stringtranslate.com

Унбиуний

Унбиуний , также известный как экаактиний или элемент 121 , является гипотетическим химическим элементом ; он имеет символ Ubu и атомный номер 121. Унбиуний и Убу являются временными систематическими названием и символом ИЮПАК соответственно, которые используются до тех пор, пока элемент не будет открыт, подтвержден и не будет принято решение о постоянном названии. В периодической таблице элементов он, как ожидается, будет первым из суперактинидов и третьим элементом в восьмом периоде . Он привлек внимание из-за некоторых предсказаний, что он может находиться на острове стабильности . Он также, вероятно, будет первым из нового g-блока элементов.

Унбиуний пока не синтезирован. Ожидается, что он станет одним из последних немногих достижимых элементов с использованием современных технологий; предел может находиться где-то между элементами 120 и 124. Его также, вероятно, будет гораздо сложнее синтезировать, чем известные до сих пор элементы до 118, и еще сложнее, чем элементы 119 и 120. Команды в RIKEN в Японии и в ОИЯИ в Дубне , Россия, заявили о планах попытаться синтезировать элемент 121 в будущем после того, как они попытаются синтезировать элементы 119 и 120.

Положение унбиуния в периодической таблице предполагает, что он будет иметь свойства, схожие с лантаном и актинием ; однако релятивистские эффекты могут привести к тому, что некоторые из его свойств будут отличаться от тех, которые ожидаются при прямом применении периодических тенденций . Например, ожидается, что унбиуний будет иметь конфигурацию валентных электронов 2 p вместо s 2 d лантана и актиния или s 2 g, ожидаемых из правила Маделунга , но, как ожидается, это не сильно повлияет на его химию. С другой стороны, он значительно снизит свою первую энергию ионизации по сравнению с тем, что можно было бы ожидать от периодических тенденций.

Введение

Синтез сверхтяжелых ядер

Графическое изображение реакции ядерного синтеза
Графическое изображение реакции ядерного синтеза . Два ядра сливаются в одно, испуская нейтрон . Реакции, создававшие новые элементы до этого момента, были похожи, с единственной возможной разницей, что иногда выделялось несколько отдельных нейтронов или вообще ни одного.

Сверхтяжелое [a] атомное ядро ​​создается в ядерной реакции, которая объединяет два других ядра неравного размера [b] в одно; грубо говоря, чем более неравны два ядра с точки зрения массы , тем больше вероятность того, что они прореагируют. [8] Материал, состоящий из более тяжелых ядер, превращается в мишень, которая затем бомбардируется пучком более легких ядер. Два ядра могут слиться в одно, только если они подойдут друг к другу достаточно близко; обычно ядра (все положительно заряженные) отталкиваются друг от друга из-за электростатического отталкивания . Сильное взаимодействие может преодолеть это отталкивание, но только на очень коротком расстоянии от ядра; ядра пучка, таким образом, значительно ускоряются , чтобы сделать такое отталкивание незначительным по сравнению со скоростью ядра пучка. [9] Энергия, применяемая к ядрам пучка для их ускорения, может заставить их достичь скорости, составляющей одну десятую скорости света . Однако если приложить слишком много энергии, ядро ​​пучка может развалиться. [9]

Для слияния двух ядер недостаточно просто сблизиться достаточно сильно: когда два ядра приближаются друг к другу, они обычно остаются вместе около 10−20 секунд  , а затем расходятся (не обязательно в том же составе, что и до реакции), а не образуют единое ядро. [9] [10] Это происходит потому, что во время попытки образования единого ядра электростатическое отталкивание разрывает формирующееся ядро. [9] Каждая пара мишени и пучка характеризуется своим поперечным сечением — вероятностью того, что слияние произойдет, если два ядра приблизятся друг к другу, выраженной в терминах поперечной площади, которую должна поразить падающая частица, чтобы слияние произошло. [c] Это слияние может произойти в результате квантового эффекта, при котором ядра могут туннелировать через электростатическое отталкивание. Если два ядра могут оставаться близко после этой фазы, множественные ядерные взаимодействия приводят к перераспределению энергии и энергетическому равновесию. [9]

Результирующее слияние является возбужденным состоянием [13] — называемым составным ядром — и поэтому оно очень нестабильно. [9] Чтобы достичь более стабильного состояния, временное слияние может расщепляться без образования более стабильного ядра. [14] В качестве альтернативы составное ядро ​​может выбросить несколько нейтронов , которые унесут энергию возбуждения; если последней недостаточно для испускания нейтрона, слияние произведет гамма-луч . Это происходит примерно через 10−16 секунд  после первоначального ядерного столкновения и приводит к созданию более стабильного ядра. [14] Определение Совместной рабочей группы ИЮПАК/ИЮПАП (JWP) гласит, что химический элемент может быть признан открытым только в том случае, если его ядро ​​не распалось в течение 10−14 секунд . Это значение было выбрано в качестве оценки того, сколько времени требуется ядру, чтобы приобрести электроны и, таким образом, проявить свои химические свойства. [15] [d]

Распад и обнаружение

Пучок проходит через мишень и достигает следующей камеры, сепаратора; если образуется новое ядро, оно переносится этим пучком. [17] В сепараторе вновь образованное ядро ​​отделяется от других нуклидов (ядра исходного пучка и любых других продуктов реакции) [e] и передается в поверхностно-барьерный детектор , который останавливает ядро. Точное место предстоящего удара по детектору отмечается; также отмечаются его энергия и время прибытия. [17] Передача занимает около 10−6 секунд  ; чтобы быть обнаруженным, ядро ​​должно прожить это время. [20] Ядро регистрируется снова после того, как регистрируется его распад, и измеряются местоположение, энергия и время распада. [17]

Стабильность ядра обеспечивается сильным взаимодействием. Однако его радиус действия очень мал; по мере увеличения размеров ядра его влияние на самые внешние нуклоны ( протоны и нейтроны) ослабевает. В то же время ядро ​​разрывается электростатическим отталкиванием между протонами, и его радиус действия не ограничен. [21] Общая энергия связи, обеспечиваемая сильным взаимодействием, линейно увеличивается с числом нуклонов, тогда как электростатическое отталкивание увеличивается с квадратом атомного номера, т. е. последний растет быстрее и становится все более важным для тяжелых и сверхтяжелых ядер. [22] [23] Таким образом, теоретически предсказано [24] и до сих пор наблюдалось [25] , что сверхтяжелые ядра в основном распадаются через моды распада, которые вызваны таким отталкиванием: альфа-распад и спонтанное деление . [f] Почти все альфа-излучатели имеют более 210 нуклонов, [27] а самый легкий нуклид, в первую очередь подвергающийся спонтанному делению, имеет 238. [28] В обоих режимах распада ядрам препятствуют распадаться соответствующие энергетические барьеры для каждого режима, но они могут туннелироваться через них. [22] [23]

