stringtranslate.com

Унбигексий

Унбигексий , также известный как элемент 126 или эка-плутоний , является гипотетическим химическим элементом; он имеет атомный номер 126 и символ-заполнитель Ubh . Unbihexium и Ubh — временное имя и символ IUPAC соответственно до тех пор, пока элемент не будет обнаружен, подтвержден и не будет принято решение о постоянном имени. Ожидается, что в периодической таблице унбигексий будет суперактинидом g-блока и восьмым элементом в 8-м периоде . Унбигексий привлек внимание физиков-ядерщиков, особенно в ранних предсказаниях свойств сверхтяжелых элементов, поскольку 126 может быть магическим числом протонов вблизи центра острова стабильности , приводящим к более длительным периодам полураспада, особенно для 310 Ubh или 354 Ubh. которые также могут иметь магическое число нейтронов. [2]

Ранний интерес к возможной повышенной стабильности привел к первой попытке синтеза унбигексия в 1971 году и поискам его в природе в последующие годы. Несмотря на несколько опубликованных наблюдений, более поздние исследования показывают, что эти эксперименты были недостаточно чувствительными; следовательно, унбигексий не был обнаружен ни естественным, ни искусственным путем. Прогнозы стабильности унбигексия сильно различаются в зависимости от модели; некоторые предполагают, что остров стабильности может располагаться при более низком атомном номере, ближе к коперницию и флеровию .

Предполагается, что унбигексий будет химически активным суперактинидом, проявляющим различные степени окисления от +1 до +8 и, возможно, являющимся более тяжелым родственником плутония . Также ожидается перекрытие энергетических уровней орбиталей 5g, 6f, 7d и 8p, что усложняет предсказание химических свойств этого элемента.

Введение

Синтез сверхтяжелых ядер

Графическое изображение реакции ядерного синтеза.
Графическое изображение реакции ядерного синтеза . Два ядра сливаются в одно, испуская нейтрон . Реакции, приводившие к созданию новых элементов, к этому моменту были схожими, с той лишь разницей, что иногда выделялось несколько единичных нейтронов, или вообще не выделялось ни одного.

Сверхтяжелое [a] атомное ядро ​​создается в результате ядерной реакции, объединяющей два других ядра неравного размера [b] в одно; грубо говоря, чем более неравны два ядра по массе , тем больше вероятность того, что они вступят в реакцию. [8] Материал, состоящий из более тяжелых ядер, превращается в мишень, которая затем бомбардируется пучком более легких ядер. Два ядра могут слиться в одно только в том случае, если они приблизятся друг к другу достаточно близко; Обычно ядра (все положительно заряженные) отталкивают друг друга из-за электростатического отталкивания . Сильное взаимодействие может преодолеть это отталкивание, но только на очень небольшом расстоянии от ядра; Таким образом, ядра пучка сильно ускоряются , чтобы сделать такое отталкивание незначительным по сравнению со скоростью ядра пучка. [9] Энергия, приложенная к пучковым ядрам для их ускорения, может заставить их достичь скорости, составляющей одну десятую скорости света . Однако если приложить слишком много энергии, ядро ​​пучка может развалиться. [9]

Одного сближения недостаточно для слияния двух ядер: когда два ядра сближаются друг с другом, они обычно остаются вместе примерно 10–20 секунд  , а затем расходятся (не обязательно в том же составе, что и до реакции), а не образуют одно ядро. [9] [10] Это происходит потому, что во время попытки образования одного ядра электростатическое отталкивание разрывает образующееся ядро. [9] Каждая пара мишени и пучка характеризуется своим поперечным сечением — вероятностью того, что слияние произойдет, если два ядра сближаются друг с другом, выраженной через поперечную площадь, на которую должна попасть падающая частица, чтобы произошел синтез. . [c] Этот синтез может произойти в результате квантового эффекта, при котором ядра могут туннелировать за счет электростатического отталкивания. Если два ядра смогут оставаться рядом после этой фазы, множественные ядерные взаимодействия приведут к перераспределению энергии и энергетическому равновесию. [9]

