружения. Сначала он проходит через очиститель выходных мод, который позволяет фильтровать так называемые «моды высокого порядка» (свет, распространяющийся нежелательным образом, обычно вызванный небольшими дефектами в зеркалах и способный ухудшить измерение ^[95] ). , прежде чем достичь фотодиодов , которые измеряют интенсивность света. И очиститель выходного режима, и фотодиоды подвешены и находятся под вакуумом. ^[24]

Стенд детектирования интерферометра Virgo перед установкой в ​​апреле 2015 года. Его ширина 88 см, на нем расположен очиститель выходного режима; фотодиод, измеряющий сигнал, размещается на другом стенде.

Начиная с эксперимента с O3, был введен источник сжатого вакуума , чтобы уменьшить квантовый шум, который является одним из основных ограничений чувствительности. При замене стандартного вакуума сжатым вакуумом колебания какой-либо величины, будь то амплитуда или фаза света, уменьшаются за счет увеличения колебаний другой величины из-за принципа неопределенности Гейзенберга . В случае Девы две величины — это амплитуда и фаза. Идея использования сжатого вакуума была впервые предложена в 1981 году Карлтоном Кейвсом , когда детекторы гравитационных волн только зарождались. ^[96]

Во время прогона O3 было реализовано частотно-независимое сжатие, то есть сжатие идентично на всех частотах; он использовался для уменьшения дробового шума (на высокой частоте) и увеличения шума радиационного давления (на низкой частоте), поскольку последний не ограничивал чувствительность прибора. ^[97] Благодаря добавлению инжекции сжатого вакуума квантовый шум был снижен на 3,2 дБ на высоких частотах, что привело к увеличению дальности действия детектора на 5–8%. ^[98]

В настоящее время более сложные сжатые состояния создаются ^[99] путем объединения технологии O3 с новой полостью длиной 285 м, известной как полость фильтра. Эта технология известна как частотно-зависимое сжатие и позволяет уменьшить дробовой шум на высоких частотах (где шум радиационного давления не имеет значения) и уменьшить шум радиационного давления на низких частотах (где дробовой шум низкий). ^{[100] [101]}

Инфраструктура

Если смотреть с воздуха, детектор Virgo имеет характерную L-образную форму с двумя перпендикулярными плечами длиной 3 км. В «туннелях» руки находятся вакуумные трубы, по которым лазерные лучи движутся в сверхвысоком вакууме .

Virgo — крупнейшая установка сверхвысокого вакуума в Европе общим объёмом 6800 кубических метров. ^[102] Два рукава длиной 3 км состоят из длинной стальной трубы диаметром 1,2 м, в которой целевое остаточное давление составляет около 1 тысячной миллиардной атмосферы ( улучшение в 100 раз по сравнению с исходным уровнем Девы). Таким образом, молекулы остаточного газа (в основном водорода и воды) оказывают ограниченное влияние на путь лазерных лучей. ^[25] Большие задвижки расположены на обоих концах рукавов, так что работа может выполняться в зеркальных вакуумных башнях, не нарушая сверхвысокий вакуум рукава. Действительно, оба рукава Девы с 2008 года находятся под вакуумом. ^[103] Башни, содержащие зеркала и аттенюаторы, сами разделены на две секции с разным давлением. ^[104] Трубки подвергаются процессу, называемому обжигом, при котором их нагревают при температуре 150 °C, чтобы удалить нежелательные частицы, прилипшие к поверхностям; Хотя в первоначальной конструкции Virgo башни также были обожжены, теперь для предотвращения загрязнения используются криогенные ловушки. ^[25]

Из-за высокой мощности интерферометра зеркала подвержены тепловым эффектам из-за нагрева, вызванного лазером (несмотря на чрезвычайно низкое поглощение ). Эти тепловые эффекты могут принимать форму деформации поверхности вследствие расширения или изменения показателя преломления подложки; это приводит к утечке мощности из интерферометра и возмущениям сигнала. Эти два эффекта учитываются системой термокомпенсации (TCS), которая включает в себя датчики, называемые датчиками волнового фронта Хартмана ^[105] (HWS), используемые для измерения оптической аберрации с помощью вспомогательного источника света, и два исполнительных механизма : CO ₂ -лазеры , которые выборочный подогрев частей зеркала для исправления дефектов и кольцевые нагреватели, точно регулирующие радиус кривизны зеркала. Система также исправляет «холодные дефекты» — постоянные дефекты, возникшие при изготовлении зеркал. ^{[106] [25]} Во время запуска O3 TCS смог увеличить мощность, циркулирующую внутри интерферометра, на 15% и уменьшить мощность, выходящую из интерферометра, в 2 раза. ^[107]

Один из ньютоновских калибраторов («NCal») до установки на детектор. Несколько из них установлены возле одного из торцевых зеркал; движение ротора создает изменяющуюся гравитационную силу на зеркале, позволяя перемещать его контролируемым образом.

Еще одним важным компонентом является система контроля рассеянного света, под которым понимается любой свет, покидающий заданный путь интерферометра либо в результате рассеяния на поверхности, либо в результате нежелательного отражения. Рекомбинация этого рассеянного света с основным лучом интерферометра может быть значительным источником шума, и ее часто трудно отслеживать и моделировать. Большая часть усилий по уменьшению рассеянного света основана на поглощающих пластинах, называемых «перегородками», расположенных рядом с оптикой, а также внутри трубок; необходимы дополнительные меры предосторожности, чтобы перегородки не влияли на работу интерферометра. ^{[108] [109] [102]}

Чтобы правильно оценить реакцию детектора на гравитационные волны и, таким образом, правильно восстановить сигнал, необходим этап калибровки , который включает контролируемое перемещение зеркал и измерение результата. В начальную эпоху Девы это в основном достигалось за счет возбуждения одного из маятников, к которому подвешено зеркало, с помощью катушек для создания магнитного поля , взаимодействующего с магнитами, прикрепленными к маятнику. ^[110] Этот метод использовался до O2. Для O3 основным методом калибровки стала фотонная калибровка («PCal»), которая до этого использовалась в качестве вторичного метода для проверки результатов; он использует вспомогательный лазер для смещения зеркала за счет давления излучения . ^{[111] [112]} Кроме того, в конце O2 был представлен новый метод, называемый ньютоновской калибровкой («NCal»), который теперь используется для проверки PCal; он полагается на гравитацию для перемещения зеркала, помещая вращающуюся массу на определенном расстоянии от зеркала. ^{[113] [112]}

Наконец, для прибора требуется эффективная система сбора данных. Эта система отвечает за управление данными, измеренными на выходе интерферометра и от множества датчиков, присутствующих на объекте, запись их в файлы и распространение файлов для анализа данных. С этой целью было разработано специальное аппаратное и программное обеспечение, отвечающее конкретным потребностям Девы. ^[114]

Шум и чувствительность

Источники шума

Из-за точности, необходимой для измерения, детектор Virgo чувствителен к ряду источников шума, которые ограничивают точность измерения. Некоторые из этих источников соответствуют большим частотным диапазонам и ограничивают общую чувствительность детектора, ^{[80] [102],} например:

• сейсмический шум (любое движение грунта от многочисленных источников, таких как волны в Средиземном море, ветер или человеческая деятельность, например движение транспорта), как правило, на низких частотах примерно до 10 Герц (Гц)
• тепловой шум зеркал и тросов их подвеса, соответствующий возбуждению зеркала/подвеса от собственной температуры, от нескольких десятков до нескольких сотен Гц
• квантовый шум , который включает в себя лазерный дробовой шум , соответствующий колебаниям мощности, получаемой детекторами и имеющий частоту выше нескольких сотен Гц, и шум радиационного давления , соответствующий давлению, оказываемому лазером на зеркало, что актуально на низкой частоте
• Ньютоновский шум, вызванный изменением гравитационного поля, которое влияет на положение зеркала, имеет значение ниже 20 Гц.

Визуализация сбоя гравитационной волны «рыба кои» на основе данных LIGO в Хэнфорде, полученных в 2015 году. Верхняя часть представляет собой выходной сигнал детектора («деформацию») как функцию времени, а нижняя часть отображает частотное распределение мощности. как функция времени. Этот тип помех имеет неизвестное происхождение и охватывает широкий частотный диапазон с характерными «плавниками» на более низких частотах на частотно-временной зависимости. ^[115]

Помимо этих широких источников шума, в спектре шума виден ряд пиков, связанных с конкретными источниками шума. К ним, в частности, относятся линия с частотой 50 Гц (а также гармоники с частотой 100, 150 и 200 Гц), соответствующая частоте европейской энергосистемы ; так называемые «скрипичные моды» на частоте 300 Гц (и ряде гармоник), соответствующие резонансной частоте волокон подвеса (которые могут вибрировать с определенной частотой, как и струны скрипки); и калибровочные линии, появляющиеся при перемещении зеркал для калибровки. ^{[116] [117]}

Дополнительные источники шума также могут иметь краткосрочное воздействие — плохая погода или землетрясения могут временно повысить уровень шума. ^[102]

Наконец, в данных может появиться ряд кратковременных артефактов из-за множества возможных инструментальных проблем; их обычно называют «глюками». По оценкам, около 20% обнаруженных событий связаны с сбоями, поэтому для смягчения их воздействия требуются специальные методы обработки данных. ^[118]

Чувствительность детектора

Кривая чувствительности детектора Virgo в диапазоне частот [10 Гц; 10 кГц], рассчитано в августе 2011 г. ^[119] Его форма типична: тепловой шум маятника подвеса зеркала доминирует на низкой частоте, тогда как рост на высокой частоте обусловлен дробовым шумом лазера. Между ними можно увидеть резонансы (например, режимы скрипки подвесной проволоки) и вклады различных инструментальных шумов (среди которых частота 50 Гц от электросети и ее гармоники ), которые постоянно пытаются уменьшить.

Детектор, подобный Virgo, характеризуется своей чувствительностью — показателем качества, предоставляющим информацию о малейшем сигнале, который может обнаружить прибор — чем меньше значение чувствительности, тем лучше детектор. Чувствительность меняется в зависимости от частоты , поскольку каждый шум имеет свой собственный частотный диапазон.

Наиболее распространенной мерой чувствительности детектора гравитационных волн является «расстояние до горизонта», определяемое как расстояние, на котором двойная нейтронная звезда с массами 1,4 M _☉ –1,4 M _☉ (где M _☉ — масса Солнца ) производит сигнал Отношение -/шум в детекторе 8. Обычно выражается в мегапарсеках . ^[120] Например, диапазон Девы во время полета O3 составлял от 40 до 50 Мпк. ^[33] Этот диапазон является лишь индикатором и не представляет собой максимальный диапазон для детектора; сигналы от более массивных источников будут иметь большую амплитуду и, следовательно, могут быть обнаружены на большем расстоянии.

Virgo — широкополосный детектор, чувствительность которого варьируется от нескольких Гц до 10 кГц. Говоря математическим языком, его чувствительность характеризуется спектром мощности , который рассчитывается в реальном времени с использованием данных, записанных детектором. Кривая напротив показывает пример амплитудной спектральной плотности Девы (квадратный корень из спектра мощности) за 2011 год, построенной с использованием логарифмического масштаба .