Аппарат для создания сверхтяжелых элементов
Схема установки для создания сверхтяжелых элементов на основе газонаполненного сепаратора отдачи «Дубна», созданного в Лаборатории ядерных реакций им. Г. Н. Флерова в ОИЯИ. Траектория внутри детектора и устройства фокусировки пучка изменяется из-за дипольного магнита в первом и квадрупольных магнитов во втором. [29]

Альфа-частицы обычно производятся в радиоактивных распадах, поскольку масса альфа-частицы на нуклон достаточно мала, чтобы оставить некоторую энергию для альфа-частицы, которая может быть использована в качестве кинетической энергии для выхода из ядра. [30] Спонтанное деление вызвано электростатическим отталкиванием, разрывающим ядро, и производит различные ядра в различных случаях деления идентичных ядер. [23] По мере увеличения атомного номера спонтанное деление быстро становится более важным: частичные периоды полураспада спонтанного деления уменьшаются на 23 порядка величины от урана (элемент 92) до нобелия (элемент 102), [31] и на 30 порядков величины от тория (элемент 90) до фермия (элемент 100). [32] Таким образом, более ранняя модель жидкой капли предполагала, что спонтанное деление будет происходить почти мгновенно из-за исчезновения барьера деления для ядер с примерно 280 нуклонами. [23] [33] Более поздняя модель ядерных оболочек предполагала, что ядра с примерно 300 нуклонами образуют остров стабильности , в котором ядра будут более устойчивы к спонтанному делению и в первую очередь будут подвергаться альфа-распаду с более длительными периодами полураспада. [23] [33] Последующие открытия предполагали, что предсказанный остров может быть дальше, чем первоначально предполагалось; они также показали, что ядра, промежуточные между долгоживущими актинидами и предсказанным островом, деформируются и получают дополнительную стабильность за счет оболочечных эффектов. [34] Эксперименты с более легкими сверхтяжелыми ядрами, [35], а также с теми, которые ближе к ожидаемому острову, [31] показали большую, чем предполагалось ранее, стабильность по отношению к спонтанному делению, что показывает важность оболочечных эффектов для ядер. [g]

Альфа-распады регистрируются испускаемыми альфа-частицами, и продукты распада легко определить до фактического распада; если такой распад или серия последовательных распадов производит известное ядро, исходный продукт реакции может быть легко определен. [h] (То, что все распады в цепочке распада действительно были связаны друг с другом, устанавливается по местоположению этих распадов, которые должны происходить в одном и том же месте.) [17] Известное ядро ​​можно распознать по определенным характеристикам распада, которым оно подвергается, таким как энергия распада (или, более конкретно, кинетическая энергия испускаемой частицы). [i] Однако спонтанное деление производит различные ядра в качестве продуктов, поэтому исходный нуклид не может быть определен по его дочерним ядрам. [j]

Информация, доступная физикам, стремящимся синтезировать сверхтяжелый элемент, таким образом, представляет собой информацию, собранную на детекторах: местоположение, энергия и время прибытия частицы к детектору, а также данные о ее распаде. Физики анализируют эти данные и стремятся сделать вывод, что это действительно было вызвано новым элементом и не могло быть вызвано другим нуклидом, чем тот, который заявлен. Часто предоставленных данных недостаточно для вывода о том, что новый элемент был определенно создан, и нет другого объяснения наблюдаемых эффектов; были допущены ошибки в интерпретации данных. [k]

История

Двумерный график с прямоугольными ячейками, окрашенными в черно-белые цвета, охватывающий область от llc до urc, при этом ячейки в основном становятся светлее по мере приближения к последнему.
Диаграмма стабильности нуклидов, использованная командой Дубны в 2010 году. Охарактеризованные изотопы показаны с границами. За элементом 118 (оганесон, последний известный элемент) линия известных нуклидов, как ожидается, быстро войдет в область нестабильности, без периодов полураспада более одной микросекунды после элемента 121. Эллиптическая область охватывает предсказанное местоположение острова стабильности. [46]

Реакции синтеза, в результате которых образуются сверхтяжелые элементы , можно разделить на «горячий» и «холодный» синтез [l] в зависимости от энергии возбуждения образующегося составного ядра. В реакциях горячего синтеза очень легкие высокоэнергетические снаряды ускоряются в направлении очень тяжелых мишеней ( актинидов ), что приводит к образованию составных ядер с высокими энергиями возбуждения (~40–50  МэВ ), которые могут делиться или испарять несколько (от 3 до 5) нейтронов. [48] В реакциях холодного синтеза (которые используют более тяжелые снаряды, как правило, из четвертого периода , и более легкие мишени, обычно свинец и висмут ) полученные сплавленные ядра имеют относительно низкую энергию возбуждения (~10–20 МэВ), что снижает вероятность того, что эти продукты подвергнутся реакциям деления. По мере того, как сплавленные ядра остывают до основного состояния , им требуется испускание только одного или двух нейтронов. Однако реакции горячего синтеза, как правило, производят больше нейтронно-богатых продуктов, поскольку актиниды имеют самые высокие отношения нейтронов к протонам среди всех элементов, которые в настоящее время могут быть получены в макроскопических количествах; в настоящее время это единственный метод получения сверхтяжелых элементов, начиная с флеровия (элемент 114) и далее. [49]

Попытки синтезировать элементы 119 и 120 раздвигают границы современных технологий из-за уменьшающихся сечений реакций производства и их, вероятно, коротких периодов полураспада , [46] которые, как ожидается, составят порядка микросекунд. [1] [50] Более тяжелые элементы, начиная с элемента 121, вероятно, будут слишком короткоживущими, чтобы их можно было обнаружить с помощью современных технологий, распадаясь в течение микросекунды, прежде чем достигнуть детекторов. [46] Где находится эта граница в одну микросекунду периодов полураспада, неизвестно, и это может позволить синтезировать некоторые изотопы элементов 121–124, с точным пределом, зависящим от модели, выбранной для прогнозирования масс нуклидов. [50] Также возможно, что элемент 120 является последним элементом, достижимым с помощью современных экспериментальных методов, и что элементы от 121 и далее потребуют новых методов. [46]

Из-за невозможности синтеза элементов за пределами калифорния ( Z = 98) в достаточных количествах для создания мишени, с эйнштейнием ( Z = 99) в настоящее время рассматриваются мишени, практический синтез элементов за пределами оганесона требует более тяжелых снарядов, таких как титан -50, хром -54, железо -58 или никель -64. [51] [52] Однако это имеет недостаток, приводящий к более симметричным реакциям синтеза, которые являются более холодными и менее вероятными для успеха. [51] Например, реакция между 243 Am и 58 Fe, как ожидается, будет иметь поперечное сечение порядка 0,5 fb , на несколько порядков ниже, чем измеренные поперечные сечения в успешных реакциях; такое препятствие сделало бы эту и подобные реакции неосуществимыми для получения унбиуния. [53]

Предыдущая попытка синтеза

Синтез унбиуния был впервые предпринят в 1977 году путем бомбардировки мишени из урана-238 ионами меди -65 в Gesellschaft für Schwerionenforschung (GSI) в Дармштадте , Германия :