В результате слияния возникает возбужденное состояние [13] , называемое составным ядром , и поэтому оно очень нестабильно. [9] Чтобы достичь более стабильного состояния, временное слияние может делиться без образования более стабильного ядра. [14] Альтернативно, составное ядро ​​может выбросить несколько нейтронов , которые унесут энергию возбуждения; если последнего недостаточно для выброса нейтронов, слияние приведет к образованию гамма-излучения . Это происходит примерно через 10–16 секунд  после первоначального ядерного столкновения и приводит к созданию более стабильного ядра. [14] В определении Объединенной рабочей группы IUPAC/IUPAP (JWP) говорится, что химический элемент может быть признан открытым только в том случае, если его ядро ​​не распалось в течение 10–14 секунд . Это значение было выбрано в качестве оценки того, сколько времени требуется ядру, чтобы приобрести внешние электроны и, таким образом, проявить свои химические свойства. [15] [д]

Распад и обнаружение

Пучок проходит через мишень и достигает следующей камеры — сепаратора; если образуется новое ядро, оно уносится этим лучом. [17] В сепараторе вновь образовавшееся ядро ​​отделяется от других нуклидов (из исходного пучка и любых других продуктов реакции) [e] и передается в детектор с поверхностным барьером , который останавливает ядро. Отмечается точное место предстоящего воздействия на детекторе; также отмечена его энергия и время прибытия. [17] Передача занимает около 10-6 секунд  ; Чтобы быть обнаруженным, ядро ​​должно выжить так долго. [20] Ядро записывается снова, как только регистрируется его распад, и измеряются местоположение, энергия и время распада. [17]

Стабильность ядра обеспечивается сильным взаимодействием. Однако его радиус действия очень короток; по мере увеличения размеров ядра его влияние на самые внешние нуклоны ( протоны и нейтроны) ослабевает. При этом ядро ​​разрывается за счет электростатического отталкивания между протонами, и его радиус действия не ограничен. [21] Полная энергия связи , обеспечиваемая сильным взаимодействием, увеличивается линейно с числом нуклонов, тогда как электростатическое отталкивание увеличивается пропорционально квадрату атомного номера, т.е. последнее растет быстрее и становится все более важным для тяжелых и сверхтяжелых ядер. [22] [23] Таким образом, теоретически предсказаны сверхтяжелые ядра [24] и до сих пор наблюдалось [25] преимущественное распад через моды распада, которые вызваны таким отталкиванием: альфа-распад и спонтанное деление . [f] Почти все альфа-излучатели имеют более 210 нуклонов, [27] а самый легкий нуклид, в первую очередь подвергающийся спонтанному делению, имеет 238. [28] В обоих режимах распада ядра сдерживаются соответствующими энергетическими барьерами для каждого режима, но они могут быть проложен через туннель. [22] [23]

Аппарат для создания сверхтяжелых элементов
Схема установки для создания сверхтяжелых элементов на базе Дубненского газонаполненного сепаратора отдачи, созданной в Лаборатории ядерных реакций им. Флерова ОИЯИ. Траектория внутри детектора и устройства фокусировки луча изменяется из-за наличия дипольного магнита в первом и квадрупольного магнитов во втором. [29]