Расчеты показывают, что чувствительность детектора примерно масштабируется как , где длина резонатора и мощность лазера на светоделителе. Для его улучшения эти две величины необходимо увеличить. Это достигается за счет длинных плеч, использования оптических полостей внутри плеча для максимизации воздействия сигнала и реализации рециркуляции мощности для увеличения мощности плеч. ^{[80] [121]} ${\displaystyle {\frac {1}{L\times {\sqrt {P}}}}}$ ${\displaystyle L}$ ${\displaystyle P}$

Анализ данных

Важная часть ресурсов сотрудничества Virgo посвящена разработке и внедрению программного обеспечения для анализа данных, предназначенного для обработки выходных данных детектора. Помимо программного обеспечения для сбора данных и инструментов для распространения данных, эти усилия в основном разделяются с членами коллабораций LIGO и KAGRA в рамках сотрудничества LIGO-Virgo-KAGRA (LVK). ^[122]

Данные детектора изначально доступны только членам LVK; сегменты данных об обнаруженных событиях публикуются во время публикации соответствующего документа, а полные данные публикуются после определенного периода, который в настоящее время длится 18 месяцев. Во время третьего цикла наблюдений (O3) это привело к двум отдельным выпускам данных (O3a и O3b), соответствующим первым шести месяцам и последним шести месяцам цикла соответственно. ^[123] Затем данные станут доступны любому желающему на платформе Открытого научного центра гравитационных волн (GWOSC). ^{[124] [125]}

Временные поиски

Конвейеры обнаружения событий

Во время запуска O3 использовались пять различных конвейеров для идентификации кандидатов на события в данных и сбора списка наблюдений короткоживущих («переходных») сигналов гравитационных волн в публикации каталога. Четыре из них (GstLAL, PyCBC , MBTA и SPIIR) были предназначены для обнаружения компактных бинарных слияний (CBC, единственный обнаруженный тип событий), а пятый (cWB) был предназначен для обнаружения любого переходного сигнала. Все пять конвейеров использовались во время запуска («онлайн») как часть системы оповещения с малой задержкой, а после запуска («оффлайн») для повторной оценки значимости кандидатов и выявления событий, которые могли быть пропущены (за исключением для SPIIR, который запускался только онлайн) ^[126] Конвейер oLIB, также ищущий общие «пакетные» сигналы, также использовался для генерации предупреждений, но не для каталогов. ^{[127] [128]} Кроме того, два других конвейера использовались специально для пакетного поиска после запуска, поскольку они слишком дороги в вычислительном отношении для запуска онлайн: BayesWave, конвейер, использующий байесовские методы, который использовался для дальнейшего расследования событий cWB , ^[129] и STAMPS-AS, который предназначен специально для поиска длительных всплесков (более 1 секунды). ^{[43] [130]}

Все четыре конвейера CBC основаны на концепции согласованной фильтрации — методе, используемом для оптимального поиска известного сигнала в зашумленных данных. Этот метод требует некоторых знаний о том, как выглядит сигнал, и, таким образом, зависит от модели, используемой для его моделирования. Хотя разумные модели существуют, сложность уравнений, управляющих динамикой компактного слияния, затрудняет генерацию точных сигналов; разработка новых форм сигналов по-прежнему остается активной областью исследований. ^{[131] [132]} Кроме того, источники охватывают широкий диапазон возможных параметров (массы и вращения двух объектов, расположение на небе), которые будут давать разные формы сигналов вместо одного конкретного сигнала. Это побуждает исследователей создавать «банки шаблонов», содержащие большое количество различных сигналов, соответствующих различным параметрам; Необходимо найти компромисс между размером банка (максимальное количество обнаружений) и ограниченностью вычислительных ресурсов, доступных для выполнения поиска по всем шаблонам. Как эффективно создавать такие банки шаблонов, также является активной областью исследований. ^[133] Во время поиска согласованная фильтрация выполняется для каждой формы сигнала в (предварительно рассчитанном) банке шаблонов.

Хотя в четырех поисковых запросах используется один и тот же метод, все они имеют разные оптимизации и особенности обработки данных. В частности, они используют разные методы оценки значимости события, различения реальных событий и сбоев, а также объединения данных с разных детекторов; они также используют разные банки шаблонов.

Конвейер cWB (когерентный волновой всплеск) использует другой подход: он работает путем группировки данных от разных детекторов и проведения совместного анализа для поиска когерентных сигналов, появляющихся одновременно в нескольких детекторах. Хотя его чувствительность к двоичным слияниям меньше, чем у специализированных конвейеров CBC, его преимущество заключается в способности обнаруживать сигналы из любых источников, поскольку он не требует каких-либо предположений о форме сигнала (именно поэтому его часто называют как «немоделированный» поиск). ^[134]

Низкая задержка

Система с малой задержкой предназначена для оповещения астрономов при обнаружении гравитационных явлений в надежде, что можно будет наблюдать их электромагнитный аналог. Это достигается за счет централизации кандидатов на события из различных конвейеров анализа в базе данных событий-кандидатов гравитационных волн (GraceDB), ^[135] из которой обрабатываются данные. Если событие считается достаточно значимым, производится быстрая локализация неба и предварительные оповещения отправляются автономно в течение нескольких минут; после более точной оценки параметров источника, а также проверки человеком, в течение суток отправляется новое предупреждение или уведомление об отзыве. ^[136] Оповещения отправляются через GCN , который также централизует оповещения от гамма- и нейтринных телескопов, а также SCiMMA. ^{[137] [138]} Всего во время запуска O3 было отправлено 78 предупреждений, из которых 23 позже были отозваны. ^[126]

Оценка параметров

После того как событие было обнаружено одним из конвейеров обнаружения событий, проводится более глубокий анализ с целью получения более точной оценки параметров источника и неопределенности измерения . Во время запуска O3 это осуществлялось с использованием нескольких различных конвейеров, включая Bilby и RIFT. Эти конвейеры используют байесовские методы для количественной оценки неопределенности, включая MCMC и вложенную выборку . ^[126]

Поиск аналогов

В то время как многие астрономы пытаются отслеживать сигналы с малой задержкой от детекторов гравитационных волн, существует и обратное: электромагнитные события, которые, как ожидается, будут иметь связанное с ними излучение гравитационных волн, подвергаются более глубокому поиску. Одной из главных целей для них являются гамма-всплески ; Считается, что они связаны со сверхновыми («длинные» вспышки продолжительностью более 2 секунд) и с компактными двойными слияниями с участием нейтронных звезд («короткие» вспышки). ^[139] В частности, было подтверждено, что слияние двух нейтронных звезд связано как с гамма-всплеском, так и с гравитационными волнами, связанными с событием GW170817 . ^[26]

Поиски, направленные на наблюдения гамма-всплесков, были выполнены на данных прошлых запусков с использованием конвейера pyGRB ^[140] для CBC, с использованием методов, аналогичных обычным поискам, но сосредоточенных вокруг времени всплесков и нацеленных только на обнаруженную область неба. гамма-обсерваториями. Немоделированный поиск также осуществлялся с использованием пакета X-pipeline аналогично обычному немоделированному поиску. ^{[141] [139]}

Помимо этих поисков, несколько конвейеров ищут совпадения между оповещениями о гравитационных волнах и оповещениями от других детекторов. В частности, конвейер RAVEN является частью инфраструктуры с низкой задержкой и анализирует совпадения с событиями гамма-всплесков и другими источниками. ^[142] Конвейер LLAMA также предназначен для выявления таких совпадений с нейтринными событиями, преимущественно от IceCube . ^[143]

Непрерывный поиск волн

Поиски, посвященные периодическим гравитационным волнам, например, генерируемым быстро вращающимися нейтронными звездами, обычно называются поисками непрерывных волн. Их можно разделить на три категории: поиск по всему небу, который ищет неизвестные сигналы с любого направления, направленный поиск, который нацелен на объекты с известным положением, но неизвестной частотой, и целевой поиск, который ищет сигналы от источников, где оба местоположения и частота известны. Направленный и целенаправленный поиск мотивирован тем фактом, что поиск по всему небу чрезвычайно затратен в вычислительном отношении и, следовательно, требует компромиссов, которые ограничивают его чувствительность. ^{[46] [48]}

Основная проблема при поиске непрерывных волн заключается в том, что сигнал намного слабее, чем обнаруженные переходные процессы тока, а это означает, что необходимо наблюдать длительный период времени, чтобы накопить достаточно данных для его обнаружения, поскольку отношение сигнал/ шум масштабируется с квадратным корнем из время наблюдения (интуитивно понятно, что сигнал будет складываться за время наблюдения, а шум — нет). ^[144] Проблема в том, что в течение таких длительных периодов времени частота источника будет меняться, а движение Земли вокруг Солнца будет влиять на частоту посредством эффекта Доплера . Это значительно увеличивает вычислительные затраты на поиск, особенно если частота неизвестна. Хотя существуют стратегии смягчения последствий, такие как полукогерентный поиск, при котором анализ выполняется отдельно по сегментам данных, а не по полным данным, они приводят к потере чувствительности. ^[46] Другие подходы включают в себя кросс-корреляцию, основанную на поиске стохастических волн, которая использует преимущества наличия нескольких детекторов для поиска коррелированного сигнала в паре детекторов. ^[145]

Стохастический поиск волн

Фон стохастических гравитационных волн — еще одна цель для групп по анализу данных. По определению его можно рассматривать как источник шума в детекторах; Основная задача состоит в том, чтобы отделить его от других источников шума и измерить его спектральную плотность мощности . Самый простой способ решить эту проблему — искать корреляции между двумя детекторами; Идея состоит в том, что шум, связанный с фоном гравитационных волн, будет идентичен в обоих детекторах, в то время как инструментальный шум не будет коррелирован между детекторами. Другой возможный подход — искать избыточную мощность, не учитываемую другими источниками шума; однако это оказывается непрактичным для современных интерферометров (включая Virgo), поскольку шум недостаточно известен по сравнению с ожидаемой мощностью фона. ^[146] В настоящее время используется только поиск, основанный на взаимной корреляции между детекторами. ^[147]

Этот вид поиска также должен учитывать такие факторы, как диаграмма направленности антенны детекторов , движение Земли и расстояние между детекторами. Также необходимо сделать предположения о некоторых свойствах фона; принято предполагать, что он гауссов и изотропен , но существуют также поиски анизотропных, негауссовских и более экзотических фонов. ^[146]

Поиск свойств гравитационных волн

Для исследования физики гравитационных волн был разработан ряд программ. Этот анализ обычно выполняется в автономном режиме (после запуска) и часто опирается на результаты других поисков (в настоящее время в основном поисков CBC).

Для поиска событий, наблюдаемых несколько раз из-за линзирования , выполняется несколько анализов : сначала пытаются сопоставить все известные события вместе, а затем выполняют совместный анализ для наиболее многообещающей пары событий; эти анализы были выполнены с использованием программного обеспечения LALInference и HANABI. Также выполняются дополнительные поиски событий, которые могли быть пропущены при обычном поиске CBC, путем повторного использования существующих конвейеров CBC. ^[68]

Также было разработано программное обеспечение, предназначенное для оценки постоянной Хаббла . Конвейер gwcosmo выполняет байесовский анализ для определения распределения возможных значений константы, используя как «темные сирены» (события CBC без электромагнитного аналога), которые можно коррелировать с каталогом галактик, так и события с электромагнитным аналогом, для которых прямая оценка может быть сделана на основе расстояния, измеренного с помощью гравитационных волн, и идентифицированной родительской галактики. ^{[148] [149]} Это требует предположения об определенной популяции черных дыр, которая может быть существенным источником систематической ошибки; недавние анализы пытались обойти эту проблему, одновременно подбирая и численность населения, и постоянную Хаббла. ^[150]

Научные результаты

Локализация события GW170814 на небе как с помощью двух детекторов LIGO, так и с помощью всей сети. Добавление Девы позволяет провести гораздо более точную локализацию.