238
92У
+65
29Cu
→303
121Убу
* → нет атомов

Атомы не были идентифицированы. [54]

Перспективы будущего синтеза

Предсказанные режимы распада сверхтяжелых ядер. Ожидается, что линия синтезированных протонно-богатых ядер будет разорвана вскоре после Z = 120 из-за укорачивания периодов полураспада до Z = 124, увеличения вклада спонтанного деления вместо альфа-распада от Z = 122 и далее, пока он не станет доминировать с Z = 125, и протонной капельной линии около Z = 130. За этим находится область слегка повышенной стабильности вторично-живущих нуклидов около Z = 124 и N = 198, но она отделена от материка нуклидов, которые могут быть получены с помощью современных методов. Белое кольцо обозначает ожидаемое местоположение острова стабильности; два квадрата, обведенные белым, обозначают 291 Cn и 293 Cn, которые, как прогнозируется, являются самыми долгоживущими нуклидами на острове с периодами полураспада в столетия или тысячелетия. [55] [50]

В настоящее время интенсивность пучка на объектах сверхтяжелых элементов приводит к тому, что в цель в секунду попадает около 10 12 снарядов; это невозможно увеличить без сжигания мишени и детектора, а производство большего количества все более нестабильных актинидов, необходимых для мишени, нецелесообразно. Команда Объединенного института ядерных исследований (ОИЯИ) в Дубне построила новую фабрику сверхтяжелых элементов (SHE-фабрику) с улучшенными детекторами и возможностью работы в меньших масштабах, но даже в этом случае продолжение работы за пределами элемента 120 и, возможно, 121 было бы большой проблемой. [56] Возможно, что эпоха реакций синтеза-испарения для получения новых сверхтяжелых элементов подходит к концу из-за все более коротких периодов полураспада до спонтанного деления и надвигающейся границы протонной капельной зоны , поэтому для достижения суперактинидов потребуются новые методы, такие как реакции ядерного переноса (например, выстреливание ядер урана друг в друга и предоставление им возможности обмениваться протонами, что потенциально приводит к получению продуктов с примерно 120 протонами). [56]

Поскольку поперечные сечения этих реакций слияния-испарения увеличиваются с асимметрией реакции, титан был бы лучшим снарядом, чем хром, для синтеза элемента 121, [57] хотя это требует мишени из эйнштейния . Это создает серьезные проблемы из-за значительного нагрева и повреждения мишени из-за высокой радиоактивности эйнштейния-254, но, тем не менее, это, вероятно, был бы наиболее многообещающий подход. Это потребовало бы работы в меньших масштабах из-за меньшего количества 254 Es, которое может быть произведено. Эта мелкомасштабная работа в ближайшем будущем может быть выполнена только на SHE-фабрике в Дубне. [58]

Изотопы 299 Ubu, 300 Ubu и 301 Ubu, которые могут быть получены в реакции между 254 Es и 50 Ti через каналы 3n и 4n, как ожидается, будут единственными достижимыми изотопами унбиуния с периодами полураспада, достаточно длинными для обнаружения. Тем не менее, сечения будут раздвигать пределы того, что в настоящее время может быть обнаружено. Например, в публикации 2016 года было предсказано, что сечение вышеупомянутой реакции между 254 Es и 50 Ti составит около 7 фб в канале 4n [59] , что в четыре раза ниже самого низкого измеренного сечения для успешной реакции. Расчет 2021 года дает столь же низкие теоретические сечения 10 фб для канала 3n и 0,6 фб для канала 4n этой реакции, а также сечения порядка 1–10 фб для реакций 249 Bk+ 54 Cr, 252 Es+ 50 Ti и 258 Md+ 48 Ca. [60] Однако 252 Es и 258 Md в настоящее время не могут быть синтезированы в достаточных количествах для формирования целевого материала. [ необходима цитата ]

Если синтез изотопов унбиуния в такой реакции будет успешным, полученные ядра будут распадаться через изотопы унунения, которые могут быть получены путем перекрестной бомбардировки в реакциях 248 Cm+ 51 V или 249 Bk+ 50 Ti, вплоть до известных изотопов теннессина и московия, синтезированных в реакциях 249 Bk+ 48 Ca и 243 Am+ 48 Ca. [46] Множественность возбужденных состояний, заселенных альфа-распадом нечетных ядер, может, однако, исключить явные случаи перекрестной бомбардировки, как это было показано в спорной связи между 293 Ts и 289 Mc. [61] [62] Ожидается, что более тяжелые изотопы будут более стабильными; Предполагается, что 320 Ubu будет самым стабильным изотопом унбиуния, но синтезировать его с помощью современных технологий невозможно, поскольку ни одна комбинация пригодной для использования мишени и снаряда не может обеспечить достаточное количество нейтронов. [2]

Команды RIKEN и ОИЯИ включили синтез элемента 121 в свои будущие планы. [58] [63] [64] Эти две лаборатории лучше всего подходят для таких экспериментов, поскольку они единственные в мире, где для реакций с такими низкими прогнозируемыми сечениями доступны большие времена пучка. [65]

Нейминг

Используя номенклатуру Менделеева для неназванных и неоткрытых элементов , унбиуний следует называть экаактинием . Используя рекомендации ИЮПАК 1979 года , элемент следует временно называть унбиунием (символ Ubu ) до тех пор, пока он не будет открыт, открытие не будет подтверждено и не будет выбрано постоянное название. [66] Хотя эти рекомендации широко используются в химическом сообществе на всех уровнях, от учебных заведений по химии до продвинутых учебников, они в основном игнорируются учеными, которые теоретически или экспериментально работают со сверхтяжелыми элементами, и называют его «элементом 121» с символом E121 , (121) или 121. [1 ]

Ядерная стабильность и изотопы

Стабильность ядер значительно уменьшается с увеличением атомного номера после кюрия , элемента 96, период полураспада которого на четыре порядка больше, чем у любого известного в настоящее время элемента с более высоким номером. Все изотопы с атомным номером выше 101 подвергаются радиоактивному распаду с периодом полураспада менее 30 часов. Ни один элемент с атомным номером выше 82 (после свинца ) не имеет стабильных изотопов. [67] Тем не менее, по причинам, которые пока не совсем понятны, наблюдается небольшое увеличение ядерной стабильности около атомных номеров 110 – 114 , что приводит к появлению того, что в ядерной физике известно как « остров стабильности ». Эта концепция, предложенная профессором Калифорнийского университета Гленном Сиборгом и вытекающая из стабилизирующих эффектов замкнутых ядерных оболочек вокруг Z = 114 (или, возможно, 120 , 122 , 124 или 126 ) и N = 184 (и, возможно, также N = 228), объясняет, почему сверхтяжелые элементы существуют дольше, чем предсказывалось. [68] [69] Фактически, само существование элементов тяжелее резерфордия может быть подтверждено оболочечными эффектами и островом стабильности, поскольку спонтанное деление быстро привело бы к распаду таких ядер в модели, пренебрегающей такими факторами. [70]