Альфа-частицы обычно образуются в результате радиоактивного распада, поскольку масса альфа-частицы на нуклон достаточно мала, чтобы оставить некоторую энергию, которую альфа-частица может использовать в качестве кинетической энергии для выхода из ядра. [30] Спонтанное деление вызвано электростатическим отталкиванием, разрывающим ядро ​​на части и производящим различные ядра в разных случаях деления одинаковых ядер. [23] По мере увеличения атомного номера спонтанное деление быстро становится более важным: частичные периоды полураспада спонтанного деления уменьшаются на 23 порядка величины от урана (элемент 92) до нобелия (элемент 102), [31] и на 30 порядков величины. от тория (90-й элемент) до фермия (100-й элемент). [32] Таким образом, более ранняя модель жидкой капли предполагала, что спонтанное деление будет происходить почти мгновенно из-за исчезновения барьера деления для ядер с числом около 280 нуклонов. [23] [33] Более поздняя модель ядерной оболочки предположила, что ядра, содержащие около 300 нуклонов, образуют остров стабильности , в котором ядра будут более устойчивы к спонтанному делению и в основном будут подвергаться альфа-распаду с более длительным периодом полураспада. [23] [33] Последующие открытия показали, что предсказанный остров может находиться дальше, чем первоначально предполагалось; они также показали, что ядра, промежуточные между долгоживущими актинидами и предсказанным островом, деформируются и приобретают дополнительную стабильность за счет оболочечных эффектов. [34] Эксперименты с более легкими сверхтяжелыми ядрами, [35] , а также с ядрами, расположенными ближе к ожидаемому острову, [31] показали большую, чем предполагалось ранее, устойчивость к спонтанному делению, показывая важность оболочечных эффектов на ядрах. [г]

Альфа-распад регистрируется по испускаемым альфа-частицам, а продукты распада легко определить еще до фактического распада; если в результате такого распада или серии последовательных распадов образуется известное ядро, можно легко определить исходный продукт реакции. [h] (То, что все распады внутри цепочки распада действительно были связаны друг с другом, устанавливается по расположению этих распадов, которое должно находиться в одном и том же месте.) [17] Известное ядро ​​можно распознать по специфическим характеристикам распада он подвергается воздействию энергии распада (или, точнее, кинетической энергии испускаемой частицы). [i] Однако в результате спонтанного деления в качестве продуктов образуются различные ядра, поэтому исходный нуклид не может быть определен по его дочерним элементам. [Дж]

Таким образом, информация, доступная физикам, стремящимся синтезировать сверхтяжелый элемент, — это информация, собранная на детекторах: местоположение, энергия и время прибытия частицы в детектор, а также время ее распада. Физики анализируют эти данные и стремятся прийти к выводу, что это действительно было вызвано новым элементом и не могло быть вызвано другим нуклидом, чем заявленный. Часто предоставленных данных недостаточно для вывода о том, что новый элемент определенно был создан, и нет другого объяснения наблюдаемым эффектам; допущены ошибки в интерпретации данных. [к]

История

Попытки синтеза

Первая и единственная попытка синтеза унбигексия, которая оказалась безуспешной, была предпринята в 1971 году в ЦЕРН (Европейской организации ядерных исследований) Рене Бимботом и Джоном М. Александром с использованием реакции горячего синтеза : [2] [46]

232
90че
+84
36Кр
→316
126Убх
* → нет атомов

Альфа -частицы высокой энергии (13-15 МэВ ) были обнаружены и приняты как возможное свидетельство синтеза унбигексия. Последующие неудачные эксперименты с более высокой чувствительностью позволяют предположить, что чувствительность этого эксперимента в 10 МБ была слишком низкой; следовательно, образование ядер унбигексия в этой реакции считалось маловероятным. [47]

Возможное естественное явление

Исследование, проведенное в 1976 году группой американских исследователей из нескольких университетов, предположило, что первичные сверхтяжелые элементы, главным образом ливерморий , унбиквадий , унбигексий и унбисептий, с периодом полураспада, превышающим 500 миллионов лет [48], могут быть причиной необъяснимых радиационных повреждений (в частности, радиоореолы ) в минералах. [49] Это побудило многих исследователей искать их в природе с 1976 по 1983 год. Группа под руководством Тома Кэхилла, профессора Калифорнийского университета в Дэвисе , заявила в 1976 году, что они обнаружили альфа-частицы и рентгеновские лучи с помощью правильные энергии, чтобы вызвать наблюдаемый ущерб, поддерживая присутствие этих элементов, особенно унбигексия. Другие утверждали, что ничего не было обнаружено, и ставили под сомнение предполагаемые характеристики первичных сверхтяжелых ядер. [50] В частности, они указали, что магическое число N = 228, необходимое для повышения стабильности, создаст ядро ​​с избыточным количеством нейтронов в унбигексии, которое может быть не бета-стабильным , хотя некоторые расчеты показывают, что 354 Ubh действительно может быть устойчивым к бета-распаду. . [51] Было также высказано предположение, что эта активность вызвана ядерными трансмутациями в природном церии , что усиливает двусмысленность в отношении этого заявленного наблюдения сверхтяжелых элементов. [52]