Первое обнаружение гравитационного сигнала Девой произошло в начале второго сеанса наблюдений (О2), поскольку Дева отсутствовала в первом сеансе наблюдений. Событие, названное GW170814 , было слиянием двух черных дыр, а также первым событием, которое было обнаружено тремя разными детекторами, что позволило значительно улучшить его локализацию по сравнению с событиями первого запуска наблюдений. Это также позволило провести первое убедительное измерение поляризации гравитационных волн , предоставив доказательства против существования поляризаций, отличных от тех, которые предсказываются общей теорией относительности. ^[26]

Вскоре за ним последовало более известное GW170817 , первое слияние двух нейтронных звезд, обнаруженное сетью гравитационных волн, и по состоянию на январь 2023 года единственное событие с подтвержденным обнаружением электромагнитного аналога как в гамма-лучах , так и в оптических телескопах, и позже в радио- и рентгеновской областях. Хотя в Деве сигнала не наблюдалось, это отсутствие имело решающее значение для установления более жестких ограничений на локализацию события. ^[28] Это событие имело огромный резонанс в астрономическом сообществе, в нем приняли участие более 4000 астрономов, ^[151] улучшилось понимание слияний нейтронных звезд, ^[152] и были наложены очень жесткие ограничения на скорость гравитации. ^[153]

На основе данных прошлых запусков было выполнено несколько поисков непрерывных гравитационных волн. В ходе полета О3 они включают поиск по всему небу, ^[154] целевые поиски в направлении Скорпиона X-1 ^[155] и ряда известных пульсаров (включая пульсары Краба и Вела ), ^{[156] [157]} и направленный поиск. к остаткам сверхновых Кассиопея А и Вела-младшая ^[158] и Галактическому центру . ^[159] Хотя ни один из источников не смог идентифицировать сигнал, это позволило установить верхние пределы для некоторых параметров; в частности, было обнаружено, что у близко известных пульсаров отклонение от идеально вращающихся шаров составляет не более 1 мм. ^[154]

Virgo была включена в последний поиск фона гравитационных волн вместе с LIGO, объединив результаты O3 с результатами экспериментов O1 и O2 (в которых использовались только данные LIGO). Никакого стохастического фона не наблюдалось, что на порядок улучшило предыдущие ограничения на энергию фона. ^[160]

Также были получены ограничения на постоянную Хаббла ; текущая лучшая оценка - 68⁺¹²
_-8км с ^-1 Мпк ^-1 , объединяя результаты двойных черных дыр и события GW170817. Этот результат согласуется с другими оценками константы, но недостаточно точен, чтобы разрешить разногласия относительно ее точного значения. ^[72]

Информационно-пропагандистская деятельность

Коллаборация Девы участвует в ряде мероприятий, способствующих общению и образованию на гравитационных волнах среди широкой публики. ^[161] Сюда входит широкий спектр мероприятий, таких как:

• участие в многочисленных фестивалях науки ^{[162] [163] [164]}
• публичные лекции и курсы о деятельности Девы, в том числе перед школьными классами ^[161]
• участие в художественных выставках, таких как «Ритм космоса» в Museo della Grafica в Пизе, ^[165] или «В эфире» во Дворце Токио ^[166]
• организовать экскурсии по объектам Девы для школ, университетов и широкой публики ^[167]
• участие в деятельности по продвижению гендерного равенства в науке ^[168]

Галерея

• 
  Обзор сайта Девы
• 
  Вид с воздуха на детектор Virgo
• 
  Вид на северный рукав Девы длиной 3 км.
• 
  Площадка Virgo: на переднем плане здание, в котором расположены диспетчерская детектора и местный компьютерный центр.
• 
  Центральное здание Девы, в котором расположены лазер и зеркало-делитель лучей.
• 
  Вид на западный рукав Девы длиной 3 км (правая труба). В трубе слева длиной 150 метров находится полость очистителя мод, которая используется для пространственной фильтрации лазерного луча.