Расчет периодов полураспада изотопов унбиуния от 290 Ubu до 339 Ubu, проведенный в 2016 году, показал, что изотопы от 290 Ubu до 303 Ubu не будут связаны и распадутся через испускание протонов , изотопы от 304 Ubu до 314 Ubu подвергнутся альфа-распаду, а изотопы от 315 Ubu до 339 Ubu подвергнутся спонтанному делению. Только изотопы от 309 Ubu до 314 Ubu будут иметь достаточно длительное время жизни в состоянии альфа-распада, чтобы их можно было обнаружить в лабораториях, начиная цепочки распада, заканчивающиеся спонтанным делением на московии , теннессине или унуненнии . Это представляет серьезную проблему для экспериментов, направленных на синтез изотопов унбиуния, если это правда, поскольку изотопы, альфа-распад которых можно было бы наблюдать, не могли быть достигнуты ни одной из ныне используемых комбинаций мишени и снаряда. [71] Расчеты, проведенные в 2016 и 2017 годах теми же авторами для элементов 123 и 125, предполагают менее мрачный результат, при этом цепочки альфа-распада от более доступных нуклидов 300–307 Ubt проходят через унбиуний и ведут к борию или нихонию . [72] Также было высказано предположение, что кластерный распад может быть значимым режимом распада в конкуренции с альфа-распадом и спонтанным делением в области после Z = 120, что может стать еще одним препятствием для экспериментальной идентификации этих нуклидов. [73] [74] [75]

Предсказанная химия

Предполагается, что унбиуний станет первым элементом беспрецедентно длинного ряда переходов, называемых суперактинидами по аналогии с более ранними актинидами. Хотя его поведение, скорее всего, не будет сильно отличаться от лантана и актиния, [1] он, скорее всего, наложит ограничение на применимость периодического закона; от элемента 121 ожидается, что орбитали 5g, 6f, 7d и 8p 1/2 заполнятся вместе из-за их очень близких энергий, а вокруг элементов в конце 150-х и 160-х годов присоединятся подоболочки 9s, 9p 1/2 и 8p 3/2 , так что химия элементов сразу за 121 и 122 (последний, для которого были проведены полные расчеты), как ожидается, будет настолько схожей, что их положение в периодической таблице будет чисто формальным вопросом. [76] [1]

Исходя из принципа Ауфбау , можно было бы ожидать, что подоболочка 5g начнет заполняться на атоме унбиуния. Однако, хотя лантан и имеет значительное участие 4f в своей химии, у него еще нет 4f-электрона в его конфигурации газовой фазы основного состояния; большая задержка происходит для 5f, где ни атомы актиния, ни атомы тория не имеют 5f-электрона, хотя 5f вносит вклад в их химию. Прогнозируется, что похожая ситуация задержанного «радиального» коллапса может произойти для унбиуния, так что орбитали 5g не начнут заполняться до элемента 125, хотя некоторое химическое участие 5g может начаться раньше. Из-за отсутствия радиальных узлов в 5g-орбиталях, аналогичных 4f, но не 5f-орбиталям, ожидается, что положение унбиуния в периодической таблице будет более схожим с положением лантана, чем актиния среди его сородичей, и Пекка Пююккё предложил переименовать суперактиниды в «суперлантаниды» по этой причине. [77] Отсутствие радиальных узлов в 4f-орбиталях способствует их поведению, подобному ядру, в ряду лантаноидов, в отличие от более валентных 5f-орбиталей в актинидах; однако релятивистское расширение и дестабилизация 5g-орбиталей должны частично компенсировать их отсутствие радиальных узлов и, следовательно, меньшую протяженность. [78]

Ожидается, что унбиуний заполнит орбиталь 8p 1/2 из-за его релятивистской стабилизации с конфигурацией [Og] 8s 2 8p 1 . Тем не менее, конфигурация [Og] 7d 1 8s 2 , которая была бы аналогична лантану и актинию, как ожидается, будет низколежащим возбужденным состоянием всего при 0,412  эВ [79], а ожидаемая конфигурация [Og] 5g 1 8s 2 из правила Маделунга должна быть при 2,48 эВ [80] . Ожидается, что электронные конфигурации ионов унбиуния будут следующими: Ubu + , [Og]8s 2 ; Ubu 2+ , [Og]8s 1 ; и Ubu 3+ , [Og]. [81] Ожидается, что 8p-электрон унбиуния будет очень слабо связан, так что его прогнозируемая энергия ионизации 4,45 эВ ниже, чем у унуненния (4,53 эВ) и всех известных элементов, за исключением щелочных металлов от калия до франция . Подобное большое снижение энергии ионизации также наблюдается в лоуренсии , другом элементе, имеющем аномальную s 2 p-конфигурацию из-за релятивистских эффектов . [1]

Несмотря на изменение электронной конфигурации и возможность использования оболочки 5g, не ожидается, что унбиуний будет вести себя химически сильно иначе, чем лантан и актиний. Расчет 2016 года для монофторида унбиуния (UbuF) показал сходство между валентными орбиталями унбиуния в этой молекуле и орбиталями актиния в монофториде актиния (AcF); в обеих молекулах ожидается, что самая высокая занятая молекулярная орбиталь будет несвязывающей, в отличие от внешне более похожего монофторида нихония (NhF), где она связывающая. Нихоний имеет электронную конфигурацию [Rn] 5f 14 6d 10 7s 2 7p 1 с валентной конфигурацией s 2 p. Унбиуний, следовательно, может быть чем-то похож на лоуренсий, имея аномальную s 2 p конфигурацию, которая не влияет на его химию: ожидается, что энергии диссоциации связей, длины связей и поляризуемости молекулы UbuF продолжат тенденцию через скандий, иттрий, лантан и актиний, все из которых имеют три валентных электрона над ядром благородного газа. Ожидается, что связь Ubu–F будет сильной и поляризованной, как и для монофторидов лантана и актиния. [2]

Ожидается, что несвязывающие электроны на унбиунии в UbuF смогут связываться с дополнительными атомами или группами, что приведет к образованию тригалогенидов унбиуния UbuX 3 , аналогичных LaX 3 и AcX 3 . Следовательно, основная степень окисления унбиуния в его соединениях должна быть +3, хотя близость энергетических уровней валентных подоболочек может допускать более высокие степени окисления, как в элементах 119 и 120. [1] [2] [77] Релятивистские эффекты, по-видимому, малы для тригалогенидов унбиуния, причем UbuBr 3 и LaBr 3 имеют очень похожую связь, хотя первый должен быть более ионным. [82] Стандартный электродный потенциал для пары Ubu 3+ → Ubu прогнозируется как −2,1 В. [1]