Особое внимание в этих исследованиях уделялось унбигексию, поскольку его предполагаемое расположение на острове стабильности может увеличить его содержание по сравнению с другими сверхтяжелыми элементами. [48] ​​Предполагается, что любой встречающийся в природе унбигексий будет химически подобен плутонию и может существовать с первичным 244 Pu в редкоземельном минерале бастнезите . [48] ​​В частности, прогнозируется, что плутоний и унбигексий будут иметь схожие валентные конфигурации, что приводит к существованию унбигексия в степени окисления +4 . Следовательно, если унбигексий встречается в природе, его можно будет извлечь, используя аналогичные методы накопления церия и плутония. [48] ​​Аналогичным образом, унбигексий также может существовать в монаците с другими лантанидами и актинидами , которые были бы химически схожи. [52] Недавние сомнения в существовании первичного 244 Pu ставят под сомнение эти предсказания, однако [53] поскольку отсутствие (или минимальное существование) плутония в бастнезите будет препятствовать возможной идентификации унбигексия как его более тяжелого родственника.

Возможная распространенность первичных сверхтяжелых элементов на Земле сегодня неясна. Даже если уже давно подтверждено, что они нанесли радиационный ущерб, сейчас они могли распасться до простых следов или даже полностью исчезнуть. [54] Также неясно, могут ли такие сверхтяжелые ядра вообще производиться естественным путем, поскольку ожидается, что спонтанное деление завершит r-процесс , ответственный за образование тяжелых элементов с массовым числом 270 и 290, задолго до того, как могут образоваться такие элементы, как унбигексий. . [55]

Недавняя гипотеза пытается объяснить спектр Звезды Пшибильского встречающимися в природе флеровием , унбинилием и унбигексием. [56] [57]

Именование

Согласно рекомендациям ИЮПАК 1979 года , элемент следует временно называть унбигексием (символ Ubh ), пока он не будет открыт, открытие не подтверждено и не выбрано постоянное имя. [58] Хотя эти рекомендации широко используются в химическом сообществе на всех уровнях, от уроков химии до продвинутых учебников, они в основном игнорируются среди ученых, которые теоретически или экспериментально работают над сверхтяжелыми элементами, которые называют его «элементом 126» с символом E126 . (126) или 126 . [59] Некоторые исследователи также называют унбигексий эка-плутонием , [60] [61] это название происходит от системы, которую Дмитрий Менделеев использовал для предсказания неизвестных элементов, хотя такая экстраполяция может не работать для элементов g-блока, о которых неизвестно. родственные соединения, а эка-плутоний вместо этого будет относиться к элементу 146 [62] или 148 [63], когда этот термин предназначен для обозначения элемента, расположенного непосредственно под плутонием.

Перспективы будущего синтеза

Каждый элемент, начиная с менделевия , был произведен в реакциях синтеза-испарения, кульминацией которых стало открытие самого тяжелого известного элемента, оганессона , в 2002 году [64] [65] и совсем недавно теннессина в 2010 году. [66] Эти реакции приблизились к пределу тока. технологии; например, для синтеза теннессина потребовалось 22 миллиграмма 249 Bk и интенсивный луч 48 Ca в течение шести месяцев. Интенсивность лучей при исследовании сверхтяжелых элементов не может превышать 10 12 снарядов в секунду без повреждения мишени и детектора, а производство большего количества все более редких и нестабильных актинидных мишеней нецелесообразно. [67] Следовательно, будущие эксперименты должны проводиться на таких объектах, как завод сверхтяжелых элементов (SHE-factory) в Объединенном институте ядерных исследований (ОИЯИ) или RIKEN , что позволит проводить эксперименты в течение более длительных периодов времени с расширенными возможностями обнаружения. и включить иначе недоступные реакции. [68] Даже в этом случае, вероятно, будет большой проблемой синтезировать элементы, кроме унбинилия (120) или унбиуния (121), учитывая их короткие прогнозируемые периоды полураспада и низкие прогнозируемые сечения . [69]

