Метаматериал

Материалы, обладающие свойствами, которые еще не обнаружены в природе.

Конфигурация массива метаматериалов с отрицательным коэффициентом преломления , состоящая из медных резонаторов с разъемным кольцом и проводов, закрепленных на взаимосвязанных листах монтажной платы из стекловолокна. Полный массив состоит из элементарных ячеек 3×20×20 габаритными размерами 10×100×100 мм (0,39  × 3,94×3,94 дюйма). ^{[1] [2]}

Метаматериал ( от греческого слова μετά мета , означающего «за пределами» или «после», и латинского слова materia , означающего «материя» или «материал») — это любой материал , созданный таким образом, чтобы он имел свойство, которое редко наблюдается у материалов природного происхождения. . Они состоят из множества элементов, изготовленных из композитных материалов, таких как металлы и пластмассы. Эти материалы обычно располагаются повторяющимися узорами в масштабах, меньших, чем длины волн явлений, на которые они влияют. Метаматериалы черпают свои свойства не из свойств основных материалов, а из их вновь созданных структур. Их точная форма , геометрия , размер , ориентация и расположение наделяют их интеллектуальными свойствами, позволяющими манипулировать электромагнитными волнами : блокируя, поглощая, усиливая или изгибая волны, для достижения преимуществ, выходящих за рамки того, что возможно с обычными материалами.

Метаматериалы, созданные соответствующим образом, могут воздействовать на волны электромагнитного излучения или звука так, как это не наблюдается в объемных материалах. ^{[3] [4] [5]} Те, которые демонстрируют отрицательный показатель преломления для определенных длин волн, были в центре внимания большого количества исследований. ^{[6] [7] [8]} Эти материалы известны как метаматериалы с отрицательным индексом преломления .

Потенциальные применения метаматериалов разнообразны и включают оптические фильтры , медицинские устройства , удаленные аэрокосмические приложения, обнаружение датчиков и мониторинг инфраструктуры , интеллектуальное управление солнечной энергией , лазеры, ^[9] контроль толпы , обтекатели , высокочастотную боевую связь и линзы для высокого усиления. антенны, усовершенствованные ультразвуковые датчики и даже защитные конструкции от землетрясений . ^{[10] [11] [12] [13]} Метаматериалы открывают потенциал для создания суперлинз . ^[14] Такая линза может обеспечивать получение изображений ниже дифракционного предела , который представляет собой минимальное разрешение d=λ/(2NA), которое может быть достигнуто с помощью обычных линз, имеющих числовую апертуру NA и длину волны освещения λ. Субволновые оптические метаматериалы при интеграции с оптическими носителями записи могут использоваться для достижения оптической плотности данных, превышающей предел, ограниченный дифракцией. ^[15] Форма «невидимости» была продемонстрирована с использованием материалов с градиентным индексом . Акустические и сейсмические метаматериалы также являются областями исследований. ^{[10] [16]}

Исследования метаматериалов являются междисциплинарными и включают в себя такие области, как электротехника , электромагнетика , классическая оптика , физика твердого тела , микроволновая и антенная техника , оптоэлектроника , материаловедение , нанонаука и полупроводниковая инженерия. ^[4]

История

Исследования искусственных материалов для управления электромагнитными волнами начались в конце XIX века. Некоторые из самых ранних структур, которые можно считать метаматериалами, были изучены Джагадишем Чандрой Босом , который в 1898 году исследовал вещества с хиральными свойствами. Карл Фердинанд Линдман изучал взаимодействие волн с металлическими спиралями как искусственными киральными средами в начале двадцатого века.

В конце 1940-х годов Уинстон Э. Кок из AT&T Bell Laboratories разработал материалы, характеристики которых были аналогичны метаматериалам. В 1950-х и 1960-х годах искусственные диэлектрики изучались для легких микроволновых антенн . Поглотители микроволновых радаров исследовались в 1980-х и 1990-х годах в качестве применения в искусственных киральных средах. ^{[4] [17] [18]}

Материалы с отрицательным коэффициентом преломления были впервые теоретически описаны Виктором Веселаго в 1967 году. ^[19] Он доказал, что такие материалы могут передавать свет . Он показал, что фазовую скорость можно сделать антипараллельной направлению вектора Пойнтинга . Это противоречит распространению волн в природных материалах. ^[8]

В 1995 году Джон М. Герра изготовил субволновую прозрачную решетку (позже названную фотонным метаматериалом) с линиями и промежутками 50 нм, а затем соединил ее со стандартным объективом масляного иммерсионного микроскопа (комбинация, позже названная суперлинзой), чтобы получить разрешить решетку на кремниевой пластине, также имеющую линии и промежутки 50 нм. Это изображение сверхразрешения было получено при освещении в воздухе длиной волны 650 нм. ^[14]

В 2000 году Джон Пендри первым нашел практический способ создания левостороннего метаматериала — материала, в котором не соблюдается правило правой руки . ^[19] Такой материал позволяет электромагнитной волне передавать энергию (иметь групповую скорость ) против ее фазовой скорости . Идея Пендри заключалась в том, что металлические провода, выровненные вдоль направления волны, могут обеспечить отрицательную диэлектрическую проницаемость ( диэлектрическая функция ε <0). Природные материалы (такие как сегнетоэлектрики ) обладают отрицательной диэлектрической проницаемостью; задача заключалась в достижении отрицательной проницаемости (µ < 0). В 1999 году Пендри продемонстрировал, что это может сделать разрезное кольцо (С-образной формы), ось которого расположена вдоль направления распространения волны. В той же статье он показал, что периодическая совокупность проволок и колец может привести к отрицательному показателю преломления. Пендри также предложил аналогичную конструкцию с отрицательной проницаемостью — швейцарский валок .

В 2000 году Дэвид Р. Смит и др. сообщил об экспериментальной демонстрации функционирования электромагнитных метаматериалов с помощью горизонтально уложенных периодически резонаторов с разъемным кольцом и тонких проволочных структур. В 2002 году был предложен метод реализации метаматериалов с отрицательным коэффициентом преломления с использованием искусственных линий передачи с сосредоточенными элементами в микрополосковой технологии. В 2003 году были продемонстрированы комплексный (как действительная, так и мнимая часть) отрицательный показатель преломления ^[20] и визуализация с помощью плоской линзы ^[21] с использованием левосторонних метаматериалов. К 2007 году эксперименты с отрицательным показателем преломления проводились многими группами. ^{[3] [13]} На микроволновых частотах первый несовершенный плащ-невидимка был реализован в 2006 году. ^{[22] [23] [24] [25] [26]}

С точки зрения основных уравнений, современные исследователи могут разделить сферу метаматериалов на три основные ветви: ^[27] Электромагнитные/оптические волновые метаматериалы, другие волновые метаматериалы и диффузионные метаматериалы . Эти ветви характеризуются соответствующими определяющими уравнениями, к которым относятся уравнения Максвелла (волновое уравнение, описывающее поперечные волны), другие волновые уравнения (для продольных и поперечных волн) и уравнения диффузии (относящиеся к диффузионным процессам). ^[28] Подробную информацию можно найти в разделе IB «Эволюция физики метаматериалов» в работе. ^[27]

Электромагнитные метаматериалы

Электромагнитный метаматериал воздействует на электромагнитные волны , которые сталкиваются или взаимодействуют с его структурными особенностями, размер которых меньше длины волны. Чтобы вести себя как однородный материал, точно описываемый эффективным показателем преломления , его характеристики должны быть намного меньше длины волны. ^{[ нужна цитата ]}

Необычные свойства метаматериалов возникают из-за резонансного отклика каждого составного элемента, а не из-за их пространственного расположения в решетке. Это позволяет учитывать локальные эффективные параметры материала (диэлектрическую и магнитную проницаемость ). Эффект резонанса, связанный со взаимным расположением элементов, отвечает за брэгговское рассеяние , лежащее в основе физики фотонных кристаллов — другого класса электромагнитных материалов. В отличие от локальных резонансов, брэгговское рассеяние и соответствующая брэгговская полоса задерживания имеют низкочастотный предел, определяемый шагом решетки. Субволновое приближение гарантирует, что брэгговские стоп-зоны с сильными эффектами пространственной дисперсии находятся на более высоких частотах и ​​ими можно пренебречь. Критерий смещения локального резонанса ниже нижней брэгговской стоп-зоны позволяет построить диаграмму фотонного фазового перехода в пространстве параметров, например, размера и диэлектрической проницаемости составляющего элемента. Такая диаграмма отображает область параметров структуры, позволяющую наблюдать свойства метаматериала в электромагнитном материале. ^[29]

Для микроволнового излучения характеристики составляют порядка миллиметров . Метаматериалы микроволновой частоты обычно конструируются как массивы электропроводящих элементов (например, проволочных петель), которые имеют подходящие индуктивные и емкостные характеристики. Во многих микроволновых метаматериалах используются резонаторы с разъемным кольцом . ^{[5] [6]}

Фотонные метаматериалы структурированы в нанометровом масштабе и управляют светом на оптических частотах. Фотонные кристаллы и частотно-селективные поверхности, такие как дифракционные решетки , диэлектрические зеркала и оптические покрытия, демонстрируют сходство с метаматериалами с субволновой структурой. Однако их обычно считают отличными от метаматериалов, поскольку их функция возникает в результате дифракции или интерференции и, следовательно, не может быть аппроксимирована как однородный материал. ^{[ нужна цитация ]} Однако материальные структуры, такие как фотонные кристаллы, эффективны в видимом спектре света . Середина видимого спектра имеет длину волны примерно 560 нм (для солнечного света). Фотонно-кристаллические структуры обычно имеют размер вдвое или меньше, то есть <280 нм. ^{[ нужна цитата ]}

Плазмонные метаматериалы используют поверхностные плазмоны , которые представляют собой пакеты электрического заряда, которые коллективно колеблются на поверхности металлов на оптических частотах.