Примечания

  1. ^ В ядерной физике элемент называется тяжелым, если его атомный номер высок; свинец (элемент 82) является одним из примеров такого тяжелого элемента. Термин «сверхтяжелые элементы» обычно относится к элементам с атомным номером больше 103 (хотя существуют и другие определения, такие как атомный номер больше 100 [3] или 112 ; [4] иногда этот термин представляется эквивалентом термина «трансактинид», который устанавливает верхний предел перед началом гипотетического ряда суперактинидов ). [5] Термины «тяжелые изотопы» (данного элемента) и «тяжелые ядра» означают то, что можно было бы понять на обычном языке — изотопы большой массы (для данного элемента) и ядра большой массы соответственно.
  2. ^ В 2009 году группа ученых ОИЯИ под руководством Оганесяна опубликовала результаты своей попытки создать хассий в симметричной реакции 136 Xe +  136 Xe. Им не удалось наблюдать ни одного атома в такой реакции, установив верхний предел сечения, меры вероятности ядерной реакции, в 2,5  пб . [6] Для сравнения, реакция, которая привела к открытию хассия, 208 Pb + 58 Fe, имела сечение ~20 пб. (точнее, 19+19
    -11     pb), по оценкам первооткрывателей. [7]
  3. ^ Количество энергии, приложенной к частице пучка для ее ускорения, также может влиять на величину поперечного сечения. Например, в28
    14    Си
    +1
    0    н
    →28
    13    Эл
    +1
    1    п
    Реакция, сечение плавно изменяется от 370 мб при 12,3 МэВ до 160 мб при 18,3 МэВ, с широким пиком при 13,5 МэВ с максимальным значением 380 мб. [11]
  4. ^ Эта цифра также обозначает общепринятый верхний предел времени жизни составного ядра. [16]
  5. ^ Это разделение основано на том, что полученные ядра движутся мимо цели медленнее, чем не прореагировавшие ядра пучка. Сепаратор содержит электрические и магнитные поля, воздействие которых на движущуюся частицу компенсируется для определенной скорости частицы. [18] Такое разделение также может быть достигнуто с помощью измерения времени пролета и измерения энергии отдачи; комбинация этих двух методов может позволить оценить массу ядра. [19]
  6. ^ Не все моды распада вызваны электростатическим отталкиванием. Например, бета-распад вызван слабым взаимодействием . [26]
  7. ^ К 1960-м годам уже было известно, что основные состояния ядер различаются по энергии и форме, а также что определенные магические числа нуклонов соответствуют большей стабильности ядра. Однако предполагалось, что в сверхтяжелых ядрах нет ядерной структуры, поскольку они слишком деформированы, чтобы ее образовать. [31]
  8. ^ Поскольку масса ядра не измеряется напрямую, а вычисляется из массы другого ядра, такое измерение называется косвенным. Прямые измерения также возможны, но по большей части они остаются недоступными для сверхтяжелых ядер. [36] Первое прямое измерение массы сверхтяжелого ядра было сообщено в 2018 году в LBNL. [37] Масса была определена по местоположению ядра после передачи (местоположение помогает определить его траекторию, которая связана с отношением массы к заряду ядра, поскольку передача была осуществлена ​​в присутствии магнита). [38]
  9. ^ Если бы распад произошел в вакууме, то, поскольку полный импульс изолированной системы до и после распада должен сохраняться , дочернее ядро ​​также получило бы небольшую скорость. Отношение двух скоростей и, соответственно, отношение кинетических энергий, таким образом, было бы обратно отношению двух масс. Энергия распада равна сумме известной кинетической энергии альфа-частицы и энергии дочернего ядра (точной дроби первой). [27] Расчеты справедливы и для эксперимента, но разница в том, что ядро ​​не движется после распада, поскольку оно привязано к детектору.
  10. ^ Спонтанное деление было открыто советским физиком Георгием Флеровым , [39] ведущим ученым ОИЯИ, и поэтому это было «коньком» для установки. [40] Напротив, ученые LBL считали, что информации о делении недостаточно для заявления о синтезе элемента. Они считали, что спонтанное деление недостаточно изучено, чтобы использовать его для идентификации нового элемента, поскольку было трудно установить, что составное ядро ​​испускало только нейтроны, а не заряженные частицы, такие как протоны или альфа-частицы. [16] Таким образом, они предпочли связать новые изотопы с уже известными с помощью последовательных альфа-распадов. [39]
  11. ^ Например, элемент 102 был ошибочно идентифицирован в 1957 году в Нобелевском институте физики в Стокгольме , Стокгольмский лен , Швеция . [41] Ранее не было никаких определенных заявлений о создании этого элемента, и элементу было присвоено название его шведскими, американскими и британскими первооткрывателями, нобелий . Позже было показано, что идентификация была неверной. [42] В следующем году RL не смогли воспроизвести шведские результаты и вместо этого объявили о своем синтезе элемента; это заявление также было позже опровергнуто. [42] ОИЯИ настаивали на том, что они были первыми, кто создал элемент, и предложили собственное название для нового элемента, иолиотий ; [43] советское название также не было принято (ОИЯИ позже назвал наименование элемента 102 «поспешным»). [44] Это название было предложено ИЮПАК в письменном ответе на их постановление о приоритете заявок на открытие элементов, подписанном 29 сентября 1992 года. [44] Название «нобелий» осталось неизменным ввиду его широкого использования. [45]
  12. ^ Несмотря на название, «холодный синтез» в контексте синтеза сверхтяжелых элементов — это концепция, отличная от идеи о том, что ядерный синтез может быть достигнут при комнатной температуре (см. холодный синтез ). [47]