Было высказано предположение, что с помощью термоядерного испарения невозможно достичь унбигексия. Поскольку 48 Ca нельзя использовать для синтеза элементов с атомным номером больше 118 или, возможно, 119, единственными альтернативами являются увеличение атомного номера снаряда или изучение симметричных или почти симметричных реакций. [70] Один расчет показывает, что сечение получения унбигексия из 249 Cf и 64 Ni может быть на девять порядков ниже предела обнаружения; о таких результатах также свидетельствует отсутствие наблюдения унбинилия и унбибия в реакциях с более тяжелыми снарядами и экспериментальные пределы сечения. [71] Если Z  = 126 представляет собой закрытую протонную оболочку, составные ядра могут иметь большую вероятность выживания, и использование 64 Ni может быть более целесообразным для создания ядер с 122 <  Z  < 126, особенно для составных ядер вблизи закрытой оболочки при N.  = 184. [72] Однако сечение по-прежнему может не превышать 1  фб , что представляет собой препятствие, которое можно преодолеть только с помощью более чувствительного оборудования. [73]

Прогнозируемые свойства

Ядерная стабильность и изотопы

Эта ядерная диаграмма, используемая Японским агентством по атомной энергии, предсказывает режимы распада ядер до Z  = 149 и N  = 256. При Z  = 126 (вверху справа) линия бета-стабильности проходит через область неустойчивости в сторону спонтанного деления ( период полураспада менее 1 наносекунды ) и простирается до «мыса» стабильности вблизи замыкания оболочки N  = 228, где может существовать остров стабильности с центром, возможно, дважды магического изотопа 354 Ubh. [74]
На этой диаграмме показаны зазоры в модели ядерной оболочки. Зазоры в оболочке создаются, когда требуется больше энергии для достижения оболочки на следующем более высоком энергетическом уровне, что приводит к особенно стабильной конфигурации. Для протонов оболочечная щель при Z  = 82 соответствует пику стабильности свинца, и хотя существуют разногласия относительно магичности Z  = 114 и Z  = 120, оболочечная щель появляется при Z  = 126, что позволяет предположить, что может существовать быть замыканием оболочки протона в унбигексии. [75]

Расширения модели ядерной оболочки предсказали, что следующими магическими числами после Z  = 82 и N  = 126 (соответствующими 208 Pb , самому тяжелому стабильному ядру ) были Z  = 126 и N  = 184, что сделало 310 Ubh следующим кандидатом на двойное магическое ядро. ядро. Эти предположения привели к интересу к стабильности унбигексия еще в 1957 году; Гертруда Шарфф Гольдхабер была одной из первых физиков, предсказавших область повышенной стабильности вблизи унбигексия и, возможно, с его центром. [2] Идея « острова стабильности », состоящего из долгоживущих сверхтяжелых ядер, была популяризирована профессором Калифорнийского университета Гленном Сиборгом в 1960-х годах. [76]

В этой области таблицы Менделеева N  = 184 и N  = 228 были предложены как закрытые нейтронные оболочки [77] , а различные атомные номера, включая Z  = 126, были предложены как закрытые протонные оболочки. [l] Однако степень стабилизирующих эффектов в области унбигексия неясна из-за предсказаний смещения или ослабления замыкания протонной оболочки и возможной потери двойной магичности . [77] Более поздние исследования предсказывают, что остров стабильности вместо этого будет сосредоточен на бета-стабильных изотопах коперниция ( 291 Cn и 293 Cn) [70] [78] или флеровия ( Z  = 114), что поместит унбигексий значительно выше остров и приводят к коротким периодам полураспада независимо от воздействия оболочки.