Рекомендации

1. «Наша миссия». www.ego-gw.it . Европейская гравитационная обсерватория . Проверено 11 октября 2023 г.
2. «Сотрудничество Девы». virgo-gw.eu . Сотрудничество Девы. 18 февраля 2021 г. Проверено 11 октября 2023 г.
3. «LIGO-M060038-v5: Меморандум о взаимопонимании (МоВ) между VIRGO и LIGO» . dcc.ligo.org . Проверено 4 июля 2023 г.
4. "Пресс-сообщение - Le CNRS подписывает франко-итальянское соглашение о создании консорциума EGO Европейской гравитационной обсерватории" . Cnrs.fr. _ Архивировано из оригинала 05 марта 2016 г. Проверено 11 февраля 2016 г.
5. «Детекторы гравитационных волн готовятся к следующим наблюдениям - Дева» . www.virgo-gw.eu . Проверено 4 мая 2023 г.
6. "Учреждения Девы". virgo-gw.eu . Сотрудничество Девы . Проверено 11 октября 2023 г.
7. «Научное сотрудничество - Дева». www.virgo-gw.eu . Проверено 31 марта 2023 г.
8. «Научное сотрудничество LIGO - Узнайте о LSC» . www.ligo.org . Проверено 31 марта 2023 г.
9. «КАГРА присоединится к ЛИГО и Деве в охоте за гравитационными волнами» . Лаборатория ЛИГО | Калтех . Проверено 4 июля 2023 г.
10. Эйнштейн, Альберт (1 января 1916 г.). «Näherungsweise Integration der Feldgleichungen der Gravitation». Sitzungsberichte der Königlich Preussischen Akademie der Wissenschaften : 688–696. Бибкод : 1916SPAW.......688E.
11. Вебер, Дж. (3 июня 1968). «События детектора гравитационных волн». Письма о физических отзывах . 20 (23): 1307–1308. Бибкод : 1968PhRvL..20.1307W. doi : 10.1103/PhysRevLett.20.1307.
12. Берсанетти, Диего; Патриселли, Барбара; Пиччинни, Орнелла Джулиана; Пьерджованни, Франческо; Салеми, Франческо; Секино, Валерия (август 2021 г.). «Продвинутая Дева: состояние детектора, последние результаты и перспективы». Вселенная . 7 (9): 322. Бибкод : 2021Унив....7..322Б. дои : 10.3390/universe7090322 . hdl : 11568/1161730 . ISSN  2218-1997.
13. Джазотто, Адальберто (2018). La musica nascosta dell'universo: La mia vita a caccia delle onde gravitazionali (на итальянском языке). Эйнауди. АСИН  B07FY52PGV. Бибкод : 2018lmnd.book.....G.
14. Джазотто, Адальберто; Милан, Леопольдо; Бордони, Франко; Брилье, Ален; Турренк (12 мая 1987 г.). Proposta di Antenna interferometrica — большая база для рисования гравитационных волн (PDF) (Технический отчет).
15. Кэрон, Б.; Доминжон, А.; Дрезень, К.; Фламинио, Р.; Грейв, X.; Мэрион, Ф.; Массонне, Л.; Мехмель, К.; Моран, Р.; Мурс, Б.; Ивер, М.; Бабушки, Д.; Джордано, Дж.; Матоне, Г.; Маковский, Ж.-М. (1 мая 1996 г.). «Статус эксперимента VIRGO». Ядерная физика B - Приложения к сборнику трудов . Материалы четвертого международного семинара по теоретическим и феноменологическим аспектам подземной физики. 48 (1): 107–109. Бибкод : 1996NuPhS..48..107C. дои : 10.1016/0920-5632(96)00220-4. ISSN  0920-5632.
16. Дж. М. Вайсберг и Дж. Х. Тейлор (2004). «Релятивистский двойной пульсар B1913+16: тридцать лет наблюдений и анализа». Серия конференций ASP . 328 : 25. arXiv : astro-ph/0407149 . Бибкод : 2005ASPC..328...25Вт.
17. Райлз, К. (2013). «Гравитационные волны: источники, детекторы и поиски». Прогресс в области физики элементарных частиц и ядерной физики . 68 : 1–54. arXiv : 1209.0667 . Бибкод :2013ПрПНП..68....1Р. дои :10.1016/j.ppnp.2012.08.001. S2CID  56407863.
18. Б.С. Сатьяпракаш и Бернард Ф. Шютц (2009). «Физика, астрофизика и космология с гравитационными волнами». Живые обзоры в теории относительности . 12 (1): 2. arXiv : 0903.0338 . Бибкод : 2009LRR....12....2S. дои : 10.12942/lrr-2009-2. ПМЦ 5255530 . PMID  28163611. Архивировано из оригинала 04 марта 2016 г. Проверено 11 февраля 2016 г. 
19. Ачернезе, Ф.; Амико, П.; Аль-Шурбаги, М.; Аудиа, С.; Авино, С.; и другие. (август 2004 г.). «Статус ДЕВА». 5-е собрание Вьетнама по физике элементарных частиц и астрофизике . Ханой, Вьетнам: 1–6 – через HAL.
20. «Гравитационные волны: Дева в фазе научной эксплуатации - Сообщения и досье для прессы» . Cnrs.fr. _ Проверено 11 февраля 2016 г.
21. Аккадия, Т.; Ачернезе, Ф.; Альшурбаги, М.; Амико, П.; Антонуччи, Ф.; Аудиа, С.; Арно, Н.; Арно, К.; Арун, КГ; Астон, П.; Авино, С.; Бабушки, Д.; Баллардин, Г.; Барон, Ф.; Барранд, Г.; Барсотти, Л .; Барсуглия, М.; Басти, А.; Бауэр, Т.С.; Бовиль, Ф.; Бебронн, М.; Бейгер, М.; Бекер, МГ; Беллачия, Ф.; Бельтуаль, А.; Бени, Дж.Л.; Бернардини, М.; Биготта, С.; Бильо, Р.; и другие. (29 марта 2012 г.). «Дева: лазерный интерферометр для обнаружения гравитационных волн – IOPscience». Журнал приборостроения . 7 (3): P03012. Бибкод : 2012JInst...7.3012A. дои : 10.1088/1748-0221/7/03/P03012 .
22. Лоренцини, Маттео (апрель 2010 г.). «Монолитный подвес для интерферометра Virgo». Классическая и квантовая гравитация . 27 (8): 084021. Бибкод : 2010CQGra..27h4021L. дои : 10.1088/0264-9381/27/8/084021. S2CID  123269358.
23. Сотрудничество Девы (2011). «Статус проекта Virgo» (PDF) . Классическая и квантовая гравитация . 28 (11): 114002. Бибкод : 2011CQGra..28k4002A. дои : 10.1088/0264-9381/28/11/114002. S2CID  59369141.
24. Ачернезе, Ф.; Агатос, М.; Агацума, К.; Айса, Д.; Аллеманду, Н.; Аллокка, А.; Амарни, Дж.; Астон, П.; Балестри, Г.; Баллардин, Г.; Барон, Ф.; Бароник, JP; Барсуглия, М.; Басти, А.; Басти, Ф.; Бауэр, Т.С.; Бавигадда, В.; Бейгер, М.; Бекер, МГ; Бельчинский, К.; Берсанетти, Д.; Бертолини, А.; Битосси, М.; Бизуард, Массачусетс; Блюмен, С.; Блом, М.; Бур, М.; Богерт, Г.; Бонди, Д.; и другие. (2015). «Advanced Virgo: интерферометрический детектор гравитационных волн второго поколения». Классическая и квантовая гравитация . 32 (2): 024001. arXiv : 1408.3978 . Бибкод : 2015CQGra..32b4001A. дои : 10.1088/0264-9381/32/2/024001. S2CID  20640558.
25. Многие авторы сотрудничества Девы (13 апреля 2012 г.). Отчет о техническом проекте Advanced Virgo VIR-0128A-12 (PDF) .
26. Эбботт, BP; Эбботт, Р.; Эбботт, Т.Д.; Ачернезе, Ф.; Экли, К.; Адамс, К.; Адамс, Т.; Аддессо, П.; Адхикари, RX; Адья, В.Б.; Аффельдт, К.; Афро, М.; Агарвал, Б.; Агатос, М.; Агацума, К. (06 октября 2017 г.). «GW170814: Наблюдение гравитационных волн от слияния бинарных черных дыр с помощью трех детекторов». Письма о физических отзывах . 119 (14): 141101. arXiv : 1709.09660 . Бибкод : 2017PhRvL.119n1101A. doi : 10.1103/PhysRevLett.119.141101. ISSN  0031-9007. PMID  29053306. S2CID  46829350.
27. «Европейский детектор обнаружил свою первую гравитационную волну» . 27 сентября 2017 г. Проверено 27 сентября 2017 г.
28. Эбботт, BP; Эбботт, Р.; Эбботт, Т.Д.; Ачернезе, Ф.; Экли, К.; Адамс, К.; Адамс, Т.; Аддессо, П.; Адхикари, RX; Адья, В.Б.; Аффельдт, К.; Афро, М.; Агарвал, Б.; Агатос, М.; Агацума, К. (16 октября 2017 г.). «Многопосланные наблюдения за слиянием двойной нейтронной звезды». Астрофизический журнал . 848 (2): Л12. arXiv : 1710.05833 . Бибкод : 2017ApJ...848L..12A. дои : 10.3847/2041-8213/aa91c9 . ISSN  2041-8213. S2CID  217162243.
29. Научное сотрудничество LIGO и сотрудничество Virgo; Эбботт, BP; Эбботт, Р.; Эбботт, Т.Д.; Ачернезе, Ф.; Экли, К.; Адамс, К.; Адамс, Т.; Аддессо, П.; Адхикари, RX; Адья, В.Б.; Аффельдт, К.; Афро, М.; Агарвал, Б.; Агатос, М. (28 февраля 2018 г.). «GW170817: Последствия для стохастического гравитационно-волнового фона из компактных бинарных слияний». Письма о физических отзывах . 120 (9): 091101. arXiv : 1710.05837 . Бибкод : 2018PhRvL.120i1101A. doi : 10.1103/PhysRevLett.120.091101. PMID  29547330. S2CID  3889124.
30. Диего Берсанетти: Состояние детектора гравитационных волн Virgo и станции наблюдения O3, EPS-HEP2019
31. «LIGO приостанавливает третий наблюдательный пробег (O3)» . Лаборатория ЛИГО | Калтех . Проверено 16 апреля 2023 г.
32. Фламинио, Рафаэле (13 декабря 2020 г.). «Состояние и планы детектора гравитационных волн Virgo». В Маршалле, Хизер К.; Спиромилио, Джейсон; Усуда, Томонори (ред.). Наземные и воздушные телескопы VIII (PDF) . Серия конференций Общества инженеров фотооптического приборостроения (Spie) . Том. 11445. ШПИОН. стр. 205–214. Бибкод : 2020SPIE11445E..11F. дои : 10.1117/12.2565418. ISBN 9781510636774. S2CID  230549331.
33. "IGWN | Планы наблюдений" . Observer.docs.ligo.org . Проверено 16 января 2024 г.
34. «Дева откладывает вход в наблюдательный пробег O4 - Дева» . www.virgo-gw.eu . Проверено 13 мая 2023 г.
35. Сотрудничество Девы (31 мая 2022 г.). Virgo nEXT: за пределами проекта AdV+ — концептуальное исследование (PDF) (Технический отчет).
36. «Астрофизические источники гравитационных волн - Дева». www.virgo-gw.eu . Проверено 31 марта 2023 г.
37. «Научное сотрудничество LIGO - наука об исследованиях LSC» . www.ligo.org . Проверено 31 марта 2023 г.
38. Котаке, Кей (1 апреля 2013 г.). «Множество физических элементов для определения гравитационно-волновых признаков сверхновых с коллапсом ядра». Comptes Rendus Physique . 14 (4): 318–351. arXiv : 1110.5107 . Бибкод : 2013CRPhy..14..318K. дои : 10.1016/j.crhy.2013.01.008. ISSN  1631-0705. S2CID  119112669.
39. Котаке, Кей; Такиваки, Томоя; Сува, Юдай; Иваками Накано, Вакана; Кавагоэ, Шио; Масада, Юхей; Фудзимото, Син-итиро (07 ноября 2012 г.). «Мультимессенджеры из сверхновых с коллапсом ядра: многомерность как ключ к теории мостов и наблюдениям». Достижения астрономии . 2012 : e428757. arXiv : 1204.2330 . Бибкод : 2012AdAst2012E..39K. дои : 10.1155/2012/428757 . ISSN  1687-7969.
40. Научное сотрудничество LIGO; Абади, Дж.; Эбботт, BP; Эбботт, Р.; Адхикари, Р.; Аджит, П.; Аллен, Б.; Аллен, Г.; Амадор Серон, Э.; Амин, Р.С.; Андерсон, С.Б.; Андерсон, РГ; Арайн, Массачусетс; Арайа, М.; Асо, Ю. (01 февраля 2011 г.). «Поиск гравитационных волн, связанных с временным сбоем пульсара Вела в августе 2006 года». Физический обзор D . 83 (4): 042001. arXiv : 1011.1357 . Бибкод : 2011PhRvD..83d2001A. doi :10.1103/PhysRevD.83.042001.
41. Эберсолд, Майкл; Тивари, Шубханшу (21 мая 2020 г.). «Поиск нелинейной памяти в компактных двойных слияниях подсолнечной массы». Физический обзор D . 101 (10): 104041. arXiv : 2005.03306 . Бибкод : 2020PhRvD.101j4041E. doi : 10.1103/PhysRevD.101.104041. S2CID  218538344.