Частотно-избирательные поверхности (FSS) могут проявлять субволновые характеристики и известны как искусственные магнитные проводники (AMC) или поверхности с высоким импедансом (HIS). FSS обладают индуктивными и емкостными характеристиками, которые напрямую связаны с их субволновой структурой. ^[30]

Электромагнитные метаматериалы можно разделить на разные классы, а именно: ^{[3] [19] [4] [31]}

Отрицательный показатель преломления

Сравнение преломления в левостороннем метаматериале с преломлением в обычном материале.

Метаматериалы с отрицательным показателем преломления (NIM) характеризуются отрицательным показателем преломления. Другие термины для NIM включают «левостороннюю среду», «среду с отрицательным показателем преломления» и «среду с обратной волной». ^[3] NIM, в которых отрицательный показатель преломления возникает из-за одновременно отрицательной диэлектрической проницаемости и отрицательной проницаемости, также известны как двойные отрицательные метаматериалы или двойные отрицательные материалы (DNG). ^[19]

Предполагая, что материал хорошо аппроксимирован реальной диэлектрической проницаемостью и проницаемостью, соотношение между диэлектрической проницаемостью , проницаемостью и показателем преломления n определяется выражением . Все известные неметаматериальные прозрачные материалы (стекло, вода и т. д.) обладают положительными и . По соглашению для n используется положительный квадратный корень . Однако некоторые инженерные метаматериалы имеют и . Поскольку произведение положительное , n действительно . В таких обстоятельствах необходимо извлечь отрицательный квадратный корень из числа n . Когда оба и положительны (отрицательны), волны распространяются в прямом ( назад ) направлении. Электромагнитные волны не могут распространяться в материалах противоположного знака и противоположного знака, поскольку показатель преломления становится мнимым . Такие материалы непрозрачны для электромагнитного излучения, и примеры включают плазмонные материалы, такие как металлы ( золото , серебро , ...). ${\displaystyle \varepsilon _{r}}$ ${\displaystyle \mu _{r}}$ ${\textstyle n=\pm {\sqrt {\varepsilon _{\mathrm {r} }\mu _{\mathrm {r} }}}}$ ${\displaystyle \varepsilon _{r}}$ ${\displaystyle \mu _{r}}$ ${\displaystyle \varepsilon _{r}}$ ${\displaystyle \mu _{r}<0}$ ${\displaystyle \varepsilon _{r}\mu _{r}}$ ${\displaystyle \varepsilon _{r}}$ ${\displaystyle \mu _{r}}$ ${\displaystyle \varepsilon _{r}}$ ${\displaystyle \mu _{r}}$

Видео, демонстрирующее отрицательное преломление света на однородной плоской границе раздела.

Вышеизложенные соображения являются упрощенными для реальных материалов, которые должны иметь комплексные значения и . Реальные части обоих не обязательно должны быть отрицательными, чтобы пассивный материал демонстрировал отрицательное преломление. ^{[32] [33]} Действительно, отрицательный показатель преломления для волн с круговой поляризацией также может возникнуть из-за киральности. ^{[34] [35]} Метаматериалы с отрицательным n обладают множеством интересных свойств: ^{[4] [36]} ${\displaystyle \varepsilon _{r}}$ ${\displaystyle \mu _{r}}$ ${\displaystyle \varepsilon _{r}}$ ${\displaystyle \mu _{r}}$

• Закон Снеллиуса ( n ₁ sin θ ₁ = n ₂ sin θ ₂ ) по-прежнему описывает преломление, но поскольку n ₂ отрицательно, падающие и преломленные лучи находятся на одной стороне от нормали к поверхности на границе раздела материалов с положительным и отрицательным показателем преломления.
• Черенковское излучение указывает на обратное. ^{[ нужны дальнейшие объяснения ]}
• Усредненный по времени вектор Пойнтинга антипараллелен фазовой скорости. Однако для распространения волн (энергии) a – µ должно быть сопряжено с a – ε , чтобы удовлетворить зависимость волнового числа от параметров материала . ${\displaystyle kc=\omega {\sqrt {\mu \varepsilon }}}$

Отрицательный показатель преломления математически получается из тройки векторов E , H и k . ^[4]

Для плоских волн , распространяющихся в электромагнитных метаматериалах, электрическое поле, магнитное поле и волновой вектор подчиняются правилу левой руки , противоположному поведению обычных оптических материалов.

На сегодняшний день только метаматериалы обладают отрицательным показателем преломления. ^{[3] [36] [37]}

Один отрицательный

Одиночные отрицательные (SNG) метаматериалы имеют либо отрицательную относительную диэлектрическую проницаемость (ε r ), либо отрицательную относительную проницаемость ( µ r ), но не то и другое одновременно. ^[19] Они действуют как метаматериалы в сочетании с другим, дополнительным SNG, совместно действуя как DNG.

Негативные носители Epsilon (ENG) отображают отрицательное значение ε r, тогда как µ r является положительным. ^{[3] [36] [19]} Многие виды плазмы обладают этой характеристикой. Например, благородные металлы , такие как золото или серебро, являются ЭНГ в инфракрасном и видимом спектрах .

Му-негативные среды (MNG) демонстрируют положительную ε r и отрицательную µ r . ^{[3] [36] [19]} Эту характеристику проявляют гиротропные или гиромагнитные материалы. Гиротропный материал — это материал, который был изменен под действием квазистатического магнитного поля , что обеспечивает магнитооптический эффект . ^{[ нужна цитация ]} Магнитооптический эффект — это явление, при котором электромагнитная волна распространяется через такую ​​среду. В таком материале эллиптическая поляризация, вращающаяся влево и вправо, может распространяться с разной скоростью. Когда свет проходит через слой магнитооптического материала, результат называется эффектом Фарадея : плоскость поляризации может вращаться, образуя ротатор Фарадея . Результаты такого отражения известны как магнитооптический эффект Керра (не путать с нелинейным эффектом Керра ). Два гиротропных материала с обратными направлениями вращения двух основных поляризаций называются оптическими изомерами .

Соединение плиты материала ENG и плиты материала MNG привело к появлению таких свойств, как резонансы, аномальное туннелирование, прозрачность и нулевое отражение. Как и материалы с отрицательным показателем преломления, SNG обладают изначальной дисперсией, поэтому их ε r , µ r и показатель преломления n являются функцией частоты. ^[36]

гиперболический

Гиперболические метаматериалы (ГММ) ведут себя как металл для определенной поляризации или направления распространения света и ведут себя как диэлектрик для другой из-за отрицательных и положительных компонентов тензора диэлектрической проницаемости, что дает чрезвычайную анизотропию . Дисперсионный закон материала в пространстве волновых векторов образует гиперболоид , поэтому его называют гиперболическим метаматериалом. Чрезвычайная анизотропия HMM приводит к направленному распространению света внутри и на поверхности. ^[38] HMM продемонстрировали различные потенциальные применения, такие как зондирование, модулятор отражения, ^[39] визуализация, управление оптическими сигналами, усиление эффектов плазмонного резонанса. ^[40]

запрещенная зона

Электромагнитные метаматериалы с запрещенной зоной (EBG или EBM) контролируют распространение света. Это достигается либо с помощью фотонных кристаллов (ПК), либо с помощью левых материалов (LHM). ПК могут вообще запретить распространение света. Оба класса могут позволять свету распространяться в определенных, заданных направлениях, и оба могут быть разработаны с шириной запрещенной зоны на желаемых частотах. ^{[41] [42]} Размер периода EBG составляет значительную часть длины волны, создавая конструктивные и деструктивные помехи.

ПК отличаются от субволновых структур, таких как перестраиваемые метаматериалы , поскольку свойства ПК определяются характеристиками запрещенной зоны. Размер ПК соответствует длине волны света, в отличие от других метаматериалов, которые обладают субволновой структурой. Более того, компьютеры функционируют за счет преломления света. Напротив, метаматериал не использует дифракцию. ^[43]

ПК имеют периодические включения, которые препятствуют распространению волн из-за разрушительной интерференции включений из-за рассеяния. Свойство фотонной запрещенной зоны ПК делает их электромагнитным аналогом электронных полупроводниковых кристаллов. ^[44]

Целью EBG является создание высококачественных периодических диэлектрических структур с низкими потерями. ЭБГ влияет на фотоны так же, как полупроводниковые материалы влияют на электроны. ПК являются идеальным материалом с запрещенной зоной, поскольку они не допускают распространения света. ^[45] Каждая единица предписанной периодической структуры действует как один атом, хотя и гораздо большего размера. ^{[3] [45]}

EBG предназначены для предотвращения распространения выделенной полосы частот для определенных углов прихода и поляризации . Для создания особых свойств EBG были предложены различные геометрии и структуры. На практике невозможно создать безупречное устройство ЭБГ. ^{[3] [4]}

EBG производятся для частот от нескольких гигагерц (ГГц) до нескольких терагерц (ТГц), радио-, микроволнового и среднего инфракрасного диапазонов частот. Разработки по применению EBG включают линию передачи , поленницы из квадратных диэлектрических стержней и несколько различных типов антенн с низким коэффициентом усиления . ^{[3] [4]}

Двойная положительная среда

Двойные положительные среды (ДПС) встречаются в природе, например, природные диэлектрики . Диэлектрическая и магнитная проницаемости положительны, и волна распространяется в прямом направлении. Созданы искусственные материалы, сочетающие в себе свойства ДПС, ЭНГ и МНГ. ^{[3] [19]}

Биизотропный и бианизотропный

Разделение метаматериалов на двойные, одинарные отрицательные или двойные положительные обычно предполагает, что метаматериал имеет независимые электрические и магнитные реакции, описываемые ε и µ. Однако во многих случаях электрическое поле вызывает магнитную поляризацию, а магнитное поле вызывает электрическую поляризацию, известную как магнитоэлектрическая связь. Такие среды называются биизотропными . Среды, которые обладают магнитоэлектрической связью и являются анизотропными (что характерно для многих структур метаматериалов ^[46] ), называются бианизотропными. ^{[47] [48]}

Четыре материальных параметра присущи магнитоэлектрической связи биизотропных сред. Это напряженности электрического ( E ) и магнитного ( H ) полей, а также плотности электрического ( D ) и магнитного ( B ) потоков. Этими параметрами являются ε, µ, κ и χ или диэлектрическая проницаемость, проницаемость, сила киральности и параметр Теллегена соответственно. В этом типе сред параметры материала не изменяются при изменении вдоль повернутой системы координат . В этом смысле они инвариантны или скалярны . ^[4]

Собственные магнитоэлектрические параметры κ и χ влияют на фазу волны. Эффект параметра киральности заключается в разделении показателя преломления. В изотропных средах это приводит к распространению волн только в том случае, если ε и µ имеют одинаковый знак. В биизотропных средах, где χ считается равным нулю, а κ - ненулевым значением, появляются другие результаты. Может возникнуть либо обратная волна, либо прямая волна. В качестве альтернативы могут возникнуть две прямые волны или две обратные волны, в зависимости от силы параметра киральности.