Ссылки

  1. ^ abcdefghij Хоффман, Дарлин К.; Ли, Диана М.; Першина, Валерия (2006). «Трансактиниды и будущие элементы». В Морсс; Эдельштейн, Норман М.; Фугер, Жан (ред.). Химия актинидов и трансактинидов (3-е изд.). Дордрехт, Нидерланды: Springer Science+Business Media . ISBN 978-1-4020-3555-5.
  2. ^ abcd Амадор, Дави ХТ; де Оливейра, Хейббе КБ; Самбрано, Хулио Р.; Гаргано, Рикардо; де Маседо, Луис Гильерме М. (12 сентября 2016 г.). «4-компонентное коррелированное исследование всех электронов на фториде экаактиния (E121F), включая взаимодействие Гонта: точная аналитическая форма, связывание и влияние на колебательно-вращательные спектры». Chemical Physics Letters . 662 : 169–175. Bibcode :2016CPL...662..169A. doi :10.1016/j.cplett.2016.09.025. hdl :11449/168956.
  3. ^ Крамер, К. (2016). «Объяснение: сверхтяжелые элементы». Chemistry World . Получено 15.03.2020 .
  4. ^ "Открытие элементов 113 и 115". Национальная лаборатория Лоуренса в Ливерморе . Архивировано из оригинала 2015-09-11 . Получено 2020-03-15 .
  5. ^ Элиав, Э.; Калдор, У.; Борщевский, А. (2018). «Электронная структура атомов трансактинидов». В Скотте, РА (ред.). Энциклопедия неорганической и бионеорганической химии . John Wiley & Sons . стр. 1–16. doi :10.1002/9781119951438.eibc2632. ISBN 978-1-119-95143-8. S2CID  127060181.
  6. ^ Оганесян, Ю. Ц.; Дмитриев, СН; Еремин, АВ; и др. (2009). "Попытка получения изотопов элемента 108 в реакции синтеза 136 Xe + 136 Xe". Physical Review C. 79 ( 2): 024608. doi :10.1103/PhysRevC.79.024608. ISSN  0556-2813.
  7. ^ Мюнценберг, Г .; Армбрустер, П .; Фолджер, Х.; и др. (1984). «Идентификация элемента 108» (PDF) . Zeitschrift für Physik A. 317 (2): 235–236. Бибкод : 1984ZPhyA.317..235M. дои : 10.1007/BF01421260. S2CID  123288075. Архивировано из оригинала (PDF) 7 июня 2015 года . Проверено 20 октября 2012 г.
  8. ^ Субраманян, С. (28 августа 2019 г.). «Создание новых элементов не окупается. Просто спросите этого ученого из Беркли». Bloomberg Businessweek . Получено 18.01.2020 .
  9. ^ abcdef Иванов, Д. (2019). «Сверхтяжелые шаги в неизвестное». nplus1.ru (на русском языке) . Проверено 2 февраля 2020 г.
  10. ^ Хайнд, Д. (2017). «Что-то новое и сверхтяжелое в периодической таблице». The Conversation . Получено 2020-01-30 .
  11. ^ Керн, Б. Д.; Томпсон, В. Э.; Фергюсон, Дж. М. (1959). «Сечения некоторых реакций (n, p) и (n, α)». Nuclear Physics . 10 : 226–234. Bibcode : 1959NucPh..10..226K. doi : 10.1016/0029-5582(59)90211-1.
  12. ^ Wakhle, A.; Simenel, C.; Hinde, DJ; et al. (2015). Simenel, C.; Gomes, PRS; Hinde, DJ; et al. (ред.). "Сравнение экспериментальных и теоретических распределений углов квазиделения". European Physical Journal Web of Conferences . 86 : 00061. Bibcode :2015EPJWC..8600061W. doi : 10.1051/epjconf/20158600061 . hdl : 1885/148847 . ISSN  2100-014X.
  13. ^ "Ядерные реакции" (PDF) . стр. 7–8 . Получено 2020-01-27 .Опубликовано как Loveland, WD; Morrissey, DJ; Seaborg, GT (2005). "Ядерные реакции". Современная ядерная химия . John Wiley & Sons, Inc. стр. 249–297. doi :10.1002/0471768626.ch10. ISBN 978-0-471-76862-3.
  14. ^ ab Krása, A. (2010). «Источники нейтронов для ADS». Факультет ядерных наук и физической инженерии . Чешский технический университет в Праге : 4–8. S2CID  28796927.
  15. ^ Wapstra, AH (1991). «Критерии, которые должны быть удовлетворены для признания открытия нового химического элемента» (PDF) . Pure and Applied Chemistry . 63 (6): 883. doi :10.1351/pac199163060879. ISSN  1365-3075. S2CID  95737691.
  16. ^ ab Hyde, EK; Hoffman, DC ; Keller, OL (1987). «История и анализ открытия элементов 104 и 105». Radiochimica Acta . 42 (2): 67–68. doi :10.1524/ract.1987.42.2.57. ISSN  2193-3405. S2CID  99193729.
  17. ^ abcd Chemistry World (2016). «Как создать сверхтяжелые элементы и закончить периодическую таблицу [видео]». Scientific American . Получено 27.01.2020 .
  18. ^ Хоффман, Гиорсо и Сиборг 2000, стр. 334.
  19. ^ Хоффман, Гиорсо и Сиборг 2000, стр. 335.
  20. ^ Загребаев, Карпов и Грейнер 2013, с. 3.
  21. ^ Бейзер 2003, стр. 432.
  22. ^ ab Pauli, N. (2019). "Альфа-распад" (PDF) . Введение в ядерную, атомную и молекулярную физику (часть ядерной физики) . Université libre de Bruxelles . Получено 16.02.2020 .
  23. ^ abcde Pauli, N. (2019). "Деление ядра" (PDF) . Введение в ядерную, атомную и молекулярную физику (часть ядерной физики) . Université libre de Bruxelles . Получено 16.02.2020 .
  24. ^ Staszczak, A.; Baran, A.; Nazarewicz, W. (2013). «Спонтанные режимы деления и времена жизни сверхтяжелых элементов в теории функционала ядерной плотности». Physical Review C. 87 ( 2): 024320–1. arXiv : 1208.1215 . Bibcode : 2013PhRvC..87b4320S. doi : 10.1103/physrevc.87.024320 . ISSN  0556-2813.
  25. ^ Ауди и др. 2017, стр. 030001-129–030001-138.
  26. ^ Бейзер 2003, стр. 439.
  27. ^ ab Beiser 2003, стр. 433.
  28. ^ Ауди и др. 2017, с. 030001-125.
  29. ^ Аксенов, Н.В.; Штайнеггер, П.; Абдуллин, Ф. Ш.; и др. (2017). «О летучести нихония (Nh, Z = 113)». The European Physical Journal A . 53 (7): 158. Bibcode :2017EPJA...53..158A. doi :10.1140/epja/i2017-12348-8. ISSN  1434-6001. S2CID  125849923.
  30. ^ Бейзер 2003, стр. 432–433.
  31. ^ abc Оганесян, Ю. (2012). «Ядра на «острове стабильности» сверхтяжелых элементов». Journal of Physics: Conference Series . 337 (1): 012005-1–012005-6. Bibcode : 2012JPhCS.337a2005O. doi : 10.1088/1742-6596/337/1/012005 . ISSN  1742-6596.
  32. ^ Моллер, П.; Никс, младший (1994). Свойства деления самых тяжелых элементов (PDF) . Симпозиум Dai 2 Kai Hadoron Tataikei no Simposium, Токай-мура, Ибараки, Япония. Университет Северного Техаса . Проверено 16 февраля 2020 г.