42. Эбботт, Р.; Эбботт, Т.Д.; Авраам, С.; Ачернезе, Ф.; Экли, К.; Адамс, А.; Адамс, К.; Адхикари, RX; Адья, В.Б.; Аффельдт, К.; Агарвал, Д.; Агатос, М.; Агацума, К.; Аггарвал, Н.; Агиар, ОД (16 июня 2021 г.). «Ограничения космических струн с использованием данных третьего расширенного наблюдательного цикла LIGO – Virgo». Письма о физических отзывах . 126 (24): 241102. arXiv : 2101.12248 . Бибкод : 2021PhRvL.126x1102A. doi : 10.1103/PhysRevLett.126.241102. hdl : 1721.1/139689.2. ISSN  0031-9007. PMID  34213926. S2CID  231728406.
43. Эбботт, Р.; Эбботт, Т.Д.; Ачернезе, Ф.; Экли, К.; Адамс, К.; Адхикари, Н.; Адхикари, RX; Адья, В.Б.; Аффельдт, К.; Агарвал, Д.; Агатос, М.; Агацума, К.; Аггарвал, Н.; Агиар, О.Д.; Айелло, Л. (11 ноября 2021 г.). «Поиск по всему небу длительных всплесков гравитационных волн в третьем запуске Advanced LIGO и Advanced Virgo». Физический обзор D . 104 (10): 102001. arXiv : 2107.13796 . Бибкод : 2021PhRvD.104j2001A. doi :10.1103/PhysRevD.104.102001. ISSN  2470-0010. S2CID  236493220.
44. Хессельс, Джейсон WT; Рэнсом, Скотт М.; Лестница, Ингрид Х.; Фрейре, Пауло CC; Каспи, Виктория М.; Камило, Фернандо (31 марта 2006 г.). «Радиопульсар, вращающийся на частоте 716 Гц». Наука . 311 (5769): 1901–1904. arXiv : astro-ph/0601337 . Бибкод : 2006Sci...311.1901H. дои : 10.1126/science.1123430. ISSN  0036-8075. PMID  16410486. S2CID  14945340.
45. Ааси, Дж.; Абади, Дж.; Эбботт, BP; Эбботт, Р.; Эбботт, Т.; Абернати, MR; Аккадия, Т.; Ачернезе, Ф.; Адамс, К.; Адамс, Т.; Адхикари, RX; Аффельдт, К.; Агатос, М.; Аггарвал, Н.; Агиар, ОД (20 апреля 2014 г.). «Гравитационные волны от известных пульсаров: результаты эпохи начальных детекторов». Астрофизический журнал . 785 (2): 119. arXiv : 1309.4027 . Бибкод : 2014ApJ...785..119A. дои : 10.1088/0004-637X/785/2/119. hdl : 1721.1/92734. ISSN  0004-637X. S2CID  215729501.
46. Райлз, Кейт (2023). «Поиски непрерывного гравитационного излучения». Живые обзоры в теории относительности . 26 (1): 3. arXiv : 2206.06447 . Бибкод : 2023LRR....26....3R. дои : 10.1007/s41114-023-00044-3. S2CID  249642127.
47. Сенявская, Магдалена; Бейгер, Михал (ноябрь 2019 г.). «Непрерывные гравитационные волны от нейтронных звезд: современное состояние и перспективы». Вселенная . 5 (11): 217. arXiv : 1909.12600 . Бибкод : 2019Univ....5..217S. дои : 10.3390/universe5110217 . ISSN  2218-1997.
48. Пиччинни, Орнелла Джулиана (июнь 2022 г.). «Состояние и перспективы поисков непрерывных гравитационных волн». Галактики . 10 (3): 72. arXiv : 2202.01088 . Бибкод : 2022Galax..10...72P. дои : 10.3390/galaxies10030072 . ISSN  2075-4434.
49. Научное сотрудничество LIGO, Сотрудничество Virgo и Сотрудничество KAGRA; Эбботт, Р.; Эбботт, Т.Д.; Ачернезе, Ф.; Экли, К.; Адамс, К.; Адхикари, Н.; Адхикари, RX; Адья, В.Б.; Аффельдт, К.; Агарвал, Д.; Агатос, М.; Агацума, К.; Аггарвал, Н.; Агиар, ОД (31 марта 2022 г.). «Ограничения на темную фотонную темную материю с использованием данных третьего наблюдательного запуска LIGO и Virgo». Физический обзор D . 105 (6): 063030. arXiv : 2105.13085 . Бибкод : 2022PhRvD.105f3030A. doi : 10.1103/PhysRevD.105.063030. S2CID  235212543.{{cite journal}}: CS1 maint: несколько имен: список авторов ( ссылка )
50. Кристенсен, Нельсон (01 января 2019 г.). «Стохастические гравитационные волны». Отчеты о прогрессе в физике . 82 (1): 016903. arXiv : 1811.08797 . Бибкод : 2019RPPH...82a6903C. дои : 10.1088/1361-6633/aae6b5. ISSN  0034-4885. PMID  30462612. S2CID  53712558.
51. Бар-Кана, Реннан (15 июля 1994 г.). «Пределы прямого обнаружения гравитационных волн». Физический обзор D . 50 (2): 1157–1160. arXiv : astro-ph/9401050 . Бибкод : 1994PhRvD..50.1157B. doi :10.1103/PhysRevD.50.1157. PMID  10017813. S2CID  17756178.
52. Лопес, Алехандро; Фриз, Кэтрин (28 января 2015 г.). «Первое испытание высокочастотных гравитационных волн от инфляции с использованием Advanced LIGO». Журнал космологии и физики астрочастиц . 2015 (1): 037. arXiv : 1305.5855 . Бибкод : 2015JCAP...01..037L. дои : 10.1088/1475-7516/2015/01/037. ISSN  1475-7516. S2CID  118722983.
53. Барнаби, Нил; Паджер, Энрико; Пелосо, Марко (23 января 2012 г.). «Производство калибровочного поля при аксионной инфляции: последствия для монодромии, негауссовости в реликтовом излучении и гравитационных волн в интерферометрах». Физический обзор D . 85 (2): 023525. arXiv : 1110.3327 . Бибкод : 2012PhRvD..85b3525B. doi : 10.1103/PhysRevD.85.023525. S2CID  119269863.
54. Истер, Ричард; Гиблин, Джон Т.; Лим, Юджин А. (26 ноября 2007 г.). «Производство гравитационных волн в конце инфляции». Письма о физических отзывах . 99 (22): 221301. arXiv : astro-ph/0612294 . Бибкод : 2007PhRvL..99v1301E. doi : 10.1103/PhysRevLett.99.221301. PMID  18233276. S2CID  43736564.
55. Научное сотрудничество LIGO и сотрудничество Virgo; Эбботт, BP; Эбботт, Р.; Эбботт, Т.Д.; Абернати, MR; Ачернезе, Ф.; Экли, К.; Адамс, К.; Адамс, Т.; Аддессо, П.; Адхикари, RX; Адья, В.Б.; Аффельдт, К.; Агатос, М.; Агацума, К. (31 марта 2016 г.). «GW150914: Последствия для стохастического гравитационно-волнового фона из бинарных черных дыр». Письма о физических отзывах . 116 (13): 131102. arXiv : 1602.03847 . Бибкод : 2016PhRvL.116m1102A. doi : 10.1103/PhysRevLett.116.131102. PMID  27081965. S2CID  216147156.
56. Чанг, Цзя-Фэн; Цуй, Яноу (17 марта 2022 г.). «Гравитационные волны от глобальных космических струн и космической археологии». Журнал физики высоких энергий . 2022 (3): 114. arXiv : 2106.09746 . Бибкод : 2022JHEP...03..114C. doi : 10.1007/JHEP03(2022)114. ISSN  1029-8479. S2CID  235485257.
57. Ван, Сюй; Хуан, Юн-Фэн; Ли, Бин (30 сентября 2021 г.). «В поисках странных кварковых планет». arXiv : 2109.15161 . {{cite journal}}: Требуется цитировать журнал |journal=( помощь )
58. Пачилио, Константино; Вальо, Массимо; Маселли, Андреа; Пани, Паоло (05.10.2020). «Детекторы гравитационных волн как лаборатории физики элементарных частиц: ограничение скалярных взаимодействий с помощью когерентной спиральной модели двойных бозон-звезда». Физический обзор D . 102 (8): 083002. arXiv : 2007.05264 . Бибкод : 2020PhRvD.102h3002P. doi :10.1103/PhysRevD.102.083002. ISSN  2470-0010. S2CID  222129943.
59. Оклер, Пьер; Блази, Симона; Брдар, Ведран; Шмитц, Кай (2023). «Гравитационные волны от космических струн с током». Журнал космологии и физики астрочастиц . 2023 (4): 009. arXiv : 2207.03510 . Бибкод : 2023JCAP...04..009A. дои : 10.1088/1475-7516/2023/04/009. S2CID  250408251.
60. Майерсон, Дэниел Р. (25 ноября 2020 г.). «Фаззболы и наблюдения». Общая теория относительности и гравитация . 52 (12): 115. arXiv : 2010.09736 . Бибкод : 2020GReGr..52..115M. doi : 10.1007/s10714-020-02769-w. ISSN  0001-7701. S2CID  224803627.
61. Ван, Ю-Тонг; Чжан, Цзюнь; Пяо, Юн-Сон (10 августа 2019 г.). «Первобытный гравастар из инфляции». Буквы по физике Б. 795 : 314–318. arXiv : 1810.04885 . Бибкод : 2019PhLB..795..314W. doi :10.1016/j.physletb.2019.06.036. ISSN  0370-2693. S2CID  118970977.
62. Эрдли, Дуглас М.; Ли, Дэвид Л.; Лайтман, Алан П.; Вагонер, Роберт В.; Уилл, Клиффорд М. (30 апреля 1973 г.). «Гравитационно-волновые наблюдения как инструмент проверки релятивистской гравитации». Письма о физических отзывах . 30 (18): 884–886. Бибкод : 1973PhRvL..30..884E. doi : 10.1103/PhysRevLett.30.884. hdl : 2060/19730012613 . S2CID  120335306.
63. Такеда, Хироки; Нисидзава, Ацуши; Мичимура, Юта; Нагано, Кодзи; Комори, Кентаро; Андо, Масаки; Хаяма, Казухиро (12 июля 2018 г.). «Испытание поляризации гравитационных волн из компактных двойных слияний». Физический обзор D . 98 (2): 022008. arXiv : 1806.02182 . Бибкод : 2018PhRvD..98b2008T. doi :10.1103/PhysRevD.98.022008. S2CID  119234628.
64. Иси, Максимилиано; Вайнштейн, Алан Дж. (10 октября 2017 г.). «Исследование поляризации гравитационных волн сигналами компактных двойных слияний». arXiv : 1710.03794 [gr-qc].
65. Каллистер, Томас; Бисковану, А. Сильвия; Кристенсен, Нельсон; Иси, Максимилиано; Мэйтас, Эндрю; Минаццоли, Оливье; Регимбау, Таня; Сакеллариаду, Майри; Тассон, Джей; Трейн, Эрик (07 декабря 2017 г.). «Поляризационные тесты гравитации на стохастическом гравитационно-волновом фоне». Физический обзор X . 7 (4): 041058. arXiv : 1704.08373 . Бибкод : 2017PhRvX...7d1058C. doi : 10.1103/PhysRevX.7.041058. S2CID  118992565.
66. Иси, Максимилиано; Питкин, Мэтью; Вайнштейн, Алан Дж. (15 августа 2017 г.). «Исследование динамической гравитации с помощью поляризации непрерывных гравитационных волн». Физический обзор D . 96 (4): 042001. arXiv : 1703.07530 . Бибкод : 2017PhRvD..96d2001I. doi :10.1103/PhysRevD.96.042001. S2CID  3674818.
67. Хациоанну, Катерина; Юнес, Николас; Корниш, Нил (23 июля 2012 г.). «Независимый от модели тест общей теории относительности: расширенная постэйнштейновская основа с полным содержанием поляризации». Физический обзор D . 86 (2): 022004. arXiv : 1204.2585 . Бибкод : 2012PhRvD..86b2004C. doi :10.1103/PhysRevD.86.022004. S2CID  118890287.
68. Эбботт, Р.; и другие. (2021). «Поиск признаков линзирования в гравитационно-волновых наблюдениях первой половины третьего наблюдательного цикла LIGO – Virgo». Астрофизический журнал . 923 (1): 14. arXiv : 2105.06384 . Бибкод : 2021ApJ...923...14A. дои : 10.3847/1538-4357/ac23db . S2CID  234482851.
69. Ли, Шунь-Шэн; Мао, Шуде; Чжао, Юэтун; Лу, Юджун (11 мая 2018 г.). «Гравитационное линзирование гравитационных волн: статистическая перспектива». Ежемесячные уведомления Королевского астрономического общества . 476 (2): 2220–2229. arXiv : 1802.05089 . doi : 10.1093/mnras/sty411. ISSN  0035-8711.
70. Мишра, Анудж; Мина, Ашиш Кумар; Еще, Ануприта; Бозе, Суканта; Багла, Дж.С. (26 октября 2021 г.). «Гравитационное линзирование гравитационных волн: влияние популяции микролинз в линзирующихся галактиках». Ежемесячные уведомления Королевского астрономического общества . 508 (4): 4869–4886. arXiv : 2102.03946 . doi : 10.1093/mnras/stab2875. ISSN  0035-8711.