В общем случае определяющие соотношения для бианизотропных материалов имеют вид где и – тензоры диэлектрической и проницаемости соответственно, тогда как и – два магнитоэлектрических тензора. Если среда взаимна, диэлектрическая проницаемость и проницаемость являются симметричными тензорами, и , где – киральный тензор, описывающий киральный электромагнитный и взаимный магнитоэлектрический отклик. Киральный тензор можно выразить как , где – след , I – единичная матрица, N – симметричный тензор без следов, а J – антисимметричный тензор. Такое разложение позволяет нам классифицировать реципрокный бианизотропный ответ, и мы можем выделить следующие три основных класса: (i) киральные среды ( ), (ii) псевдохиральные среды ( ), (iii) омега-среды ( ). ${\displaystyle \mathbf {D} =\varepsilon \mathbf {E} +\xi \mathbf {H} ,}$ ${\displaystyle \mathbf {B} =\zeta \mathbf {E} +\mu \mathbf {H} ,}$ ${\displaystyle \varepsilon }$ ${\displaystyle \mu }$ ${\displaystyle \xi }$ ${\displaystyle \zeta }$ ${\displaystyle \xi =-\zeta ^{T}=-i\kappa ^{T}}$ ${\displaystyle \kappa }$ ${\displaystyle \kappa ={\tfrac {1}{3}}\operatorname {tr} (\kappa )I+N+J}$ ${\displaystyle \operatorname {tr} (\kappa )}$ ${\displaystyle \kappa }$ ${\displaystyle \operatorname {tr} (\kappa )\neq 0,N\neq 0,J=0}$ ${\displaystyle \operatorname {tr} (\kappa )=0,N\neq 0,J=0}$ ${\displaystyle \operatorname {tr} (\kappa )=0,N=0,J\neq 0}$

Хиральный

Леворукость метаматериалов является потенциальным источником путаницы, поскольку в литературе по метаматериалам встречаются два противоречивых значения терминов « левша» и «правша» . Первый относится к одной из двух волн с круговой поляризацией, которые являются распространяющимися модами в киральных средах. Второе относится к тройке электрического поля, магнитного поля и вектора Пойнтинга, которые возникают в средах с отрицательным показателем преломления, которые в большинстве случаев не являются киральными.

Обычно хиральный и/или бианизотропный электромагнитный ответ является следствием 3D-геометрической киральности: 3D-хиральные метаматериалы состоят путем внедрения 3D-хиральных структур в исходную среду и демонстрируют эффекты поляризации, связанные с хиральностью, такие как оптическая активность и круговой дихроизм . Также существует концепция двумерной киральности , и плоский объект считается киральным, если его нельзя наложить на свое зеркальное изображение, пока он не будет поднят из плоскости. Было замечено, что 2D-хиральные метаматериалы, которые являются анизотропными и с потерями, демонстрируют направленно асимметричную передачу (отражение, поглощение) волн с круговой поляризацией из-за дихрозимного кругового преобразования. ^{[49] [50]} С другой стороны, бианизотропный ответ может возникнуть из-за геометрических ахиральных структур, не обладающих ни 2D, ни 3D внутренней киральностью. Плам и его коллеги исследовали магнитоэлектрическую связь из-за внешней киральности , когда расположение (ахиральной) структуры вместе с волновым вектором излучения отличается от ее зеркального изображения, и наблюдали большую, настраиваемую линейную оптическую активность, ^[51] нелинейную оптическую активность. , ^[52] зеркальная оптическая активность ^[53] и круговой конверсионный дихроизм. ^[54] Рицца и др. ^{В [55]} предложены одномерные киральные метаматериалы, в которых эффективный киральный тензор не обращается в нуль, если система геометрически одномерна киральна (зеркальное изображение всей структуры не может быть наложено на нее с помощью трансляций без вращений).

3D-хиральные метаматериалы создаются из хиральных материалов или резонаторов, в которых эффективный параметр киральности не равен нулю. Свойства распространения волн в таких киральных метаматериалах показывают, что отрицательное преломление может быть реализовано в метаматериалах с сильной киральностью и положительными и . ^{[56] [57]} Это связано с тем, что показатель преломления имеет разные значения для волн левой и правой круговой поляризации, определяемых выражением ${\displaystyle \kappa }$ ${\displaystyle \varepsilon _{r}}$ ${\displaystyle \mu _{r}}$ ${\displaystyle n}$

${\displaystyle n=\pm {\sqrt {\varepsilon _{r}\mu _{r}}}\pm \kappa }$

Видно, что отрицательный индекс будет иметь место для одной поляризации, если > . В этом случае не обязательно, чтобы одно или оба значения и были отрицательными для распространения обратной волны. ^[4] Отрицательный показатель преломления из-за хиральности был впервые обнаружен одновременно и независимо Plum et al. ^[34] и Чжан и др. ^[35] в 2009 году. ${\displaystyle \kappa }$ ${\displaystyle {\sqrt {\varepsilon _{r}\mu _{r}}}}$ ${\displaystyle \varepsilon _{r}}$ ${\displaystyle \mu _{r}}$

на базе ФСС

Частотно-селективные поверхностные метаматериалы блокируют сигналы в одном диапазоне волн и пропускают сигналы в другом диапазоне волн. Они стали альтернативой метаматериалам с фиксированной частотой. Они допускают дополнительные изменения частот в одной среде вместо ограничительных ограничений фиксированной частотной характеристики . ^[58]

Другие типы

Эластичный

Эти метаматериалы используют разные параметры для достижения отрицательного показателя преломления в материалах, которые не являются электромагнитными. Более того, «новая конструкция упругих метаматериалов, которые могут вести себя как жидкости или твердые тела в ограниченном диапазоне частот, может открыть новые приложения, основанные на управлении акустическими, упругими и сейсмическими волнами ». ^[59] Их также называют механическими метаматериалами . ^{[ нужна цитата ]}

Акустический

Акустические метаматериалы контролируют, направляют и манипулируют звуком в виде звуковых, инфразвуковых или ультразвуковых волн в газах , жидкостях и твердых телах . Как и электромагнитные волны, звуковые волны могут иметь отрицательное преломление. ^[16]

Управление звуковыми волнами в основном осуществляется посредством модуля объемного сжатия β , плотности массы ρ и киральности. Модуль объемного сжатия и плотность являются аналогами диэлектрической проницаемости и проницаемости в электромагнитных метаматериалах. С этим связана механика распространения звуковых волн в решетчатой ​​структуре. Также материалы имеют массу и собственную степень жесткости . Вместе они образуют резонансную систему, и механический (звуковой) резонанс может возбуждаться соответствующими звуковыми частотами (например, звуковыми импульсами ).

Структурный

Структурные метаматериалы обеспечивают такие свойства, как дробимость и легкий вес. Используя проекционную микростереолитографию , можно создавать микрорешетки, используя формы, очень похожие на фермы и балки . Созданы материалы на четыре порядка жёстче обычного аэрогеля , но с такой же плотностью. Такие материалы могут выдерживать нагрузку, превышающую их собственный вес как минимум в 160 000 раз, за ​​счет чрезмерного сжатия материалов. ^{[60] [61]}

Керамический метаматериал нанофермы можно расплющить и вернуть в исходное состояние. ^[62]

Термальный

Обычно материалы, встречающиеся в природе, будучи однородными, термически изотропны. То есть тепло проходит через них примерно с одинаковой скоростью во всех направлениях. Однако термические метаматериалы обычно анизотропны из-за своей высокоорганизованной внутренней структуры. Примерами этого являются композиционные материалы с сильно ориентированными внутренними частицами или структурами, такие как волокна, например углеродные нанотрубки (УНТ).

Нелинейный

Могут быть изготовлены метаматериалы, включающие ту или иную форму нелинейных сред, свойства которых изменяются в зависимости от мощности падающей волны. Нелинейные среды необходимы для нелинейной оптики . Большинство оптических материалов имеют относительно слабый отклик, а это означает, что их свойства изменяются лишь незначительно при больших изменениях интенсивности электромагнитного поля . Локальные электромагнитные поля включений в нелинейных метаматериалах могут значительно превышать среднее значение поля. Кроме того, были предсказаны и наблюдались замечательные нелинейные эффекты, если эффективная диэлектрическая проницаемость метаматериала очень мала (эпсилон-близкая к нулю среда). ^{[63] [64] [65]} Кроме того, экзотические свойства, такие как отрицательный показатель преломления, создают возможности для настройки условий фазового синхронизма , которые должны удовлетворяться в любой нелинейной оптической структуре.

Метаматериалы Холла

В 2009 году Марк Бриан и Грэм Милтон ^[66] математически доказали, что в принципе можно инвертировать знак композита на основе трех материалов в 3D, состоящего только из материалов с коэффициентом Холла с положительным или отрицательным знаком. Позже в 2015 году Муамер Кадич и др. ^{В работе [67]} показано, что простая перфорация изотропного материала может привести к изменению знака коэффициента Холла. Это теоретическое утверждение было наконец экспериментально продемонстрировано Кристианом Керном и др. ^[68]

В 2015 году это также продемонстрировали Кристиан Керн и др. что анизотропная перфорация одного материала может привести к еще более необычному эффекту, а именно к параллельному эффекту Холла. ^[69] Это означает, что индуцированное электрическое поле внутри проводящей среды больше не ортогонально току и магнитному полю, а фактически параллельно последнему.