  33. ^ ab Оганесян, Ю. Ц. (2004). «Сверхтяжелые элементы». Physics World . 17 (7): 25–29. doi :10.1088/2058-7058/17/7/31 . Получено 16.02.2020 .
  34. ^ Шедель, М. (2015). «Химия сверхтяжелых элементов». Philosophical Transactions of the Royal Society A: Mathematical, Physical and Engineering Sciences . 373 (2037): 20140191. Bibcode : 2015RSPTA.37340191S. doi : 10.1098/rsta.2014.0191 . ISSN  1364-503X. PMID  25666065.
  35. ^ Hulet, EK (1989). Биомодальное спонтанное деление . 50-летие деления ядра, Ленинград, СССР. Bibcode : 1989nufi.rept...16H.
  36. ^ Оганесян, Ю. Ц.; Рыкачевский, КП (2015). «Плацдарм на острове стабильности». Physics Today . 68 (8): 32–38. Bibcode : 2015PhT....68h..32O. doi : 10.1063/PT.3.2880 . ISSN  0031-9228. OSTI  1337838. S2CID  119531411.
  37. ^ Грант, А. (2018). «Взвешивание самых тяжелых элементов». Physics Today . doi :10.1063/PT.6.1.20181113a. S2CID  239775403.
  38. ^ Howes, L. (2019). «Изучение сверхтяжелых элементов в конце периодической таблицы». Chemical & Engineering News . Получено 27.01.2020 .
  39. ^ ab Robinson, AE (2019). «Трансфермиевые войны: научные стычки и оскорбления во время холодной войны». Дистилляции . Получено 22.02.2020 .
  40. ^ "Популярная библиотека химических элементов. Сиборгий (экавольфрам)" [Популярная библиотека химических элементов. Сиборгий (эка-вольфрам). nt.ru (на русском языке) . Проверено 7 января 2020 г.Перепечатано из "Экавольфрам" [Эка-вольфрам]. Популярная библиотека полезных элементов. Серебро – Нильсборий и далее [ Популярная библиотека химических элементов. Серебро через нильсборий и далее . Наука . 1977.
  41. ^ "Нобелий - Информация об элементах, свойства и применение | Периодическая таблица". Королевское химическое общество . Получено 2020-03-01 .
  42. ^ ab Kragh 2018, стр. 38–39.
  43. ^ Краг 2018, стр. 40.
  44. ^ ab Ghiorso, A.; Seaborg, GT; Oganessian, Yu. Ts.; et al. (1993). "Ответы на отчет 'Открытие элементов Transfermium' с последующим ответом на ответы Transfermium Working Group" (PDF) . Pure and Applied Chemistry . 65 (8): 1815–1824. doi :10.1351/pac199365081815. S2CID  95069384. Архивировано (PDF) из оригинала 25 ноября 2013 г. . Получено 7 сентября 2016 г. .
  45. ^ Комиссия по номенклатуре неорганической химии (1997). «Названия и символы трансфермиевых элементов (Рекомендации ИЮПАК 1997 г.)» (PDF) . Чистая и прикладная химия . 69 (12): 2471–2474. doi :10.1351/pac199769122471.
  46. ^ abcde Загребаев, Карпов и Грейнер 2013.
  47. ^ Флейшманн, Мартин; Понс, Стэнли (1989). «Электрохимически индуцированный ядерный синтез дейтерия». Журнал электроаналитической химии и межфазной электрохимии . 261 (2): 301–308. doi :10.1016/0022-0728(89)80006-3.
  48. ^ Барбер, Роберт К.; Геггелер, Хайнц В.; Кароль, Пол Дж.; и др. (2009). «Открытие элемента с атомным номером 112 (Технический отчет ИЮПАК)» (PDF) . Чистая и прикладная химия . 81 (7): 1331. doi :10.1351/PAC-REP-08-03-05. S2CID  95703833.
  49. ^ Армбрустер, Питер и Мюнценберг, Готфрид (1989). «Создание сверхтяжелых элементов». Scientific American . 34 : 36–42.
  50. ^ abc Карпов, Александр; Загребаев, Валерий; Грейнер, Уолтер (1 апреля 2015 г.). "Сверхтяжелые ядра: какие регионы ядерной карты доступны в ближайших исследованиях" (PDF) . cyclotron.tamu.edu . Техасский университет A & M . Получено 30 апреля 2017 г. .
  51. ^ ab Folden III, CM; Mayorov, DA; Werke, TA; et al. (2013). "Перспективы открытия следующего нового элемента: влияние снарядов с Z > 20". Journal of Physics: Conference Series . 420 (1): 012007. arXiv : 1209.0498 . Bibcode : 2013JPhCS.420a2007F. doi : 10.1088/1742-6596/420/1/012007. S2CID  119275964.
  52. ^ Gan, ZaiGuo; Zhou, XiaoHong; Huang, MingHui; et al. (август 2011 г.). «Предсказания синтеза элементов 119 и 120». Science China Physics, Mechanics and Astronomy . 54 (1): 61–66. Bibcode :2011SCPMA..54S..61G. doi :10.1007/s11433-011-4436-4. S2CID  120154116.
  53. ^ Jiang, J.; Chai, Q.; Wang, B.; et al. (2013). «Исследование сечений образования сверхтяжелых ядер с Z = 116~121 в концепции двойной ядерной системы». Nuclear Physics Review . 30 (4): 391–397. doi :10.11804/NuclPhysRev.30.04.391.
  54. ^ Хофманн, Сигурд (2002). За пределами урана. Тейлор и Фрэнсис. стр. 105. ISBN 978-0-415-28496-7.
  55. ^ Greiner, Walter (2013). "Nuclei: superheavy–superneutronic–strange–and of antimatter" (PDF) . Journal of Physics: Conference Series . 413 (1): 012002. Bibcode :2013JPhCS.413a2002G. doi :10.1088/1742-6596/413/1/012002. S2CID  115146907 . Получено 30 апреля 2017 г. .
  56. ^ ab Krämer, Katrina (29 января 2016 г.). «За пределами элемента 118: следующая строка периодической таблицы». Chemistry World . Получено 30 апреля 2017 г. .
  57. ^ Сивек-Вильчиньска, К.; Кэп, Т.; Вильчинский, Ю. (апрель 2010 г.). «Как синтезировать элемент Z =120?». Международный журнал современной физики Э. 19 (4): 500. Бибкод : 2010IJMPE..19..500S. дои : 10.1142/S021830131001490X.
  58. ^ ab Roberto, JB (31 марта 2015 г.). "Actinide Targets for Super-Heavy Element Research" (PDF) . cyclotron.tamu.edu . Texas A & M University . Получено 28 апреля 2017 г. .
  59. ^ Ghahramany, Nader; Ansari, Ahmad (сентябрь 2016 г.). "Synthesis and decay process of superheavy nuclei with Z=119-122 via hot fusion responses" (PDF) . European Physical Journal A . 52 (287): 287. Bibcode :2016EPJA...52..287G. doi :10.1140/epja/i2016-16287-6. S2CID  125102374.
  60. ^ Safoora, V.; Santhosh, KP (2021). Синтез сверхтяжелого элемента Z=121. Симпозиум DAE по ядерной физике. С. 205–206.