71. Эбботт, BP; Эбботт, Р.; Эбботт, Т.Д.; Ачернезе, Ф.; Экли, К.; Адамс, К.; Адамс, Т.; Аддессо, П.; Адхикари, RX; Адья, В.Б.; Аффельдт, К.; Афро, М.; Агарвал, Б.; Агатос, М.; Агацума, К. (ноябрь 2017 г.). «Измерение постоянной Хаббла с помощью гравитационно-волновой стандартной сирены». Природа . 551 (7678): 85–88. arXiv : 1710.05835 . Бибкод : 2017Natur.551...85A. дои : 10.1038/nature24471. ISSN  1476-4687. PMID  29094696. S2CID  205261622.
72. Научное сотрудничество LIGO; Сотрудничество Девы; Коллаборация КАГРА; Эбботт, Р.; Абэ, Х.; Ачернезе, Ф.; Экли, К.; Адхикари, Н.; Адхикари, RX; Адкинс, В.К.; Адья, В.Б.; Аффельдт, К.; Агарвал, Д.; Агатос, М.; Агацума, К. (2023). «Ограничения истории космического расширения из GWTC–3». Астрофизический журнал . 949 (2): 76. arXiv : 2111.03604 . Бибкод : 2023ApJ...949...76A. дои : 10.3847/1538-4357/ac74bb . S2CID  243832919.
73. Кришненду, Невада; Оме, Фрэнк (декабрь 2021 г.). «Проверка общей теории относительности с помощью гравитационных волн: обзор». Вселенная . 7 (12): 497. arXiv : 2201.05418 . Бибкод : 2021Univ....7..497K. дои : 10.3390/universe7120497 . ISSN  2218-1997.
74. Ван Ден Брук, Крис (2014), Аштекар, Абхай; Петков, Весселин (ред.), «Исследование динамического пространства-времени гравитационными волнами», Springer Handbook of Spacetime , Springer Handbooks, Берлин, Гейдельберг: Springer, стр. 589–613, arXiv : 1301.7291 , Bibcode : 2014shst.book..589V, дои : 10.1007/978-3-642-41992-8_27, ISBN 978-3-642-41992-8, S2CID  119242493 , получено 23 апреля 2023 г.
75. Научное сотрудничество LIGO и сотрудничество Virgo; Эбботт, Р.; Эбботт, Т.Д.; Авраам, С.; Ачернезе, Ф.; Экли, К.; Адамс, А.; Адамс, К.; Адхикари, RX; Адья, В.Б.; Аффельдт, К.; Агатос, М.; Агацума, К.; Аггарвал, Н.; Агиар, ОД (15 июня 2021 г.). «Испытания общей теории относительности с двойными черными дырами из второго каталога гравитационно-волновых переходных процессов LIGO-Virgo». Физический обзор D . 103 (12): 122002. arXiv : 2010.14529 . Бибкод : 2021PhRvD.103l2002A. doi :10.1103/PhysRevD.103.122002. hdl : 1721.1/139692. S2CID  225094618.
76. Гош, Абхируп; Джонсон-МакДэниел, Натан К.; Гош, Архисман; Мишра, Чандра Кант; Аджит, Парамешваран; Поццо, Уолтер Дель; Берри, Кристофер П.Л.; Нильсен, Алекс Б; Лондон, Лайонел (11 января 2018 г.). «Проверка общей теории относительности с использованием сигналов гравитационных волн от спирали, слияния и кольца двойных черных дыр». Классическая и квантовая гравитация . 35 (1): 014002. arXiv : 1704.06784 . Бибкод : 2018CQGra..35a4002G. дои : 10.1088/1361-6382/aa972e. ISSN  0264-9381. S2CID  119517334.
77. Миршекари, Саид; Юнес, Николас; Уилл, Клиффорд М. (25 января 2012 г.). «Ограничения, нарушающие Лоренц, модифицированные дисперсионные соотношения с гравитационными волнами». Физический обзор D . 85 (2): 024041. arXiv : 1110.2720 . Бибкод : 2012PhRvD..85b4041M. doi : 10.1103/PhysRevD.85.024041.
78. Вине, Жан-Ив; Сотрудничество Девы (2006). Книга по физике ДЕВА Том. II (PDF) . п. 19.
79. Т. Аккадия; и другие. (2012). «Дева: лазерный интерферометр для обнаружения гравитационных волн». Журнал приборостроения . 7 (3): P03012. Бибкод : 2012JInst...7.3012A. дои : 10.1088/1748-0221/7/03/P03012 .
80. Г. Важенте (2008). Анализ чувствительности и источников шума гравитационно-волнового интерферометра Virgo (PDF) .
81. Аккадия, Т.; Ачернезе, Ф.; Антонуччи, Ф.; и другие. (2011). «Работа системы продольного управления интерферометра Virgo во время второго научного запуска». Астрофизика частиц . 34 (7): 521–527. Бибкод : 2011APh....34..521A. doi :10.1016/j.astropartphys.2010.11.006. ISSN  0927-6505.
82. Патрис Привет (1996). Муфты в интерферометрических детекторах гравитационных волн (PDF) .
83. Робине, Ф.; и другие. (2010). «Качество данных о всплесках гравитационных волн и вдохновляющих поисках во втором научном забеге Девы». Сорт. Квантовая гравитация . 27 (19): 194012. Бибкод : 2010CQGra..27s4012R. дои : 10.1088/0264-9381/27/19/194012. S2CID  120922616.
84. Ф. Бонду; и другие. (1996). «Лазер сверхвысокой спектральной чистоты для эксперимента VIRGO». Оптические письма . 21 (8): 582–4. Бибкод : 1996OptL...21..582B. дои : 10.1364/OL.21.000582. ПМИД  19876090.
85. Ф. Бонду; и другие. (2002). «Система впрыска VIRGO» (PDF) . Классическая и квантовая гравитация . 19 (7): 1829–1833. Бибкод : 2002CQGra..19.1829B. дои : 10.1088/0264-9381/19/7/381. S2CID  250902832.
86. Вэй, Ли-Вэй (3 декабря 2015 г.). Мощная лазерная система для детектора гравитационных волн Advanced Virgo: когерентно объединенные оптоволоконные усилители мощности задающего генератора (докторская диссертация). Университет Ниццы София-Антиполис.
87. "Оптическая схема - Дева" . www.virgo-gw.eu . Проверено 5 марта 2023 г.
88. Дж. Дегалле (2015). «Кремний, тестовая масса завтрашнего дня?» (PDF) . Следующие детекторы для гравитационно-волновой астрономии . Архивировано из оригинала (PDF) 8 декабря 2015 г. Проверено 16 декабря 2015 г.
89. Р. Боннан (2012). Усовершенствованный детектор гравитационных волн Virgo / Исследование оптической конструкции и разработки зеркал (доктор философии) (на французском языке). Университет Клода Бернара – Лион И.
90. Р. Фламинио; и другие. (2010). «Исследование механических и оптических потерь покрытия с целью снижения теплового шума зеркал в детекторах гравитационных волн» (PDF) . Классическая и квантовая гравитация . 27 (8): 084030. Бибкод : 2010CQGra..27h4030F. дои : 10.1088/0264-9381/27/8/084030. S2CID  122750664.
91. Боски, Валерио (01 марта 2019 г.). «Сейсмическая изоляция в усовершенствованном детекторе гравитационных волн Virgo». Журнал Акустического общества Америки . 145 (3_Supplement): 1668–1668. дои : 10.1121/1.5101119. ISSN  0001-4966.
92. Сотрудничество М. Лоренцини и Девы (2010). «Монолитный подвес для интерферометра Девы». Классическая и квантовая гравитация . 27 (8): 084021. Бибкод : 2010CQGra..27h4021L. дои : 10.1088/0264-9381/27/8/084021. S2CID  123269358.
93. Браччини, С.; Барсотти, Л.; Брадашиа, К.; Селла, Г.; Виргилио, А. Ди; Ферранте, И.; Фидекаро, Ф.; Фиори, И.; Фраскони, Ф.; Геннаи, А.; Джазотто, А.; Паолетти, Ф.; Пассакиети, Р.; Пассуэлло, Д.; Поджиани, Р. (1 июля 2005 г.). «Измерение характеристик сейсмоглушения суператтенюатора VIRGO». Астрофизика частиц . 23 (6): 557–565. Бибкод : 2005APh....23..557B. doi :10.1016/j.astropartphys.2005.04.002. ISSN  0927-6505.
94. Бекер, МГ; Блом, М.; ван ден Бранд, JFJ; Бултен, Х.Дж.; Хеннес, Э.; Рабелинг, Д.С. (1 января 2012 г.). «Технология сейсмического ослабления для усовершенствованного детектора гравитационных волн Virgo». Процессия по физике . Материалы 2-й Международной конференции по технологиям и приборам в физике элементарных частиц (TIPP 2011). 37 : 1389–1397. дои : 10.1016/j.phpro.2012.03.741 . ISSN  1875-3892.
95. Бовиль, Ф; Бускулич, Д; Дером, Л; Доминжон, А; Фламинио, Р; Хермель, Р; Мэрион, Ф; Массеро, А; Массонне, Л; Мурс, Б; Моро, Ф; Мюнье, П; Рамонет, Дж; Турнефье, Э; Веркиндт, Д. (07 мая 2006 г.). «Улучшение дробового шума детектора гравитационных волн лазерного интерферометра с помощью очистителя выходных мод». Классическая и квантовая гравитация . 23 (9): 3235–3250. Бибкод : 2006CQGra..23.3235B. дои : 10.1088/0264-9381/23/9/030. ISSN  0264-9381. S2CID  123072147.
96. Кейвс, Карлтон М. (15 апреля 1981 г.). «Квантово-механический шум в интерферометре». Физический обзор D . 23 (8): 1693–1708. Бибкод : 1981PhRvD..23.1693C. doi :10.1103/PhysRevD.23.1693.
97. Сотрудничество Девы; Ачернезе, Ф.; Агатос, М.; Айелло, Л.; Айн, А.; Аллокка, А.; Амато, А.; Ансольди, С.; Антир, С.; Арен, М.; Арно, Н.; Асенци, С.; Астон, П.; Обен, Ф.; Бабак, С. (22 сентября 2020 г.). «Квантовое обратное воздействие на зеркала килограммового масштаба: наблюдение шума радиационного давления в усовершенствованном детекторе Virgo». Письма о физических отзывах . 125 (13): 131101. Бибкод : 2020PhRvL.125m1101A. doi : 10.1103/PhysRevLett.125.131101 . hdl : 11390/1193696 . PMID  33034506. S2CID  222235425.
98. Сотрудничество Девы; Ачернезе, Ф.; Агатос, М.; Айелло, Л.; Аллокка, А.; Амато, А.; Ансольди, С.; Антир, С.; Арен, М.; Арно, Н.; Асенци, С.; Астон, П.; Обен, Ф.; Бабак, С.; Бэкон, П. (05 декабря 2019 г.). «Увеличение астрофизической дальности действия усовершенствованного детектора Virgo за счет применения состояний света в сжатом вакууме». Письма о физических отзывах . 123 (23): 231108. Бибкод : 2019PhRvL.123w1108A. doi : 10.1103/PhysRevLett.123.231108 . hdl : 11585/709335 . PMID  31868444. S2CID  209446443.
99. Сотрудничество Девы; Ачернезе, Ф.; Агатос, М.; Айн, А.; Альбанези, С.; Аллене, К.; Аллокка, А.; Амато, А.; Амра, К.; И я являюсь.; Андраде, Т.; Андрес, Н.; Андрес-Каркасона, М.; Андрич, Т.; Ансольди, С. (25 июля 2023 г.). «Частотозависимый источник сжатого вакуума для усовершенствованного детектора гравитационных волн Virgo». Письма о физических отзывах . 131 (4): 041403. Бибкод : 2023PhRvL.131d1403A. doi : 10.1103/PhysRevLett.131.041403 . hdl : 11568/1196710 . PMID  37566847. S2CID  260185660.
100. Чжао, Юхан; Аритоми, Наоки; Капокаса, Элеонора; Леонарди, Маттео; Эйзенманн, Марк; Го, Юэфан; Полини, Элеонора; Томура, Акихиро; Арай, Кодзи; Асо, Йоичи; Хуан, Яо-Чин; Ли, Рэй-Куанг; Люк, Харальд; Миякава, Осаму; Прат, Пьер (28 апреля 2020 г.). «Частотозависимый источник сжатого вакуума для широкополосного подавления квантового шума в усовершенствованных детекторах гравитационных волн». Письма о физических отзывах . 124 (17): 171101. arXiv : 2003.10672 . Бибкод : 2020PhRvL.124q1101Z. doi : 10.1103/PhysRevLett.124.171101. PMID  32412296. S2CID  214623227.
101. Полини, Э (01 августа 2021 г.). «Широкополосное квантовое шумоподавление посредством частотно-зависимого сжатия для Advanced Virgo Plus». Физика Скрипта . 96 (8): 084003. Бибкод : 2021PhyS...96h4003P. дои : 10.1088/1402-4896/abfef0. ISSN  0031-8949. S2CID  235285860.
102. «Боевые шумы - Дева». www.virgo-gw.eu . Проверено 21 февраля 2023 г.
103. Частное сообщение Карло Брадашиа, лидера вакуумной группы Девы (2015).