Полосы частот

Терагерц

Метаматериалы терагерцового диапазона взаимодействуют на частотах терагерцового диапазона, обычно определяемых как от 0,1 до 10 ТГц . Терагерцовое излучение находится в дальнем конце инфракрасного диапазона, сразу после окончания микроволнового диапазона. Это соответствует длинам волн миллиметрового и субмиллиметрового диапазона от 3 мм ( диапазон КВЧ ) до 0,03 мм (длинноволновой край дальнего инфракрасного света).

фотонный

Фотонный метаматериал взаимодействует с оптическими частотами ( средний инфракрасный диапазон ). Субволновой период отличает их от фотонных структур запрещенной зоны . ^{[70] [71]}

настраиваемый

Настраиваемые метаматериалы позволяют произвольно регулировать частоту изменения показателя преломления. Настраиваемый метаматериал выходит за пределы ограничений полосы пропускания левых материалов за счет создания различных типов метаматериалов.

Плазмонный

Плазмонные метаматериалы используют поверхностные плазмоны , которые образуются в результате взаимодействия света с металлами- диэлектриками . При определенных условиях падающий свет соединяется с поверхностными плазмонами, создавая самоподдерживающиеся распространяющиеся электромагнитные волны или поверхностные волны ^[72], известные как поверхностные плазмонные поляритоны . Объемные плазменные колебания делают возможным эффект отрицательной массы (плотности). ^{[73] [74]}

Приложения

Метаматериалы рассматриваются для многих приложений. ^[75] Антенны из метаматериала коммерчески доступны.

В 2007 году один исследователь заявил, что для реализации приложений метаматериалов необходимо уменьшить потери энергии, материалы должны быть расширены до трехмерных изотропных материалов, а технологии производства должны быть индустриализированы. ^[76]

Антенны

Метаматериальные антенны — это класс антенн , в которых для улучшения характеристик используются метаматериалы. ^{[13] [19] [77] [78] Демонстрации показали, что метаматериалы могут увеличить} излучаемую мощность антенны . ^{[13] [79]} Материалы, которые могут достигать отрицательной проницаемости, обладают такими свойствами, как малый размер антенны, высокая направленность и настраиваемая частота. ^{[13] [19]}

поглотитель

Поглотитель метаматериала манипулирует компонентами потерь диэлектрической и магнитной проницаемости метаматериалов, чтобы поглотить большое количество электромагнитного излучения . ^[80] Это полезная функция для фотодетектирования ^{[81] [82]} и солнечных фотоэлектрических приложений. ^[83] Компоненты потерь также актуальны в приложениях отрицательного показателя преломления (фотонные метаматериалы, антенные системы) или оптике преобразования ( маскировка метаматериалов , небесная механика), но часто не используются в этих приложениях.

Суперлинза

Суперлинза — это двух- или трехмерное устройство, в котором используются метаматериалы, обычно с отрицательными свойствами преломления, для достижения разрешения, выходящего за пределы дифракционного предела (в идеале, бесконечного разрешения). Такое поведение обеспечивается способностью дважды отрицательных материалов обеспечивать отрицательную фазовую скорость. Дифракционный предел присущ обычным оптическим устройствам или линзам. ^{[84] [85]}

Маскирующие устройства

Метаматериалы являются потенциальной основой для практического маскировочного устройства . Доказательство принципа было продемонстрировано 19 октября 2006 года. О существовании практических плащей общеизвестно не известно. ^{[86] [87] [88] [89] [90] [91]}

Метаматериалы, уменьшающие радиолокационное сечение (RCS-)

Обычно ЭПР уменьшают либо за счет радиопоглощающего материала (RAM), либо за счет специальной формы целей таким образом, чтобы рассеянную энергию можно было перенаправить от источника. Хотя RAM имеют узкий диапазон частот, формирование цели ограничивает аэродинамические характеристики цели. Совсем недавно были синтезированы метаматериалы или метаповерхности, которые могут перенаправлять рассеянную энергию от источника, используя либо теорию массивов ^{[92] [93] [94] [95]} или обобщенный закон Снелла. ^{[96] [97]} Это привело к аэродинамически выгодным формам целей с уменьшенной ЭПР.

Сейсмическая защита

Сейсмические метаматериалы противодействуют неблагоприятному воздействию сейсмических волн на искусственные конструкции. ^{[10] [98] [99]}

Фильтрация звука

Метаматериалы, текстурированные наноразмерными морщинами, могут управлять звуковыми или световыми сигналами, например, изменять цвет материала или улучшать разрешение ультразвука . Область применения включает неразрушающий контроль материалов , медицинскую диагностику и шумоподавление . Материалы могут быть изготовлены с помощью высокоточного процесса многослойного осаждения. Толщину каждого слоя можно контролировать в пределах долей длины волны. Затем материал сжимается, создавая точные морщины, расстояние между которыми может вызвать рассеяние выбранных частот. ^{[100] [101]}

Манипуляции в управляемом режиме

Метаматериалы можно интегрировать с оптическими волноводами для настройки управляемых электромагнитных волн ( метаволноводы ). ^[102] Субволновые структуры, такие как метаматериалы, могут быть интегрированы, например, с кремниевыми волноводами для разработки поляризационных светоделителей ^[103] и оптических соединителей, ^[104] добавляя новые степени свободы управления распространением света на наноуровне для интегрированных фотонных устройств. ^[105] Могут быть разработаны и другие приложения, такие как интегральные преобразователи мод, ^[106] поляризационные (демультиплексоры), ^[107] генерация структурированного света, ^[108] и встроенные биосенсоры ^{[109] . [102]}

Теоретические модели

Все материалы состоят из атомов , которые являются диполями . Эти диполи изменяют скорость света в n раз (показатель преломления). В разрезном кольцевом резонаторе элементы кольца и проволоки действуют как атомные диполи: проволока действует как сегнетоэлектрический атом, кольцо действует как индуктор L, а открытая часть действует как конденсатор C . Кольцо в целом действует как LC-цепь . Когда электромагнитное поле проходит через кольцо, создается индуцированный ток. Генерируемое поле перпендикулярно магнитному полю света. Магнитный резонанс приводит к отрицательной проницаемости; показатель преломления также отрицательный. (Линза не совсем плоская, поскольку емкость структуры приводит к наклону электрической индукции.)

Несколько (математических) моделей материалов, частотная характеристика в DNG. Одной из них является модель Лоренца , которая описывает движение электрона в терминах затухающего гармонического осциллятора . Модель релаксации Дебая применяется, когда компонент ускорения математической модели Лоренца мал по сравнению с другими компонентами уравнения. Модель Друде применяется, когда составляющая восстанавливающей силы незначительна, а коэффициент связи обычно равен плазменной частоте . Другие различия компонентов требуют использования одной из этих моделей в зависимости от ее полярности или назначения. ^[3]

Трехмерные композиты металлических/неметаллических включений, периодически/случайно внедренных в матрицу с низкой диэлектрической проницаемостью, обычно моделируются аналитическими методами, включая формулы смешивания и методы, основанные на матрице рассеяния. Частица моделируется либо электрическим диполем, параллельным электрическому полю, либо парой скрещенных электрического и магнитного диполей, параллельных электрическому и магнитному полю соответственно приложенной волны. Эти диполи являются главными членами ряда мультиполей. Они единственные существующие для однородной сферы, поляризуемость которой легко получить из коэффициентов рассеяния Ми . В общем, эта процедура известна как «приближение точечного диполя», которое является хорошим приближением для метаматериалов, состоящих из композитов электрически малых сфер. К достоинствам этих методов относятся низкая стоимость вычислений и математическая простота. ^{[110] [111]}

Три концепции – среда с отрицательным показателем преломления, неотражающий кристалл и суперлинза – являются основой теории метаматериала. Другие методы анализа трехпериодических электромагнитных сред, основанные на первых принципах , можно найти в разделе «Вычисление структуры фотонных зон».

Институциональные сети

МЮРИ

Инициатива многопрофильных университетских исследований (MURI) объединяет десятки университетов и несколько правительственных организаций. В число участвующих университетов входят Калифорнийский университет в Беркли, Калифорнийский университет в Лос-Анджелесе, Калифорнийский университет в Сан-Диего, Массачусетский технологический институт и Имперский колледж в Лондоне. Спонсорами являются Управление военно-морских исследований и Агентство перспективных оборонных исследовательских проектов . ^[112]

MURI поддерживает исследования, которые пересекают более чем одну традиционную науку и инженерную дисциплину, чтобы ускорить как исследования, так и их внедрение в приложения. Ожидалось, что по состоянию на 2009 год 69 академических учреждений примут участие в 41 исследовательской работе. ^[113]

Метаморфоза

Виртуальный институт искусственных электромагнитных материалов и метаматериалов «Метаморфоза VI AISBL» — международная ассоциация по продвижению искусственных электромагнитных материалов и метаматериалов. Он организует научные конференции, поддерживает специализированные журналы, создает и управляет исследовательскими программами, предоставляет программы обучения (включая PhD и программы обучения для промышленных партнеров); и передача технологий европейской промышленности. ^{[114] [115]}

Смотрите также

• Метаповерхность
• Искусственные диэлектрики — макроскопические аналоги диэлектриков природного происхождения , которые стали использоваться в радиолокационных микроволновых технологиях , разработанных между 1940-ми и 1970-ми годами.
• METATOY ( Метаматериал для лучей ) — состоит из структур со сверхдлиной волн , таких как небольшие массивы призм и линз, и может работать в широком диапазоне частот .
• Магноника
• Метаматериалы (журнал)
• Справочник по метаматериалам
• Метаматериалы: физические и инженерные исследования

