В математических областях римановой и псевдоримановой геометрии разложение Риччи — это способ разбить тензор кривизны Римана риманова или псевдориманова многообразия на части со специальными алгебраическими свойствами. Это разложение имеет фундаментальное значение в римановой и псевдоримановой геометрии.
Пусть ( M , g ) — риманово или псевдориманово n -многообразие. Рассмотрим его риманову кривизну как (0,4)-тензорное поле. Эта статья будет следовать соглашению о знаках
написано многолинейно, это соглашение
Согласно этому соглашению, тензор Риччи представляет собой (0,2)-тензорное поле, определяемое формулой R jk = g il R ijkl , а скалярная кривизна определяется формулой R = g jk R jk . (Обратите внимание, что это менее распространенное соглашение о знаках для тензора Риччи; более стандартно определить его путем сжатия первого и третьего или второго и четвертого индексов, что дает тензор Риччи с противоположным знаком. При этом более распространенном соглашения, знаки тензора Риччи и скаляра должны быть изменены в приведенных ниже уравнениях.) Определим бесследовый тензор Риччи
а затем определим три (0,4)-тензорных поля S , E и W формулой
«Разложение Риччи» — это утверждение
Как уже говорилось, это бессмысленно, поскольку это всего лишь реорганизация определения W . Важность разложения заключается в свойствах трех новых тензоров S , E и W.
Терминологическое примечание. Тензор W называется тензором Вейля . Обозначение W является стандартным в математической литературе, тогда как C более распространено в литературе по физике. Обозначение R является стандартным в обоих случаях, хотя стандартизированных обозначений для S , Z и E не существует .
Каждый из тензоров S , E и W имеет те же алгебраические симметрии, что и тензор Римана. То есть:
вместе с
Тензор Вейля обладает дополнительной симметрией, заключающейся в его полной бесследности:
Герман Вейль показал, что в размерности не менее четырех W обладает замечательным свойством измерять отклонение риманова или псевдориманова многообразия от локальной конформной плоскостности ; если он равен нулю, то M можно покрыть картами, относительно которых g имеет вид g ij =e f δ ij для некоторой функции f, определенной от карты к карте.
(Менее чем в трех измерениях каждое многообразие локально конформно плоское, тогда как в трех измерениях тензор Коттона измеряет отклонение от локальной конформной плоскостности.)
Можно проверить, что разложение Риччи ортогонально в том смысле, что
напоминая общее определение. Из этого следует следствие, которое можно доказать непосредственно:
Эту ортогональность можно представить без индексов как
вместе с
Можно вычислить «формулы нормы»
и «формулы следов»
Математически разложение Риччи — это разложение пространства всех тензоров , обладающих симметрией тензора Римана, на его неприводимые представления для действия ортогональной группы (Бессе 1987, глава 1, §G). Пусть V — n -мерное векторное пространство , снабженное метрическим тензором (возможно, смешанной сигнатуры). Здесь V моделируется в кокасательном пространстве в точке, так что тензор кривизны R (со всеми пониженными индексами) является элементом тензорного произведения V ⊗ V ⊗ V ⊗ V . Тензор кривизны кососимметричен в своих первых и последних двух записях:
и подчиняется перестановочной симметрии
для всех x , y , z , ш ∈ V * . В результате R является элементом подпространства , второй симметричной степени второй внешней степени V. Тензор кривизны также должен удовлетворять тождеству Бьянки, что означает, что он находится в ядре линейного отображения, заданного формулой
Пространство R V = ker b в S 2 Λ 2 V является пространством алгебраических тензоров кривизны. Разложение Риччи — это разложение этого пространства на неприводимые факторы. Отображение сжатия Риччи
дан кем-то
Это сопоставляет симметричную 2-форму с алгебраическим тензором кривизны. И наоборот, для пары симметричных 2-форм h и k произведение Кулкарни – Номидзу h и k
создает тензор алгебраической кривизны.
Если n ≥ 4, то существует ортогональное разложение на (единственные) неприводимые подпространства.
где
Части S , E и C разложения Риччи данного тензора Римана R являются ортогональными проекциями R на эти инвариантные факторы и соответствуют (соответственно) скаляру Риччи , тензору Риччи с удаленным следом и тензору Вейля тензора кривизны Римана. В частности,
является ортогональным разложением в том смысле, что
Это разложение выражает пространство тензоров с симметриями Римана как прямую сумму скалярного подмодуля, подмодуля Риччи и подмодуля Вейля соответственно. Каждый из этих модулей является неприводимым представлением ортогональной группы (Singer & Thorpe 1969), и, таким образом, разложение Риччи является частным случаем расщепления модуля полупростой группы Ли на ее неприводимые факторы. В размерности 4 модуль Вейля далее разлагается на пару неприводимых множителей для специальной ортогональной группы : самодуальную и антиавтодуальную части W + и W − .
Разложение Риччи можно физически интерпретировать в общей теории относительности Эйнштейна , где его иногда называют разложением Геэнио-Дебевера . В этой теории уравнение поля Эйнштейна
где - тензор энергии-импульса , описывающий количество и движение всей материи, а также всей энергии и импульса негравитационного поля, утверждает, что тензор Риччи - или, что эквивалентно, тензор Эйнштейна - представляет ту часть гравитационного поля, которая обусловлена непосредственным присутствием негравитационной энергии и импульса. Тензор Вейля представляет собой часть гравитационного поля, которая может распространяться как гравитационная волна через область, не содержащую материи или негравитационных полей. Области пространства-времени, в которых тензор Вейля обращается в нуль, не содержат гравитационного излучения и также являются конформно плоскими.