  61. ^ Форсберг, У.; Рудольф, Д.; Фаландер, К.; и др. (9 июля 2016 г.). «Новая оценка предполагаемой связи между цепочками распада элемента 115 и элемента 117» (PDF) . Physics Letters B . 760 (2016): 293–296. Bibcode :2016PhLB..760..293F. doi :10.1016/j.physletb.2016.07.008 . Получено 2 апреля 2016 г. .
  62. ^ Форсберг, Ульрика; Фаландер, Клас; Рудольф, Дирк (2016). Конгруэнтность цепочек распада элементов 113, 115 и 117 (PDF) . Нобелевский симпозиум NS160 – Химия и физика тяжелых и сверхтяжелых элементов. doi :10.1051/epjconf/201613102003.
  63. ^ Морита, Косукэ (5 февраля 2016 г.). «Открытие элемента 113». YouTube . Получено 28 апреля 2017 г. .
  64. ^ Соколова, Светлана; Попеко, Андрей (24 мая 2021 г.). «Как рождаются новые химические элементы?». jinr.ru . ОИЯИ . Дата обращения 4 ноября 2021 г. В настоящее время ОИЯИ строит первую в мире фабрику сверхтяжелых элементов для синтеза элементов 119, 120 и 121, а также для углубленного изучения свойств ранее полученных элементов.
  65. ^ Хагино, Коити; Хофманн, Сигурд; Миятаке, Хироари; Накахара, Хиромичи (июль 2012 г.). «平成23年度 研究業績レビュー（中間レビュー）の実施について» [Выполнение обзора достижений исследований за 2011 год (промежуточный обзор)] (PDF) . www.riken.jp (на японском языке). РИКЕН. Архивировано из оригинала (PDF) 30 марта 2019 г. Проверено 5 мая 2017 г.
  66. ^ Чатт, Дж. (1979). «Рекомендации по наименованию элементов с атомными номерами больше 100». Чистая и прикладная химия . 51 (2): 381–384. doi : 10.1351/pac197951020381 .
  67. ^ де Марсийак, Пьер; Корон, Ноэль; Дамбье, Жерар; и др. (2003). «Экспериментальное обнаружение α-частиц радиоактивного распада природного висмута». Природа . 422 (6934): 876–878. Бибкод : 2003Natur.422..876D. дои : 10.1038/nature01541. PMID  12712201. S2CID  4415582.
  68. ^ Консидайн, Гленн Д.; Кулик, Питер Х. (2002). Научная энциклопедия Ван Ностранда (9-е изд.). Wiley-Interscience. ISBN 978-0-471-33230-5. OCLC  223349096.
  69. ^ Коура, Х.; Чиба, С. (2013). «Одночастичные уровни сферических ядер в области сверхтяжелых и чрезвычайно сверхтяжелых масс». Журнал Физического общества Японии . 82 (1). 014201. Bibcode : 2013JPSJ...82a4201K. doi : 10.7566/JPSJ.82.014201.
  70. ^ Мёллер, П. (2016). «Границы ядерной диаграммы, установленные делением и альфа-распадом» (PDF) . EPJ Web of Conferences . 131 : 03002:1–8. Bibcode : 2016EPJWC.13103002M. doi : 10.1051/epjconf/201613103002.
  71. ^ Santhosh, KP; Nithya, C. (27 сентября 2016 г.). «Предсказания цепочек альфа-распада сверхтяжелых ядер с Z = 121 в диапазоне 290 ≤ A ≤ 339». International Journal of Modern Physics E . 25 (10). 1650079. arXiv : 1609.05495 ​​. Bibcode :2016IJMPE..2550079S. doi :10.1142/S0218301316500798. S2CID  118657750.
  72. ^ Santhosh, KP; Nithya, C. (28 декабря 2016 г.). "Теоретические предсказания свойств распада сверхтяжелых ядер Z = 123 в области 297 ≤ A ≤ 307". The European Physical Journal A . 52 (371): 371. Bibcode :2016EPJA...52..371S. doi :10.1140/epja/i2016-16371-y. S2CID  125959030.
  73. ^ Сантош, КП; Сукумаран, Инду (25 января 2017 г.). «Распад тяжелых частиц из сверхтяжелых ядер с Z = 125 в области A = 295–325 с использованием различных версий потенциала близости». International Journal of Modern Physics E . 26 (3). 1750003. Bibcode :2017IJMPE..2650003S. doi :10.1142/S0218301317500033.
  74. ^ Поэнару, Дорин Н.; Гергеску, РА; Грейнер, В.; Шакиб, Нафисе (сентябрь 2014 г.). Насколько редок кластерный распад сверхтяжелых ядер? . Ядерная физика: настоящее и будущее. Междисциплинарная научная серия FIAS, 2015. doi : 10.1007/978-3-319-10199-6_13.
  75. ^ Поэнару, Дорин Н.; Гергеску, РА; Грейнер, В. (март 2012 г.). «Кластерный распад сверхтяжелых ядер». Физический обзор C . 85 (3): 034615. Бибкод : 2012PhRvC..85c4615P. дои : 10.1103/PhysRevC.85.034615 . Проверено 2 мая 2017 г.
  76. ^ Лавленд, Уолтер (2015). «В поисках сверхтяжелых элементов» (PDF) . www.int.washington.edu . Национальная летняя школа ядерной физики 2015 года . Получено 1 мая 2017 года .
  77. ^ ab Pyykkö, Pekka (2011). "Предложенная периодическая таблица до Z ≤ 172, основанная на расчетах Дирака–Фока для атомов и ионов". Physical Chemistry Chemical Physics . 13 (1): 161–8. Bibcode :2011PCCP...13..161P. doi :10.1039/c0cp01575j. PMID  20967377.
  78. ^ Каупп, Мартин (1 декабря 2006 г.). «Роль радиальных узлов атомных орбиталей для химической связи и периодической таблицы» (PDF) . Журнал вычислительной химии . 28 (1): 320–5. doi :10.1002/jcc.20522. PMID  17143872. S2CID  12677737 . Получено 14 октября 2016 г. .
  79. ^ Элиав, Эфраим; Шмульян, Сергей; Калдор, Узи; Ишикава, Ясуюки (1998). «Энергии переходов лантана, актиния и экаактиния (элемент 121)». Журнал химической физики . 109 (10): 3954. Bibcode : 1998JChPh.109.3954E. doi : 10.1063/1.476995.
  80. ^ Umemoto, Koichiro; Saito, Susumu (1996). «Электронные конфигурации сверхтяжелых элементов». Журнал Физического общества Японии . 65 (10): 3175–3179. Bibcode : 1996JPSJ...65.3175U. doi : 10.1143/JPSJ.65.3175 . Получено 31 января 2021 г.
  81. ^ Долг, Майкл (2015). Вычислительные методы в химии лантаноидов и актинидов . John Wiley & Sons. стр. 35. ISBN 978-1-118-68829-8.
  82. ^ Пинейро, Алан Сена; Гаргано, Рикардо; дос Сантос, Пауло Энрике Гомеш; де Маседо, Луис Гильерме Мачадо (26 августа 2021 г.). «Полностью релятивистское исследование многоатомных молекул с замкнутой оболочкой E121X 3 (X = F, Cl, Br): эффекты взаимодействия Гаунта, релятивистские эффекты и преимущества гамильтониана с точным двумя компонентами (X2C)». Журнал молекулярного моделирования . 27 (262): 262. doi :10.1007/s00894-021-04861-7. PMID  34435260. S2CID  237299351.

Библиография

Дальнейшее чтение