Рекомендации

1. Шелби, РА; Смит Д.Р.; Шульц С.; Немат-Насер СК (2001). «Передача микроволновых волн через двумерный изотропный левосторонний метаматериал» (PDF) . Письма по прикладной физике . 78 (4): 489. Бибкод : 2001ApPhL..78..489S. дои : 10.1063/1.1343489. Архивировано из оригинала (PDF) 18 июня 2010 года.
2. Смит, Д.Р.; Падилья, штат Вашингтон; Вир, округ Колумбия; Немат-Насер, Южная Каролина; Шульц, С (2000). «Композитная среда с одновременно отрицательными проницаемостью и диэлектрической проницаемостью». Письма о физических отзывах . 84 (18): 4184–87. Бибкод : 2000PhRvL..84.4184S. doi : 10.1103/PhysRevLett.84.4184 . ПМИД  10990641.
3. Энгета, Надер ; Ричард В. Циолковски (июнь 2006 г.). Метаматериалы: физические и инженерные исследования. Уайли и сыновья . стр. xv, 3–30, 37, 143–50, 215–34, 240–56. ISBN 978-0-471-76102-0.
4. Зухди, Саид; Ари Сихвола; Алексей Петрович Виноградов (декабрь 2008 г.). Метаматериалы и плазмоника: основы, моделирование, приложения. Нью-Йорк: Springer-Verlag. стр. 3–10, гл. 3, 106. ISBN 978-1-4020-9406-4.
5. Смит, Дэвид Р. (10 июня 2006 г.). «Что такое электромагнитные метаматериалы?». Новые электромагнитные материалы . Исследовательская группа доктора Смита. Архивировано из оригинала 20 июля 2009 года . Проверено 19 августа 2009 г.
6. Шелби, РА; Смит, доктор медицинских наук; Шульц, С. (2001). «Экспериментальная проверка отрицательного показателя преломления». Наука . 292 (5514): 77–79. Бибкод : 2001Sci...292...77S. CiteSeerX 10.1.1.119.1617 . дои : 10.1126/science.1058847. PMID  11292865. S2CID  9321456. 
7. Пендри, Джон Б. (2004). Отрицательное преломление (PDF) . Том. 45. Издательство Принстонского университета. стр. 191–202. Бибкод : 2004ConPh..45..191P. дои : 10.1080/00107510410001667434. ISBN 978-0-691-12347-9. S2CID  218544892. Архивировано из оригинала (PDF) 20 октября 2016 г. Проверено 26 августа 2009 г. {{cite book}}: |journal=игнорируется ( помощь )
8. Веселаго, В.Г. (1968). «Электродинамика веществ с одновременно отрицательными значениями ε и μ». Успехи физики . 10 (4): 509–514. Бибкод : 1968SvPhU..10..509В. doi : 10.1070/PU1968v010n04ABEH003699.
9. Авад, Эхаб (октябрь 2021 г.). «Новый нанолазер с волноводным усилением из метаматериала». Оптика и лазерные технологии . 142 : 107202. Бибкод : 2021OptLT.14207202A. doi : 10.1016/j.optlastec.2021.107202.
10. Брун, М.; С. Генно; и А.Б. Мовчан (9 февраля 2009 г.). «Достижение контроля над плоскими упругими волнами». Прил. Физ. Летт. 94 (61903): 061903.arXiv : 0812.0912 . Бибкод : 2009ApPhL..94f1903B. дои : 10.1063/1.3068491. S2CID  17568906.
11. Рейнсфорд, Тамат Дж.; Д. Эбботт ; Эбботт, Дерек (9 марта 2005 г.). Аль-Сарави, Саид Ф. (ред.). «Применение рентгеновского зондирования: обзор глобальных событий». Учеб. ШПИОН . Умные конструкции, устройства и системы II. 5649 Интеллектуальные конструкции, устройства и системы II (стендовый доклад): 826–38. Бибкод : 2005SPIE.5649..826R. дои : 10.1117/12.607746. S2CID  14374107.
12. Коттон, Майкл Г. (декабрь 2003 г.). «Прикладная электромагнетика» (PDF) . Отчет о техническом прогрессе за 2003 год (NITA – ITS) . Теория телекоммуникаций (3): 4–5. Архивировано из оригинала (PDF) 16 сентября 2008 г. Проверено 14 сентября 2009 г.
13. Аличи, Камил Боратай; Озбай, Экмель (2007). «Радиационные свойства разъемного кольцевого резонатора и композита монополя». Физический статус Solidi B. 244 (4): 1192–96. Бибкод : 2007PSSBR.244.1192A. дои : 10.1002/pssb.200674505. hdl : 11693/49278 . S2CID  5348103.
14. Герра, Джон М. (26 июня 1995 г.). «Сверхразрешение за счет освещения мимолетными волнами, рожденными дифракцией». Письма по прикладной физике . 66 (26): 3555–3557. Бибкод : 1995ApPhL..66.3555G. дои : 10.1063/1.113814. ISSN  0003-6951.
15. Герра, Джон; Везенов Дмитрий; Салливан, Пол; Хаймбергер, Вальтер; Тулин, Лукас (30 марта 2002 г.). «Ближнепольная оптическая запись без низколетящих головок: интегральный ближнепольный оптический (INFO) носитель». Японский журнал прикладной физики . 41 (Часть 1, № 3Б): 1866–1875. Бибкод : 2002JaJAP..41.1866G. дои : 10.1143/jjap.41.1866. ISSN  0021-4922. S2CID  119544019.
16. Генно, SB; Мовчан А.; Петурссон, Г.; Ананта Рамакришна, С. (2007). «Акустические метаматериалы для фокусировки и удержания звука». Новый журнал физики . 9 (11): 399. Бибкод : 2007NJPh....9..399G. дои : 10.1088/1367-2630/11.09.399 .
17. Жаров, Александр А.; Жарова Нина А.; Носков Роман Евгеньевич; Шадривов Илья Владимирович; Кившарь, Юрий С. (2005). «Двулучепреломляющие левые метаматериалы и идеальные линзы для векторных полей». Новый журнал физики . 7 (1): 220. arXiv : физика/0412128 . Бибкод : 2005NJPh....7..220Z. дои : 10.1088/1367-2630/7/1/220 .
18. Бауэрс Дж.А.; Хайд Р.А. и др. «Линзы для преобразования затухающих электромагнитных волн I, II, III» Ведомство по патентам и товарным знакам США, грант US-9081202-B2, 14 июля 2015 г., патент США 9 081 202
19. Слюсар, VI (6–9 октября 2009 г.). Метаматериалы по антенным решениям (PDF) . 7-я Международная конференция по теории и технике антенн ICATT'09. Львов, Украина. стр. 19–24.
20. AIP News, номер 628 № 1, 13 марта Physics Today, май 2003 г., Пресс-конференция на мартовском собрании APS, Остин, Техас, 4 марта 2003 г., New Scientist, том 177, стр. 24.
21. Парими, ПВ; Лу, WT; Водо, П; Шридхар, С. (2003). «Фотонные кристаллы: получение изображений плоской линзой с использованием отрицательного преломления». Природа . 426 (6965): 404. Бибкод : 2003Natur.426..404P. дои : 10.1038/426404a . PMID  14647372. S2CID  4411307.
22. Кок, МЫ (1946). «Металлинзовые антенны». IRE Proc . 34 (11): 828–36. дои : 10.1109/JRPROC.1946.232264. S2CID  51658054.
23. Кок, МЫ (1948). «Металлические линзы задержки». Белл Сист. Тех. Дж . 27 : 58–82. doi :10.1002/j.1538-7305.1948.tb01331.x.
24. Калоз, К.; Чанг, КК; Ито, Т. (2001). «Полноволновая проверка фундаментальных свойств левых материалов в волноводных конфигурациях» (PDF) . Дж. Прил. Физ . 90 (11): 11. Бибкод : 2001JAP....90.5483C. дои : 10.1063/1.1408261. Архивировано из оригинала (PDF) 16 сентября 2021 г. Проверено 17 мая 2009 г.
25. Элефтериадес, ГВ; Айер А.К. и Кремер, ПК (2002). «Плоские среды с отрицательным показателем преломления, использующие периодически нагруженные LC линии передачи». Транзакции IEEE по теории и технике микроволнового излучения . 50 (12): 2702–12. Бибкод : 2002ITMTT..50.2702E. дои : 10.1109/TMTT.2002.805197.
26. Калоз, К.; Ито, Т. (2002). «Применение теории линий передачи левых (ЛГ) материалов к реализации микрополосковой «ЛГ линии»". Международный симпозиум Общества антенн и распространения IEEE (каталожный номер IEEE 02CH37313) . Том 2. стр. 412. doi : 10.1109/APS.2002.1016111. ISBN 978-0-7803-7330-3. S2CID  108405740.
27. Ян, FB; Чжан, ZR; Сюй, Эл-Джей; Лю, ZF; Джин, П.; Чжуан, ПФ; Лей, М.; Лю, младший; Цзян, Дж.-Х.; Оуян, XP; Маркесони, Ф.; Хуанг, Япония (2023 г.). «Управление диффузией массы и энергии с помощью метаматериалов». Преподобный Мод. Физ. : в прессе. arXiv : 2309.04711 .{{cite journal}}: CS1 maint: multiple names: authors list (link)
28. Ян, ФБ; Хуанг, Дж. П. Диффузионика: процесс диффузии, управляемый диффузионными метаматериалами (будет опубликовано в 2024 г.). Сингапур: Спрингер.{{cite book}}: CS1 maint: multiple names: authors list (link)
29. Рыбин, М.В.; и другие. (2015). «Фазовая диаграмма перехода от фотонных кристаллов к диэлектрическим метаматериалам». Природные коммуникации . 6 : 10102. arXiv : 1507.08901 . Бибкод : 2015NatCo...610102R. дои : 10.1038/ncomms10102. ПМЦ 4686770 . ПМИД  26626302. 
30. Сивенпайпер, Дэн; и другие. (ноябрь 1999 г.). «Высокоимпедансные электромагнитные поверхности с запрещенной полосой частот» (PDF) . Транзакции IEEE по теории и технике микроволнового излучения . 47 (11): 2059–74. Бибкод : 1999ITMTT..47.2059S. дои : 10.1109/22.798001. Архивировано из оригинала (PDF) 19 июля 2011 года . Проверено 11 ноября 2009 г.