104. Обзор вакуумной системы VIRGO, А.Паскалетти https://workarea.ego-gw.it/ego2/virgo/advanced-virgo/vac/varies/Virgo_Vacuum_system_Overview_r2.pdf
105. Келли, Ту-Лан; Вейч, Питер Дж.; Брукс, Эйдан Ф.; Мунк, Йеспер (20 февраля 2007 г.). «Точные и прецизионные оптические испытания с помощью дифференциального датчика волнового фронта Хартмана». Прикладная оптика . 46 (6): 861–866. Бибкод : 2007ApOpt..46..861K. дои : 10.1364/AO.46.000861. hdl : 2440/43095 . ISSN  2155-3165. ПМИД  17279130.
106. Рокки, А; Кочча, Э; Фафоне, В; Мальвецци, В; Миненков Ю.; Сперандио, Л (1 июня 2012 г.). «Термические эффекты и их компенсация у Продвинутой Девы». Физический журнал: серия конференций . 363 (1): 012016. Бибкод : 2012JPhCS.363a2016R. дои : 10.1088/1742-6596/363/1/012016 . ISSN  1742-6596. S2CID  122763506.
107. Нардеккья, Илария (2022). «Обнаружение гравитационных волн с помощью Advanced Virgo». Галактики . 10 (1): 28. Бибкод : 2022Galax..10...28N. дои : 10.3390/galaxies10010028 . ISSN  2075-4434.
108. Вине, Жан-Ив; Бриссон, Виолетт; Браччини, Стефано; Ферранте, Исидоро; Пинар, Лоран; Бондю, Франсуа; Турнье, Эрик (15 ноября 1997 г.). «Рассеянный световой шум в интерферометрических детекторах гравитационных волн: статистический подход». Физический обзор D . 56 (10): 6085–6095. Бибкод : 1997PhRvD..56.6085V. doi : 10.1103/PhysRevD.56.6085.
109. Вине, Жан-Ив; Бриссон, Виолетт; Браччини, Стефано (15 июля 1996 г.). «Рассеянный световой шум в интерферометрических детекторах гравитационных волн: когерентные эффекты». Физический обзор D . 54 (2): 1276–1286. Бибкод : 1996PhRvD..54.1276V. doi :10.1103/PhysRevD.54.1276. ПМИД  10020804.
110. Аккадия, Т; Ачернезе, Ф; Антонуччи, Ф; Астон, П; Балларден, Дж; Барон, Ф; Барсуглия, М; Басти, А; Бауэр, Т.С.; Бекер, МГ; Бельтуаль, А; Биринделли, С; Битосси, М; Бизуард, Массачусетс; Блом, М. (21 января 2011 г.). «Калибровка и чувствительность детектора Virgo во время второго научного запуска». Классическая и квантовая гравитация . 28 (2): 025005. arXiv : 1009.5190 . Бибкод : 2011CQGra..28b5005A. дои : 10.1088/0264-9381/28/2/025005. ISSN  0264-9381. S2CID  118586058.
111. Эстевес, Д; Лагаббе, П; Массеро, А; Роллан, Л; Сеглар-Арройо, М; Веркиндт, Д. (25 февраля 2021 г.). «Усовершенствованные калибраторы фотонов Virgo». Классическая и квантовая гравитация . 38 (7): 075007. arXiv : 2009.08103 . Бибкод : 2021CQGra..38g5007E. дои : 10.1088/1361-6382/abe2db. ISSN  0264-9381. S2CID  221761337.
112. Ачернезе, Ф; Агатос, М; Айн, А; Альбанези, С; Аллокка, А; Амато, А; Андраде, Т; Андрес, Н; Андрич, Т; Ансольди, С; Антир, С; Арен, М; Арно, Н.; Ассидуо, М; Астон, П. (21 января 2022 г.). «Калибровка Advanced Virgo и реконструкция напряжения детектора h(t) во время сеанса наблюдений O3». Классическая и квантовая гравитация . 39 (4): 045006. arXiv : 2107.03294 . Бибкод : 2022CQGra..39d5006A. дои : 10.1088/1361-6382/ac3c8e. ISSN  0264-9381. S2CID  238634092.
113. Эстевес, Д; Льюнар, Б; Мэрион, Ф; Мурс, Б; Роллан, Л; Веркиндт, Д. (09.11.2018). «Первые испытания ньютоновского калибратора на интерферометрическом детекторе гравитационных волн». Классическая и квантовая гравитация . 35 (23): 235009. arXiv : 1806.06572 . Бибкод : 2018CQGra..35w5009E. дои : 10.1088/1361-6382/aae95f. ISSN  0264-9381. S2CID  119192600.
114. Ачернезе, Ф.; Амико, П.; Альшурбаги, М.; Антонуччи, Ф.; Аудиа, С.; Астон, П.; Авино, С.; Бабушки, Д.; Баллардин, Г.; Барон, Ф.; Барсотти, Л.; Барсуглия, М.; Бауэр, Т. С.; Бовиль, Ф.; Биготта, С. (апрель 2007 г.). «Система сбора данных интерферометрического детектора гравитационных волн Virgo». 2007 15-я конференция IEEE-NPSS в реальном времени . стр. 1–8. дои : 10.1109/RTC.2007.4382842. ISBN 978-1-4244-0866-5. S2CID  140107498.
115. Гланцер, Дж.; Банагири, С.; Кофлин, С.Б.; Сони, С.; Зевин, М.; Берри, CPL; Патане, О.; Бахаадини, С.; Рохани, Н.; Кроустон, К.; Калогера, В.; Остерлунд, К.; Кацагелос, А. (16 марта 2023 г.). «Качество данных до третьего сеанса наблюдений Advanced LIGO: классификация сбоев Gravity Spy». Классическая и квантовая гравитация . 40 (6): 065004. arXiv : 2208.12849 . Бибкод : 2023CQGra..40f5004G. дои : 10.1088/1361-6382/acb633. ISSN  0264-9381. S2CID  251903127.
116. "Инструментальные линии O2" . www.gw-openscience.org . Проверено 24 марта 2023 г.
117. «Журнал Девы - Характеристики детектора (спектральные линии)» . logbook.virgo-gw.eu . Проверено 24 марта 2023 г.
118. Дэвис, Д; Литтенберг, ТБ; Ромеро-Шоу, IM; Миллхаус, М; МакИвер, Дж; Ди Ренцо, Ф; Эштон, Дж. (15 декабря 2022 г.). «Вычитание сбоев из данных детектора гравитационных волн во время третьего наблюдательного полета LIGO-Virgo». Классическая и квантовая гравитация . 39 (24): 245013. arXiv : 2207.03429 . Бибкод : 2022CQGra..39x5013D. дои : 10.1088/1361-6382/aca238. ISSN  0264-9381. S2CID  250334515.
119. "Кривые чувствительности Девы". 2011. Архивировано из оригинала 1 декабря 2015 года . Проверено 15 декабря 2015 г.
120. Чен, Синь-Ю; Хольц, Дэниел Э; Миллер, Джон; Эванс, Мэтью; Витале, Сальваторе; Крейтон, Джолиен (04 марта 2021 г.). «Дистанционные меры в гравитационно-волновой астрофизике и космологии». Классическая и квантовая гравитация . 38 (5): 055010. arXiv : 1709.08079 . Бибкод : 2021CQGra..38e5010C. дои : 10.1088/1361-6382/abd594. ISSN  0264-9381. S2CID  119057584.
121. Привет, Патрис (1997). Détection des ondes gravitationnelles - Ecole Joliot Curie (PDF) (Отчет) . Проверено 20 апреля 2023 г.
122. «Наше сотрудничество». Лаборатория ЛИГО | Калтех . Проверено 26 февраля 2023 г.
123. «LIGO-M1000066-v27: План управления данными LIGO» . dcc.ligo.org . Проверено 26 февраля 2023 г.
124. _ www.gw-openscience.org . Проверено 5 марта 2023 г.
125. Научное сотрудничество LIGO; Сотрудничество Девы; Коллаборация КАГРА; Эбботт, Р.; Абэ, Х.; Ачернезе, Ф.; Экли, К.; Адхичари, С.; Адхикари, Н.; Адхикари, RX; Адкинс, В.К.; Адья, В.Б.; Аффельдт, К.; Агарвал, Д.; Агатос, М. (07 февраля 2023 г.). «Открытые данные третьего наблюдательного цикла LIGO, Virgo, KAGRA и GEO». Серия дополнений к астрофизическому журналу . 267 (2): 29. arXiv : 2302.03676 . Бибкод : 2023ApJS..267...29A. дои : 10.3847/1538-4365/acdc9f . S2CID  256627681.
126. Научное сотрудничество LIGO; Сотрудничество Девы; Коллаборация КАГРА; Эбботт, Р.; Эбботт, Т.Д.; Ачернезе, Ф.; Экли, К.; Адамс, К.; Адхикари, Н.; Адхикари, RX; Адья, В.Б.; Аффельдт, К.; Агарвал, Д.; Агатос, М.; Агацума, К. (17 ноября 2021 г.). «GWTC-3: компактные бинарные слияния, наблюдаемые LIGO и Virgo во время второй части третьего сеанса наблюдений». arXiv : 2111.03606 [gr-qc].
127. Линч, Райан; Витале, Сальваторе; Эссик, Рид; Кацавунидис, Эрик; Робине, Флоран (30 мая 2017 г.). «Информационный подход к задаче обнаружения всплесков гравитационных волн». Физический обзор D . 95 (10): 104046. arXiv : 1511.05955 . Бибкод : 2017PhRvD..95j4046L. doi : 10.1103/PhysRevD.95.104046. S2CID  53404242.
128. Эбботт, BP; Эбботт, Р.; Эбботт, Т.Д.; Авраам, С.; Ачернезе, Ф.; Экли, К.; Адамс, К.; Адхикари, RX; Адья, В.Б.; Аффельдт, К.; Агатос, М.; Агацума, К.; Аггарвал, Н.; Агиар, О.Д.; Айелло, Л. (20 апреля 2019 г.). «Оповещения о гравитационных волнах с малой задержкой для мультимессенджерной астрономии во время второго расширенного наблюдательного запуска LIGO и Virgo». Астрофизический журнал . 875 (2): 161. arXiv : 1901.03310 . Бибкод : 2019ApJ...875..161A. дои : 10.3847/1538-4357/ab0e8f . ISSN  0004-637X. S2CID  118893781.
129. Эбботт, Р.; Эбботт, Т.Д.; Ачернезе, Ф.; Экли, К.; Адамс, К.; Адхикари, Н.; Адхикари, RX; Адья, В.Б.; Аффельдт, К.; Агарвал, Д.; Агатос, М.; Агацума, К.; Аггарвал, Н.; Агиар, О.Д.; Айелло, Л. (23 декабря 2021 г.). «Поиск коротких всплесков гравитационных волн по всему небу в третьем запуске Advanced LIGO и Advanced Virgo». Физический обзор D . 104 (12): 122004. arXiv : 2107.03701 . Бибкод : 2021PhRvD.104l2004A. doi :10.1103/PhysRevD.104.122004. hdl : 1721.1/142164. ISSN  2470-0010. S2CID  148571627.
130. Маке, А.; Бизуард, Массачусетс; Кристенсен, Н.; Кофлин, М. (19 ноября 2021 г.). «Длительный переходный гравитационно-волновой поисковый конвейер». Физический обзор D . 104 (10): 102005. arXiv : 2108.10588 . Бибкод : 2021PhRvD.104j2005M. doi :10.1103/PhysRevD.104.102005. S2CID  237278361.
131. Боэ, Алехандро; Шао, Лицзин; Тараккини, Андреа; Буонанно, Алессандра; Бабак, Станислав; Гарри, Ян В.; Хиндер, Ян; Оссокин, Сергей; Пюррер, Михаэль; Раймонд, Вивьен; Чу, Тони; Фонг, Хизер; Кумар, Праюш; Пфайффер, Харальд П.; Бойл, Майкл (17 февраля 2017 г.). «Улучшенная одночастичная модель вращающихся непрецессирующих двойных черных дыр для эпохи гравитационно-волновой астрофизики с усовершенствованными детекторами». Физический обзор D . 95 (4): 044028. arXiv : 1611.03703 . Бибкод : 2017PhRvD..95d4028B. doi : 10.1103/PhysRevD.95.044028. S2CID  30505492.
132. Хуса, Саша; Хан, Себастьян; Ханнэм, Марк; Пюррер, Михаэль; Ом, Фрэнк; Фортеза, Хиско Хименес; Боэ, Алехандро (3 февраля 2016 г.). «Гравитационные волны в частотной области от непрецессирующих двойных черных дыр. I. Новые числовые формы сигналов и анатомия сигнала». Физический обзор D . 93 (4): 044006. arXiv : 1508.07250 . Бибкод : 2016PhRvD..93d4006H. doi : 10.1103/PhysRevD.93.044006. S2CID  118429997.
133. Куган, Адам; Эдвардс, Томас Д. П.; Чиа, Хорнг Шэн; Джордж, Ричард Н.; Фриз, Кэтрин; Мессик, Коди; Сетцер, Кристиан Н.; Венигер, Кристоф; Циммерман, Аарон (1 декабря 2022 г.). «Эффективная генерация банка шаблонов гравитационных волн с дифференцируемыми формами сигналов». Физический обзор D . 106 (12): 122001. arXiv : 2202.09380 . Бибкод : 2022PhRvD.106l2001C. doi :10.1103/PhysRevD.106.122001. S2CID  254096550.
134. Клименко, С; Якушин И; Мерсер, А; Митсельмахер, Г (07.06.2008). «Когерентный метод обнаружения всплесков гравитационных волн». Классическая и квантовая гравитация . 25 (11): 114029. arXiv : 0802.3232 . Бибкод : 2008CQGra..25k4029K. дои : 10.1088/0264-9381/25/11/114029. ISSN  0264-9381. S2CID  209833580.
135. "GraceDB | База данных событий-кандидатов гравитационных волн" . www.gracedb.ligo.org . Проверено 28 февраля 2023 г.
