Конформная гравитация относится к теориям гравитации, которые инвариантны относительно конформных преобразований в смысле римановой геометрии ; точнее, они инвариантны относительно преобразований Вейля где – метрический тензор и – функция пространства-времени .
Самая простая теория в этой категории имеет квадрат тензора Вейля как лагранжиан.
где – тензор Вейля. Это следует противопоставить обычному действию Эйнштейна-Гильберта , где лагранжиан представляет собой просто скаляр Риччи . Уравнение движения при изменении метрики называется тензором Баха ,
где – тензор Риччи . Решениями этого уравнения являются конформно плоские метрики.
Поскольку эти теории приводят к уравнениям четвертого порядка для флуктуаций вокруг фиксированного фона, они не являются явно унитарными. Поэтому обычно считалось, что их невозможно последовательно квантовать. Сейчас это оспаривается. [1]
Конформная гравитация является примером теории с 4- производными . Это означает, что каждый член волнового уравнения может содержать до четырех производных. Есть плюсы и минусы теорий с 4 производными. Плюсы в том, что квантованная версия теории более сходится и перенормируема . Минусы в том, что могут возникнуть проблемы с причинно-следственной связью . Более простым примером волнового уравнения с 4 производными является скалярное волновое уравнение с 4 производными:
Решением этой проблемы в центральном силовом поле является:
Первые два члена аналогичны нормальному волновому уравнению. Поскольку это уравнение представляет собой более простое приближение к конформной гравитации, m соответствует массе центрального источника. Последние два члена уникальны для волновых уравнений с 4 производными. Было предложено присвоить им небольшие значения, чтобы учесть константу галактического ускорения (также известную как темная материя ) и константу темной энергии . [2] Решение, эквивалентное решению Шварцшильда в общей теории относительности для сферического источника конформной гравитации, имеет метрику с:
показать разницу между общей теорией относительности. 6bc очень мал, поэтому его можно игнорировать. Проблема в том, что теперь c — это общая масса-энергия источника, а b — интеграл плотности, умноженный на расстояние до источника, возведенный в квадрат. Так что это совершенно другой потенциал, чем общая теория относительности , а не просто небольшая модификация.
Основная проблема конформных теорий гравитации, как и любой теории с высшими производными, — это типичное присутствие призраков , которые указывают на нестабильность квантовой версии теории, хотя решение проблемы призраков может существовать. [3]
Альтернативный подход состоит в том, чтобы рассматривать гравитационную постоянную как скалярное поле с нарушенной симметрией , и в этом случае вы могли бы рассмотреть небольшую поправку к ньютоновской гравитации , подобную этой (которую мы считаем небольшой поправкой):
в этом случае общее решение такое же, как и в случае Ньютона, за исключением того, что может быть дополнительный член:
где есть дополнительная составляющая, изменяющаяся синусоидально в пространстве. Длина волны этого изменения может быть довольно большой, например, атомной ширины. Таким образом, в этой модели, по-видимому, существует несколько стабильных потенциалов вокруг гравитационной силы.
Добавляя подходящий гравитационный член к действию Стандартной модели в искривленном пространстве-времени , теория развивает локальную конформную (Вейлевскую) инвариантность. Конформная калибровка фиксируется путем выбора эталонной шкалы масс на основе гравитационной постоянной. Этот подход генерирует массы векторных бозонов и полей материи, аналогичные механизму Хиггса , без традиционного спонтанного нарушения симметрии. [4]