31. Пендри, Джон Б .; Дэвид Р. Смит (июнь 2004 г.). «Реверсивный свет: отрицательное преломление» (PDF) . Физика сегодня . 57 (37 июня): 2 из 9 (первоначально стр. 38 стр. 37–45). Бибкод : 2004PhT....57f..37P. дои : 10.1063/1.1784272 . Проверено 27 сентября 2009 г.
32. Депин, Рикардо А.; Лахтакия, Ахлеш (2004). «Новое условие для идентификации изотропных диэлектрико-магнитных материалов с отрицательной фазовой скоростью». Письма о микроволновых и оптических технологиях . 41 (4): 315–16. arXiv : физика/0311029 . дои : 10.1002/mop.20127. S2CID  6072651.
33. Вознесенская А. и Кабанова Д. (2012) «Анализ трассировки лучей через оптические системы с элементами метаматериала», Научно-технический журнал информационных технологий, механики и оптики , том 5, номер 12, с. 5.
34. Плам, Э.; Чжоу, Дж.; Донг, Дж.; Федотов В.А.; Кошный, Т.; Сукулис, CM; Желудев Н.И. (2009). «Метаматериал с отрицательным индексом хиральности» (PDF) . Физический обзор B . 79 (3): 035407. Бибкод : 2009PhRvB..79c5407P. doi : 10.1103/PhysRevB.79.035407. S2CID  119259753.
35. Чжан, С.; Парк, Ю.-С.; Ли, Дж.; Лу, Х.; Чжан, В.; Чжан, X. (2009). «Отрицательный показатель преломления в хиральных метаматериалах». Письма о физических отзывах . 102 (2): 023901. Бибкод : 2009PhRvL.102b3901Z. doi : 10.1103/PhysRevLett.102.023901. ПМИД  19257274.
36. Элефтериадес, Георг В.; Кейт Дж. Балмейн (2005). Метаматериалы с отрицательным преломлением: фундаментальные принципы и приложения. Уайли. п. 340. Бибкод : 2005nmfp.book.....E. ISBN 978-0-471-60146-3.
37. Алу, Андреа и; Надер Энгета (январь 2004 г.). «Ведомые моды в волноводе, заполненном парой одинарных отрицательных (SNG), двух отрицательных (DNG) и/или двух положительных (DPS) слоев» (PDF) . Транзакции IEEE по теории и технике микроволнового излучения . 52 (1): 199–210. Бибкод : 2004ITMTT..52..199A. дои : 10.1109/TMTT.2003.821274. S2CID  234001 . Проверено 03 января 2010 г.
38. Высокий, А.; и другие. (2015). «Гиперболическая метаповерхность видимой частоты». Природа . 522 (7555): 192–196. Бибкод : 2015Natur.522..192H. дои : 10.1038/nature14477. PMID  26062510. S2CID  205243865.
39. Пианелли А., Ковердзей Р., Дудек М., Силезин К., Олифечук М. и Парка Дж. (2020). Гиперболический метаматериал на основе графена как переключаемый модулятор отражения. Оптика Экспресс, 28(5), 6708–6718.https://doi.org/10.1364/OE.387065
40. Такаяма, О.; Лавриненко, А.В. (2019). «Оптика с гиперболическими материалами» (PDF) . Журнал Оптического общества Америки Б. 36 (8): Ф38–Ф48. дои : 10.1364/JOSAB.36.000F38. S2CID  149698994.
41. Энгета, Надер; Ричард В. Циолковски (2006). Метаматериалы: физические и инженерные исследования (ссылка добавлена ​​14 декабря 2009 г.) . Уайли и сыновья. стр. 211–21. ISBN 978-0-471-76102-0.
42. Валентин, Дж.; Чжан, С.; Зентграф Т.; Улин-Авила, Э.; Генов, Д.А.; Барталь, Г.; Чжан, X. (2008). «Трехмерный оптический метаматериал с отрицательным показателем преломления». Природа . 455 (7211): 376–79. Бибкод : 2008Natur.455..376V. дои : 10.1038/nature07247. PMID  18690249. S2CID  4314138.
43. Пендри, Дж.Б. (11 апреля 2009 г.). «Метаматериалы создают новые электромагнитные свойства». Семинар по атомной физике Калифорнийского университета в Беркли 290F . Архивировано из оригинала (Семинар – серия лекций) 27 июня 2010 г. Проверено 14 декабря 2009 г.
44. Чаппелл, Уильям возглавляет лабораторию IDEA в Университете Пердью (2005). «Метаматериалы». исследования в различных технологиях . Проверено 23 ноября 2009 г.
45. Сукулис, CM, изд. (май 2001 г.). Фотонные кристаллы и локализация света в 21 веке (Труды Института перспективных исследований НАТО по фотонным кристаллам и локализации света, Крит, Греция, 18–30 июня 2000 г., изд.). Лондон: Springer London, Limited. стр. xi. ISBN 978-0-7923-6948-6.
46. Маркес, Рикардо; Медина, Франциско; Рафии-Эль-Идрисси, Рашид (4 апреля 2002 г.). «Роль бианизотропии в отрицательной проницаемости и левых метаматериалах» (PDF) . Физический обзор B . 65 (14): 144440–41. Бибкод : 2002PhRvB..65n4440M. doi : 10.1103/PhysRevB.65.144440. hdl : 11441/59428. Архивировано из оригинала (PDF) 20 июля 2011 года.
47. Рилл, М.С.; и другие. (22 декабря 2008 г.). «Бианизотропный фотонный метаматериал с отрицательным индексом, изготовленный методом прямой лазерной записи и испарения серебряной тени». Оптические письма . 34 (1): 19–21. arXiv : 0809.2207 . Бибкод : 2009OptL...34...19R. дои : 10.1364/OL.34.000019. PMID  19109626. S2CID  18596552.
48. Криглер, CE; и другие. (2010). «Бианизотропные фотонные метаматериалы» (PDF) . Журнал IEEE по избранным темам квантовой электроники . 999 (2): 1–15. Бибкод : 2010IJSTQ..16..367K. дои : 10.1109/JSTQE.2009.2020809. S2CID  13854440.
49. Федотов, В.А.; Младёнов, ПЛ; Просвирнин С.Л.; Рогачева А.В.; Чен, Ю.; Желудев Н.И. (2006). «Асимметричное распространение электромагнитных волн через плоскую киральную структуру». Письма о физических отзывах . 97 (16): 167401. arXiv : физика/0604234 . Бибкод : 2006PhRvL..97p7401F. doi : 10.1103/PhysRevLett.97.167401. PMID  17155432. S2CID  119436346.
50. Плам, Э.; Федотов В.А.; Желудев Н.И. (2009). «Плоский метаматериал с пропусканием и отражением, зависящими от направления падения». Письма по прикладной физике . 94 (13): 131901. arXiv : 0812.0696 . Бибкод : 2009ApPhL..94m1901P. дои : 10.1063/1.3109780. S2CID  118558819.
51. Плам, Э.; Лю, Х.-Х.; Федотов В.А.; Чен, Ю.; Цай, ДП; Желудев Н.И. (2009). «Метаматериалы: оптическая активность без киральности» (PDF) . Физ. Преподобный Летт . 102 (11): 113902. Бибкод : 2009PhRvL.102k3902P. doi : 10.1103/physrevlett.102.113902. ПМИД  19392202.
52. Рен, М.; Слива, Э.; Сюй, Дж.; Желудев Н.И. (2012). «Гигантская нелинейная оптическая активность в плазмонном метаматериале». Природные коммуникации . 3 : 833. Бибкод : 2012NatCo...3..833R. дои : 10.1038/ncomms1805 . ПМИД  22588295.
53. Плам, Э.; Федотов В.А.; Желудев Н.И. (2016). «Зеркальная оптическая активность ахиральных метаповерхностей» (PDF) . Письма по прикладной физике . 108 (14): 141905. Бибкод : 2016ApPhL.108n1905P. дои : 10.1063/1.4944775. hdl : 10220/40854.
54. Плам, Э.; Федотов В.А.; Желудев Н.И. (2009). «Внешняя электромагнитная хиральность в метаматериалах». Журнал оптики A: Чистая и прикладная оптика . 11 (7): 074009. Бибкод : 2009JOptA..11g4009P. дои : 10.1088/1464-4258/11/7/074009.
55. К. Рицца; Андреа Ди Фалько; Майкл Скалора и Алессандро Чиаттони (2015). «Одномерная хиральность: сильная оптическая активность в эпсилон-околонулевых метаматериалах». Физ. Преподобный Летт . 115 (5): 057401. arXiv : 1503.00490 . Бибкод : 2015PhRvL.115e7401R. doi : 10.1103/PhysRevLett.115.057401. PMID  26274441. S2CID  11708854.
56. Ван, Биннань; и другие. (ноябрь 2009 г.). «Хиральные метаматериалы: моделирование и эксперименты». J. Опт. Соц. Являюсь. А. _ 11 (11): 114003. Бибкод : 2009JOptA..11k4003W. дои : 10.1088/1464-4258/11/11/114003.
57. Третьяков, С.; Сихвола, А.; Юлха, Л. (2005). «Режим обратной волны и отрицательное преломление в киральных композитах». Фотоника и наноструктуры: основы и приложения . 3 (2–3): 107–15. arXiv : cond-mat/0509287 . Бибкод : 2005PhNan...3..107T. doi :10.1016/j.photonics.2005.09.008. S2CID  118914130.
58. Каполино, Филиппо (2009). «Глава 32». Теория и явления метаматериалов . Тейлор и Фрэнсис. ISBN 978-1-4200-5425-5.
59. Пейдж, Джон (2011). «Метаматериалы: ни твердое, ни жидкое». Природные материалы . 10 (8): 565–66. Бибкод : 2011NatMa..10..565P. дои : 10.1038/nmat3084. ПМИД  21778996.
60. Сонди, Дэвид (22 июня 2014 г.). «Разработаны новые материалы, такие же легкие, как аэрогель, но в 10 000 раз прочнее». Гизмаг .