136. «Анализ данных - IGWN | Руководство пользователя по публичным оповещениям» . emfollow.docs.ligo.org . Проверено 28 февраля 2023 г.
137. "GCN - Сеть общих координат" . gcn.nasa.gov . Проверено 28 февраля 2023 г.
138. «Масштабируемая киберинфраструктура для мультимессенджерной астрофизики». Масштабируемая киберинфраструктура для мультимессенджерной астрофизики . Проверено 28 февраля 2023 г.
139. Эбботт, Р.; Эбботт, Т.Д.; Ачернезе, Ф.; Экли, К.; Адамс, К.; Адхикари, Н.; Адхикари, RX; Адья, В.Б.; Аффельдт, К.; Агарвал, Д.; Агатос, М.; Агацума, К.; Аггарвал, Н.; Агиар, О.Д.; Айелло, Л. (01 апреля 2022 г.). «Поиск гравитационных волн, связанных с гамма-всплесками, обнаруженными Ферми и Свифтом во время запуска LIGO – Virgo O3b». Астрофизический журнал . 928 (2): 186. arXiv : 2111.03608 . Бибкод : 2022ApJ...928..186A. дои : 10.3847/1538-4357/ac532b . ISSN  0004-637X. S2CID  243832929.
140. Уильямсон, Арканзас; Бивер, К.; Фэрхерст, С.; Гарри, И.В.; Макдональд, Э.; Маклауд, Д.; Предой, В. (24 декабря 2014 г.). «Усовершенствованные методы обнаружения гравитационных волн, связанных с короткими гамма-всплесками». Физический обзор D . 90 (12): 122004. arXiv : 1410.6042 . Бибкод : 2014PhRvD..90l2004W. doi :10.1103/PhysRevD.90.122004. S2CID  86867428.
141. Вас, Михал; Саттон, Патрик Дж.; Джонс, Гарет; Леонор, Изабель (23 июля 2012 г.). «Проведение поиска всплесков гравитационных волн с внешним запуском». Физический обзор D . 86 (2): 022003. arXiv : 1201.5599 . Бибкод : 2012PhRvD..86b2003W. doi :10.1103/PhysRevD.86.022003. S2CID  119158252.
142. Чо, Мин-А. (2019). Поиск гравитационных волн и их электромагнитных аналогов с малой задержкой с помощью Advanced LIGO и Virgo (Диссертация). Цифровой репозиторий в Университете Мэриленда. Бибкод : 2019PhDT........52C. дои : 10.13016/7lp5-перенасыщение.
143. Земляк, Стефан; Кейвани, Азаде; Бартос, Имре; Марка, Жужа; Кинчер, Томас; Корли, Райнер; Блауфусс, Эрик; Финли, Чад; Марка, Сабольч (16 января 2019 г.). «Алгоритм малой задержки для многоадресной астрофизики (LLAMA) с кандидатами на гравитационно-волновые и высокоэнергетические нейтрино». arXiv : 1901.05486 [astro-ph.HE].
144. «Согласованный фильтр и соотношение сигнал/шум для периодического шаблона». Шум для подачи сигнала . 25 августа 2016 г. Проверено 29 марта 2023 г.
145. Дхурандхар, Санджив; Кришнан, Бадри; Мухопадхьяй, Химан; Уилан, Джон Т. (17 апреля 2008 г.). «Кросскорреляционный поиск периодических гравитационных волн». Физический обзор D . 77 (8): 082001. arXiv : 0712.1578 . Бибкод : 2008PhRvD..77h2001D. doi :10.1103/PhysRevD.77.082001. hdl : 11858/00-001M-0000-0013-626B-F. S2CID  41261478.
146. Романо, Джозеф Д.; Корниш, Нил. Дж. (2017). «Методы обнаружения стохастических гравитационно-волновых фонов: единое лечение». Живые обзоры в теории относительности . 20 (1): 2. arXiv : 1608.06889 . Бибкод : 2017LRR....20....2R. дои : 10.1007/s41114-017-0004-1. ISSN  2367-3613. ПМК 5478100 . ПМИД  28690422. 
147. Рензини, Арианна И.; Гончаров Борис; Дженкинс, Александр К.; Мейерс, Патрик М. (2022). «Стохастические гравитационно-волновые фоны: текущие усилия по обнаружению и перспективы на будущее». Галактики . 10 (1): 34. arXiv : 2202.00178 . Бибкод : 2022Galax..10...34R. дои : 10.3390/galaxies10010034 . ISSN  2075-4434.
148. Грей, Рэйчел; Эрнандес, Игнасио Маганья; Ци, Хун; Сур, Анкан; Брэди, Патрик Р.; Чен, Синь-Ю; Фарр, Уилл М.; Фишбах, Майя; Гейр, Джонатан Р.; Гош, Архисман; Хольц, Дэниел Э.; Мастроджованни, Симона; Мессенджер, Кристофер; Стир, Даниэль А.; Вейч, Джон (08.06.2020). «Космологический вывод с использованием стандартных сирен гравитационных волн: имитационный анализ данных». Физический обзор D . 101 (12): 122001. arXiv : 1908.06050 . Бибкод : 2020ФРвД.101л2001Г. doi :10.1103/PhysRevD.101.122001. S2CID  201058508.
149. Грей, Рэйчел; Мессенджер, Крис; Вейч, Джон (21 марта 2022 г.). «Пиксельный подход к неполноте каталога галактик: улучшение измерения постоянной Хаббла с помощью темной сирены». Ежемесячные уведомления Королевского астрономического общества . 512 (1): 1127–1140. arXiv : 2111.04629 . doi : 10.1093/mnras/stac366. ISSN  0035-8711.
150. Мастроджованни, С.; Лейд, К.; Каратанасис, К.; Шассан-Моттен, Э.; Стир, Д.А.; Гейр, Дж.; Гош, А.; Грей, Р.; Мукерджи, С.; Ринальди, С. (20 сентября 2021 г.). «О важности моделей популяции источников для гравитационно-волновой космологии». Физический обзор D . 104 (6): 062009. arXiv : 2103.14663 . Бибкод : 2021PhRvD.104f2009M. doi :10.1103/PhysRevD.104.062009. hdl : 1854/LU-8731176. S2CID  232403973.
151. «Астрономы улавливают гравитационные волны от сталкивающихся нейтронных звезд». Небо и телескоп . 16 октября 2017 г. Проверено 20 февраля 2023 г.
152. Уотсон, Дарач; Хансен, Камилла Дж.; Селсинг, Джонатан; Кох, Андреас; Малезани, Даниэле Б.; Андерсен, Аня К.; Финбо, Йохан П.У.; Арконес, Альмудена; Баусвейн, Андреас; Ковино, Стефано; Градо, Аньелло; Хайнц, Каспер Э.; Хант, Лесли; Кувелиоту, Крисса; Лелудас, Гиоргос (октябрь 2019 г.). «Идентификация стронция при слиянии двух нейтронных звезд». Природа . 574 (7779): 497–500. arXiv : 1910.10510 . Бибкод : 2019Natur.574..497W. дои : 10.1038/s41586-019-1676-3. ISSN  1476-4687. PMID  31645733. S2CID  204837882.
153. Эбботт, BP; Эбботт, Р.; Эбботт, Т.Д.; Ачернезе, Ф.; Экли, К.; Адамс, К.; Адамс, Т.; Аддессо, П.; Адхикари, RX; Адья, В.Б.; Аффельдт, К.; Афро, М.; Агарвал, Б.; Агатос, М.; Агацума, К. (16 октября 2017 г.). «Гравитационные волны и гамма-лучи от слияния двойной нейтронной звезды: GW170817 и GRB 170817A». Астрофизический журнал . 848 (2): Л13. arXiv : 1710.05834 . Бибкод : 2017ApJ...848L..13A. дои : 10.3847/2041-8213/aa920c . ISSN  2041-8213. S2CID  126310483.
154. Научное сотрудничество LIGO, Сотрудничество Virgo и Сотрудничество KAGRA; Эбботт, Р.; Абэ, Х.; Ачернезе, Ф.; Экли, К.; Адхикари, Н.; Адхикари, RX; Адкинс, В.К.; Адья, В.Б.; Аффельдт, К.; Агарвал, Д.; Агатос, М.; Агацума, К.; Аггарвал, Н.; Агиар, ОД (28 ноября 2022 г.). «Поиск непрерывных гравитационных волн от изолированных нейтронных звезд по всему небу с использованием данных Advanced LIGO и Advanced Virgo O3». Физический обзор D . 106 (10): 102008. arXiv : 2201.00697 . Бибкод : 2022PhRvD.106j2008A. doi :10.1103/PhysRevD.106.102008. hdl : 1854/LU-01GXN8M856WCY1YG62A5ACCPTN. S2CID  245650351.{{cite journal}}: CS1 maint: несколько имен: список авторов ( ссылка )
155. Уилан, Джон Т.; Сундаресан, Сантош; Чжан, Юаньхао; Пейрис, Прабат (20 мая 2015 г.). «Кросс-корреляционный поиск гравитационных волн от Скорпиона X-1 на основе модели». Физический обзор D . 91 (10): 102005. arXiv : 1504.05890 . Бибкод : 2015PhRvD..91j2005W. doi :10.1103/PhysRevD.91.102005. S2CID  59360101.
156. Эбботт, Р.; Абэ, Х.; Ачернезе, Ф.; Экли, К.; Адхикари, Н.; Адхикари, RX; Адкинс, В.К.; Адья, В.Б.; Аффельдт, К.; Агарвал, Д.; Агатос, М.; Агацума, К.; Аггарвал, Н.; Агиар, О.Д.; Айелло, Л. (25 мая 2022 г.). «Поиски гравитационных волн от известных пульсаров на двух гармониках во втором и третьем сеансах наблюдений LIGO-Virgo». Астрофизический журнал . 935 (1): 1. arXiv : 2111.13106 . Бибкод : 2022ApJ...935....1A. дои : 10.3847/1538-4357/ac6acf . ISSN  0004-637X. S2CID  244709285.
157. «Научное сотрудничество LIGO - наука об исследованиях LSC» . www.ligo.org . Проверено 29 марта 2023 г.
158. Научное сотрудничество LIGO и сотрудничество Virgo; Эбботт, Р.; Эбботт, Т.Д.; Ачернезе, Ф.; Экли, К.; Адамс, К.; Адхикари, Н.; Адхикари, RX; Адья, В.Б.; Аффельдт, К.; Агарвал, Д.; Агатос, М.; Агацума, К.; Аггарвал, Н.; Агиар, ОД (28 апреля 2022 г.). «Поиск ранних данных O3 LIGO для непрерывных гравитационных волн от остатков сверхновых Кассиопея А и Вела-младшая». Физический обзор D . 105 (8): 082005. arXiv : 2111.15116 . Бибкод : 2022PhRvD.105h2005A. doi :10.1103/PhysRevD.105.082005. S2CID  244729269.
159. Научное сотрудничество LIGO, Сотрудничество Virgo и Сотрудничество KAGRA; Эбботт, Р.; Абэ, Х.; Ачернезе, Ф.; Экли, К.; Адхикари, Н.; Адхикари, RX; Адкинс, В.К.; Адья, В.Б.; Аффельдт, К.; Агарвал, Д.; Агатос, М.; Агацума, К.; Аггарвал, Н.; Агиар, ОД (9 августа 2022 г.). «Поиск непрерывного излучения гравитационных волн из центра Млечного Пути в данных O3 LIGO-Virgo». Физический обзор D . 106 (4): 042003. arXiv : 2204.04523 . Бибкод : 2022PhRvD.106d2003A. doi :10.1103/PhysRevD.106.042003. S2CID  248085352.{{cite journal}}: CS1 maint: несколько имен: список авторов ( ссылка )
160. Эбботт, Р.; Эбботт, Т.Д.; Авраам, С.; Ачернезе, Ф.; Экли, К.; Адамс, А.; Адамс, К.; Адхикари, RX; Адья, В.Б.; Аффельдт, К.; Агарвал, Д.; Агатос, М.; Агацума, К.; Аггарвал, Н.; Агиар, ОД (23 июля 2021 г.). «Верхние пределы изотропного гравитационно-волнового фона по данным третьего наблюдательного запуска Advanced LIGO и Advanced Virgo». Физический обзор D . 104 (2): 022004. arXiv : 2101.12130 . Бибкод : 2021PhRvD.104b2004A. doi :10.1103/PhysRevD.104.022004. ISSN  2470-0010. S2CID  231719405.
161. "Информационно-пропагандистская деятельность - Дева". www.virgo-gw.eu . Проверено 8 мая 2023 г.
162. "Феста науки и философии". Фестиваль науки и философии . Проверено 8 мая 2023 г.
163. «Гравитационные [так в оригинале] волны: окна во вселенную». Афинский фестиваль науки . Проверено 8 мая 2023 г.
164. Росси, Джада (23 ноября 2022 г.). «Черная дыра: новая интерактивная инсталляция EGO и INFN в Città della Scienza в Неаполе». EGO – Европейская гравитационная обсерватория . Проверено 8 мая 2023 г.
165. «Главная страница». Иль Ритмо Делло Спацио . Проверено 26 февраля 2023 г.
166. "В эфире". Студия Томаса Сарсено . 13 октября 2018 г. Проверено 26 февраля 2023 г.
167. «Экскурсия». EGO – Европейская гравитационная обсерватория . Проверено 26 февраля 2023 г.
168. «Международный день женщин и девочек в науке 2023 – Дева» . www.virgo-gw.eu . Проверено 26 февраля 2023 г.

Внешние ссылки

• Описание на веб-сайте EGO. Архивировано 13 июля 2006 г. на Wayback Machine.
• Домашняя страница Девы
• Отчет о расширенном техническом проекте Virgo