61. Фанг, Николас. «Проекционная микростереолитография» (PDF) . Департамент механических наук и инженерии Университета Иллинойса.
62. Фезенмайер, Кимм (23 мая 2014 г.). «Миниатюрная ферменная работа». Калтех .
63. Чиаттони, А.; Рицца, К.; Паланж, Э. (2010). «Чрезвычайная нелинейная электродинамика в метаматериалах с очень маленькой линейной диэлектрической проницаемостью». Физ. Преподобный А. 81 (4): 043839. arXiv : 1002.3321 . Бибкод : 2010PhRvA..81d3839C. doi :10.1103/PhysRevA.81.043839. S2CID  119182809.
64. Винченти, Массачусетс; Де Селья, Д.; Чиаттони, А.; Скалора, М. (2011). «Генерация второй и третьей гармоник, обусловленная сингулярностью, в точках пересечения эпсилон-околонулевого уровня». Физ. Преподобный А. 84 (6): 063826. arXiv : 1107.2354 . Бибкод : 2011PhRvA..84f3826V. doi : 10.1103/PhysRevA.84.063826. S2CID  55294978.
65. Капретти, Антонио; Ван, Ю; Энгета, Надер; Даль Негро, Лука (2015). «Улучшенная генерация третьей гармоники в Si-совместимых нанослоях оксида индия и олова с почти нулевым эпсилоном». Опция Летт . 40 (7): 1500–3. Бибкод : 2015OptL...40.1500C. дои : 10.1364/OL.40.001500. ПМИД  25831369.
66. Бриана, Марк; Милтон, Грэм В. (28 ноября 2008 г.). «Гомогенизация трехмерного эффекта Холла и смена знака коэффициента Холла» (PDF) . Архив рациональной механики и анализа . 193 (3): 715–736. дои : 10.1007/s00205-008-0200-y. S2CID  9367952.
67. Кадич, Муамер; Шиттни, Роберт; Бюкманн, Тьемо; Керн, Кристиан; Вегенер, Мартин (22 июня 2015 г.). «Инверсия знака Холла в реализуемом трехмерном метаматериале». Физический обзор X . 5 (2): 021030. arXiv : 1503.06118 . Бибкод : 2015PhRvX...5b1030K. doi : 10.1103/PhysRevX.5.021030. S2CID  55414502.
68. Керн, Кристиан; Кадич, Муамер; Вегенер, Мартин (2017). «Экспериментальные доказательства изменения знака коэффициента Холла в трехмерных метаматериалах». Письма о физических отзывах . 118 (1): 016601. Бибкод : 2017PhRvL.118a6601K. doi : 10.1103/PhysRevLett.118.016601. ПМИД  28106428.
69. Керн, Кристиан; Кадич, Муамер; Вегенер, Мартин (28 сентября 2015 г.). «Параллельный эффект Холла из трехмерных однокомпонентных метаматериалов». Письма по прикладной физике . 107 (13): 132103. arXiv : 1507.04128 . Бибкод : 2015ApPhL.107m2103K. дои : 10.1063/1.4932046. S2CID  119261088.
70. Пашотта, Рюдигер (2008–18). «Фотонные метаматериалы». Энциклопедия лазерной физики и техники . Том. Я и II. Вайли-ВЧ Верлаг. п. 1 . Проверено 1 октября 2009 г.
71. Каполино, Филиппо (2009). Применение метаматериалов. Taylor & Francisco, Inc., стр. 29–1, 25–14, 22–1. ISBN 978-1-4200-5423-1. Проверено 1 октября 2009 г.
72. Такаяма, О.; Богданов А.А., Лавриненко А.В. (2017). «Фотонные поверхностные волны на границах раздела метаматериалов». Физический журнал: конденсированное вещество . 29 (46): 463001. Бибкод : 2017JPCM...29T3001T. дои : 10.1088/1361-648X/aa8bdd. PMID  29053474. S2CID  1528860.{{cite journal}}: CS1 maint: multiple names: authors list (link)
73. Бормашенко, Эдвард; Легченкова Ирина (январь 2020 г.). «Отрицательная эффективная масса в плазмонных системах». Материалы . 13 (8): 1890. Бибкод : 2020Mate...13.1890B. дои : 10.3390/ma13081890 . ПМЦ 7215794 . ПМИД  32316640. 
74. Бормашенко, Эдвард; Легченкова Ирина; Френкель, Марк (январь 2020 г.). «Отрицательная эффективная масса в плазмонных системах II: выяснение оптической и акустической ветвей колебаний и возможности антирезонансного распространения». Материалы . 13 (16): 3512. Бибкод : 2020Mate...13.3512B. дои : 10.3390/ma13163512 . ПМК 7476018 . ПМИД  32784869. 
75. Оливери, Г.; Вернер, Д.Х.; Масса, А. (2015). «Реконфигурируемая электромагнетика с помощью метаматериалов - обзор». Труды IEEE . 103 (7): 1034–56. doi :10.1109/JPROC.2015.2394292. S2CID  25179597.
76. Костас Сукулис (4 января 2007 г.). «Обнаружено, что метаматериалы работают в видимом свете». Министерство энергетики / Лаборатория Эймса . Проверено 7 ноября 2009 г.
77. Енох, Стефан; Тайеб, Жерар; Сабуру, Пьер; Герен, Николя; Винсент, Патрик (2002). «Метаматериал для директивной эмиссии». Письма о физических отзывах . 89 (21): 213902. Бибкод : 2002PhRvL..89u3902E. doi :10.1103/PhysRevLett.89.213902. PMID  12443413. S2CID  37505778.
78. Сиддики, ОФ; Мо Моджахеди; Элефтериадес, Г.В. (2003). «Периодически нагруженная линия передачи с эффективным отрицательным показателем преломления и отрицательной групповой скоростью». Транзакции IEEE по антеннам и распространению . 51 (10): 2619–25. Бибкод : 2003ITAP...51.2619S. дои : 10.1109/TAP.2003.817556.
79. Ву, Б.-И.; В. Ван, Дж. Пачеко, К. Чен, Т. Гжегорчик и Дж. А. Конг; Пачеко, Джо; Чен, Сюдун; Гжегорчик, Томаш М.; Конг, Джин Ау (2005). «Исследование использования метаматериалов в качестве подложки антенны для повышения усиления». Прогресс в исследованиях в области электромагнетизма . 51 : 295–28. дои : 10.2528/PIER04070701 .{{cite journal}}: CS1 maint: multiple names: authors list (link)
80. де Оливейра Нето, AM; Беккаро, В.; де Оливейра, AM; Хусто, JF (2023). «Исследование внутренних закономерностей при проектировании сверхширокополосных поглотителей микроволнового излучения». Антенны IEEE и письма о распространении беспроводной связи . 22 (9): 2290–2294. дои : 10.1109/LAWP.2023.3284650.
81. Ли, В.; Валентин, Дж. (2014). «Фотодетектирование горячих электронов на основе идеального поглотителя метаматериала». Нано-буквы . 14 (6): 3510–14. Бибкод : 2014NanoL..14.3510L. дои : 10.1021/nl501090w. ПМИД  24837991.
82. Ю, Пэн; Ву, Цзян; Эшалли, Эрик; Говоров, Александр; Ван, Чжимин (2016). «Двухдиапазонный поглотитель для многоспектрального инфракрасного фотодетектирования с плазмонным усилением» (PDF) . Журнал физики D: Прикладная физика . 49 (36): 365101. Бибкод : 2016JPhD...49J5101Y. дои : 10.1088/0022-3727/49/36/365101. ISSN  0022-3727. S2CID  123927835.
83. Ю, Пэн; Бестейро, Лукас В.; Хуан, Юнцзюнь; Ву, Цзян; Фу, Лан; Тан, Харк Х.; Джагадиш, Ченнупати; Видеррехт, Гэри П.; Говоров, Александр О. (2018). «Широкополосные поглотители метаматериалов». Передовые оптические материалы . 7 (3): 1800995. doi : 10.1002/adom.201800995 . hdl : 1885/213159 . ISSN  2195-1071.
84. Пендри, Дж. Б. (2000). «Отрицательное преломление делает линзу идеальной». Письма о физических отзывах . 85 (18): 3966–69. Бибкод : 2000PhRvL..85.3966P. дои : 10.1103/PhysRevLett.85.3966 . PMID  11041972. S2CID  25803316.
85. Фанг, Н.; Ли, Х; Солнце, С; Чжан, X (2005). «Оптическое изображение с ограничением субдифракции с помощью серебряной суперлинзы». Наука . 308 (5721): 534–37. Бибкод : 2005Sci...308..534F. дои : 10.1126/science.1108759. PMID  15845849. S2CID  1085807.
86. «Первая демонстрация работающего плаща-невидимки». Управление новостей и коммуникаций Университета Дьюка. Архивировано из оригинала 19 июля 2009 года . Проверено 5 мая 2009 г.
87. Шуриг, Д.; и другие. (2006). «Метаматериальный электромагнитный плащ на микроволновых частотах». Наука . 314 (5801): 977–80. Бибкод : 2006Sci...314..977S. дои : 10.1126/science.1133628 . PMID  17053110. S2CID  8387554.
88. «Эксперты тестируют технологию маскировки» . Новости BBC . 19 октября 2006 г. Проверено 5 августа 2008 г.
89. «Инженеры видят прогресс в создании« плаща-невидимки »» . Purdue.edu .
90. Алу, Андреа; Энгета, Надер (2005). «Достижение прозрачности с помощью плазмонных и метаматериальных покрытий». Физ. Преподобный Е. 72 (1): 016623. arXiv : cond-mat/0502336 . Бибкод : 2005PhRvE..72a6623A. doi : 10.1103/PhysRevE.72.016623. PMID  16090123. S2CID  6004609.
91. Мерритт, Ричард (январь 2009 г.) «Продемонстрировано устройство маскировки следующего поколения: метаматериал делает объект невидимым». Архивировано 20 февраля 2009 г., в Wayback Machine.
92. Моди, AY; Аляхья, Массачусетс; Баланис, Калифорния; Биртчер, ЧР (2019). «Метод на основе метаповерхностей для широкополосного уменьшения ЭПР двугранных угловых отражателей с множественными отражениями». Транзакции IEEE по антеннам и распространению . 67 (3): 1. дои :10.1109/TAP.2019.2940494. S2CID  212649480.
93. Моди, AY; Баланис, Калифорния; Биртчер, ЧР; Шаман, Х. (2019). «Новый класс метаповерхностей RCS-редукции, основанный на подавлении рассеяния с использованием теории массивов». Транзакции IEEE по антеннам и распространению . 67 (1): 298–308. Бибкод : 2019ITAP...67..298M. дои : 10.1109/TAP.2018.2878641. S2CID  58670543.
94. Моди, Анудж Ю.; Баланис, Константин А.; Бирчер, Крейг Р.; Шаман, Хусейн Н. (2017). «Новый дизайн поверхностей уменьшения поперечного сечения сверхширокополосного радара с использованием искусственных магнитных проводников». Транзакции IEEE по антеннам и распространению . 65 (10): 5406–5417. Бибкод : 2017ITAP...65.5406M. дои : 10.1109/TAP.2017.2734069. S2CID  20724998.
95. Мари; де Кос, Елена; Альварес Лопес, Юрий; Лас-Эрас, Фернандо (2010). «Новый подход к снижению ЭПР с использованием комбинации искусственных магнитных проводников». Прогресс в исследованиях в области электромагнетизма . 107 : 147–159. дои : 10.2528/PIER10060402 .
96. Ли, Юнфэн; Чжан, Цзецю; Цюй, Шаобо; Ван, Цзяфу; Чен, Хунья; Сюй, Чжо; Чжан, Аньсюэ (2014). «Уменьшение поперечного сечения широкополосного радара с использованием двумерных метаповерхностей с фазовым градиентом». Письма по прикладной физике . 104 (22): 221110. Бибкод : 2014ApPhL.104v1110L. дои : 10.1063/1.4881935.
97. Ю, Наньфанг; Женеве, Патрис; Кац Михаил А.; Айета, Франческо; Ттьен, Жан-Филипп; Капассо, Федерико; Габурро, Зенон (октябрь 2011 г.). «Распространение света с фазовыми разрывами: обобщенные законы отражения и преломления». Наука . 334 (6054): 333–7. Бибкод : 2011Sci...334..333Y. дои : 10.1126/science.1210713 . PMID  21885733. S2CID  10156200.
98. Джонсон, Р. Колин (23 июля 2009 г.). «Плащ из метаматериала может сделать здания невидимыми для землетрясений». EETimes.com . Проверено 9 сентября 2009 г.
99. Баррас, Колин (26 июня 2009 г.). «Плащ-невидимка может скрыть здания от землетрясений». Новый учёный . п. 1 . Проверено 20 октября 2009 г.
100. «Морщинистые метаматериалы для управления распространением света и звука». КурцвейлАИ. 28 января 2014 г. Проверено 15 апреля 2014 г.
101. Рудых, С.; Бойс, MC (2014). «Преобразование распространения волн в слоистых средах посредством межфазных складок, вызванных нестабильностью». Письма о физических отзывах . 112 (3): 034301. Бибкод : 2014PhRvL.112c4301R. doi : 10.1103/PhysRevLett.112.034301. hdl : 1721.1/85082 . ПМИД  24484141.
102. Мэн, Юань; Чен, Ичжэнь; Лу, Лунхуэй; Дин, Имин; Кусано, Андреа; Фан, Джонатан А.; Ху, Цяому; Ван, Кайюань; Се, Чжэньвэй; Лю, Чжутянь; Ян, Юаньму (22 ноября 2021 г.). «Оптические метаволноводы для интегрированной фотоники и не только». Свет: наука и приложения . 10 (1): 235. Бибкод : 2021LSA....10..235M. дои : 10.1038/s41377-021-00655-x. ISSN  2047-7538. ПМЦ 8608813 . ПМИД  34811345. 
103. Халир, Роберт; Чебен, Павел; Луке-Гонсалес, Хосе Мануэль; Сармьенто-Меренгель, Хосе Дарио; Шмид, Йенс Х.; Вангуэмерт-Перес, Гонсало; Сюй, Дань-Ся; Ван, Шуруй; Ортега-Монюкс, Алехандро; Молина-Фернандес, Иньиго (ноябрь 2016 г.). «Сверхширокополосный нанофотонный светоделитель с использованием анизотропного субволнового метаматериала». Обзоры лазеров и фотоники . 10 (6): 1039–1046. arXiv : 1606.03750 . Бибкод : 2016LPRv...10.1039H. дои : 10.1002/lpor.201600213. ISSN  1863-8880. S2CID  126025926.
104. Мэн, Юань; Ху, Футай; Лю, Чжутянь; Се, Пэн; Шен, Ицзе; Сяо, Цижун; Фу, Син; Бэ, Сан-Хун; Гонг, Мали (10 июня 2019 г.). «Интегрированная в чип метаповерхность для универсального и многоволнового управления световыми связями с независимой фазой и произвольной поляризацией». Оптика Экспресс . 27 (12): 16425–16439. Бибкод : 2019OExpr..2716425M. дои : 10.1364/OE.27.016425 . ISSN  1094-4087. PMID  31252868. S2CID  189958968.
105. Чебен, Павел; Халир, Роберт; Шмид, Йенс Х.; Этуотер, Гарри А.; Смит, Дэвид Р. (август 2018 г.). «Субволновая интегрированная фотоника». Природа . 560 (7720): 565–572. Бибкод : 2018Natur.560..565C. дои : 10.1038/s41586-018-0421-7. ISSN  1476-4687. PMID  30158604. S2CID  52117964.
106. Ли, Чжаойи; Ким, Мён Хван; Ван, Ченг; Хан, Чжаохун; Шреста, Саджан; Овервиг, Адам Кристофер; Лу, Мин; Штейн, Аарон; Агарвал, Анурадха Мурти ; Лончар, Марко; Ю, Наньфан (июль 2017 г.). «Управление распространением и связью волноводных мод с использованием фазово-градиентных метаповерхностей». Природные нанотехнологии . 12 (7): 675–683. Бибкод : 2017NatNa..12..675L. дои : 10.1038/nnano.2017.50. ISSN  1748-3395. ОСТИ  1412777. ПМИД  28416817.
107. Го, Руй; Декер, Мануэль; Сецпфандт, Франк; Гай, Синь; Чой, Дук-Ён; Киселев Роман; Чипулин, Аркадий; Стауде, Изабель; Перч, Томас; Нешев, Драгомир Н.; Кившарь, Юрий С. (07.07.2017). «Сверхкомпактная маршрутизация света с высокой скоростью передачи данных с помощью встроенных наноантенн с избирательным режимом». Достижения науки . 3 (7): e1700007. Бибкод : 2017SciA....3E0007G. doi : 10.1126/sciadv.1700007. ISSN  2375-2548. ПМК 5517110 . ПМИД  28776027. 
108. Он, Тяньтянь; Мэн, Юань; Лю, Чжутянь; Ху, Футай; Ван, Руи; Ли, Дэн; Ян, Пин; Лю, Цян; Гонг, Мали; Сяо, Цижун (22 ноября 2021 г.). «Метаоптика управляемых мод: волноводы с метаповерхностью для ответвителей произвольных мод и встроенных эмиттеров OAM с настраиваемым топологическим зарядом». Оптика Экспресс . 29 (24): 39406–39418. Бибкод : 2021OExpr..2939406H. дои : 10.1364/OE.443186 . ISSN  1094-4087. ПМИД  34809306 . Проверено 22 февраля 2023 г.
109. Флюкигер, Йонас; Шмидт, Шон; Донзелла, Валентина; Шервали, Ахмед; Ратнер, Дэниел М.; Хростовский, Лукас; Чунг, Карен К. (11 июля 2016 г.). «Субволновая решетка для усовершенствованного биосенсора кольцевого резонатора». Оптика Экспресс . 24 (14): 15672–15686. Бибкод : 2016OExpr..2415672F. дои : 10.1364/OE.24.015672 . ISSN  1094-4087. ПМИД  27410840.
110. Шор, РА; Ягджян, А.Д. (2007). «Бегущие волны на двух- и трехмерных периодических решетках рассеивателей без потерь». Радионаука . 42 (6): РС6С21. Бибкод : 2007RaSc...42.6S21S. дои : 10.1029/2007RS003647 .
111. Ли, Ю.; Боулер, Н. (2012). «Бегущие волны на трехмерных периодических массивах из двух разных магнитодиэлектрических сфер, произвольно расположенных на простой тетрагональной решетке». Транзакции IEEE по антеннам и распространению . 60 (6): 2727–39. Бибкод : 2012ITAP...60.2727L. дои : 10.1109/tap.2012.2194637. S2CID  21023639.
112. Метаматериалы MURI, Калифорнийский университет в Беркли (2009). «Масштабируемые и реконфигурируемые электромагнитные метаматериалы и устройства». Архивировано из оригинала 3 декабря 2009 г. Проверено 8 декабря 2009 г.
113. Министерство обороны США, Канцелярия помощника министра обороны (по связям с общественностью) (08 мая 2009 г.). «Министерство обороны награждает 260 миллионов долларов на финансирование университетских исследований». Министерство обороны. Архивировано из оригинала 2 марта 2010 года . Проверено 8 декабря 2009 г.
114. Третьяков, профессор Сергей; Президент Ассоциации; доктор Владимир Подлозный; Генеральный секретарь (13 декабря 2009 г.). «Метаморфоза» (Информацию об этой организации см. в разделе «О себе» данного веб-сайта) . Исследования и разработки метаматериалов . Метаморфоза VI . Проверено 13 декабря 2009 г.{{cite web}}: CS1 maint: multiple names: authors list (link)
115. де Баас, AF; Х.Л. Валлес (11 февраля 2007 г.). «Истории успеха в области материалов» (PDF) . Метаморфоза . Сети передового опыта Ключ к будущему исследований ЕС: 19 . Проверено 13 декабря 2009 г.

Внешние ссылки

• СМИ, связанные с метаматериалами, на Викискладе?