Более ранние модели предполагали существование долгоживущих ядерных изомеров, устойчивых к спонтанному делению в области около 310 Ubh, с периодом полураспада порядка миллионов или миллиардов лет. [79] Однако более строгие расчеты уже в 1970-х годах дали противоречивые результаты; теперь считается, что остров стабильности не сосредоточен в точке 310 Ubh и, следовательно, не повышает стабильность этого нуклида. Вместо этого считается, что 310 Ubh имеет очень нейтронный дефицит и подвержен альфа-распаду и спонтанному делению менее чем за микросекунду, и он может даже находиться на линии стекания протонов или за ней . [2] [69] [74] Расчеты свойств распада 288–339 Ubh, проведенные в 2016 году, подтверждают эти предсказания; изотопы легче, чем 313 Ubh (включая 310 Ubh), действительно могут находиться за линией капельницы и распадаться с испусканием протонов , 313–327 Ubh будут альфа-распадом, возможно, достигая изотопов флеровия и ливермория, а более тяжелые изотопы будут распадаться путем спонтанного деления . [80] Это исследование и модель квантового туннелирования предсказывают период полураспада альфа-распада менее микросекунды для изотопов легче 318 Ubh, что делает невозможным их экспериментальное определение. [80] [81] [m] Следовательно, изотопы 318–327 Ubh могут быть синтезированы и обнаружены и даже могут составлять область повышенной устойчивости к делению в районе N  ~ 198 с периодом полураспада до нескольких секунд, хотя такой в других моделях область повышенной устойчивости полностью отсутствует. [78]

В различных моделях предсказывается «море нестабильности», определяемое очень низкими барьерами деления (вызванными значительным увеличением кулоновского отталкивания в сверхтяжелых элементах) и, следовательно, периодами полураспада деления порядка 10–18 секунд . Хотя точный предел стабильности для периодов полураспада более одной микросекунды варьируется, устойчивость к делению сильно зависит от замыканий оболочки N  = 184 и N  = 228 и быстро падает сразу же за пределами влияния замыкания оболочки. [69] [74] Однако такой эффект можно уменьшить, если деформация ядра в промежуточных изотопах может привести к сдвигу магических чисел; В работе [82] аналогичное явление наблюдалось в деформированном дважды магическом ядре 270 Hs. [83] Этот сдвиг может затем привести к увеличению периода полураспада, возможно, порядка дней, для таких изотопов, как 342 Ubh, которые также будут лежать на линии бета-стабильности . [82] Второй остров стабильности сферических ядер может существовать в изотопах унбигексия с гораздо большим количеством нейтронов с центром в 354 Ubh и придавать дополнительную стабильность N  = 228 изотонам вблизи линии бета-стабильности. [74] Первоначально для 354 Ubh был предсказан короткий период полураспада в 39 миллисекунд в направлении спонтанного деления, хотя частичный период полураспада альфа для этого изотопа прогнозировался равным 18 годам. [2] Более поздний анализ показывает, что этот изотоп может иметь период полураспада порядка 100 лет, если закрытые оболочки оказывают сильное стабилизирующее воздействие, что ставит его на пик острова стабильности. [74] Также возможно, что 354 Ubh не является вдвойне магическим, поскольку оболочка Z  = 126, по прогнозам, будет относительно слабой или, в некоторых расчетах, полностью несуществующей. Это предполагает, что любая относительная стабильность изотопов унбигексия будет обусловлена ​​​​только замыканием нейтронной оболочки, которое может иметь или не иметь стабилизирующий эффект при Z  = 126. [51] [77]

Химическая

Ожидается, что унбигексий станет шестым членом ряда суперактинидов. Он может иметь сходство с плутонием , поскольку оба элемента имеют восемь валентных электронов над ядром из благородного газа. Ожидается , что в ряду суперактинидов принцип Ауфбау нарушится из-за релятивистских эффектов , и ожидается перекрытие энергетических уровней орбиталей 7d, 8p и особенно 5g и 6f, что позволяет предсказать химические и атомные свойства этих орбиталей. элементы очень сложные. [84] Таким образом, прогнозируется, что электронная конфигурация унбигексия в основном состоянии будет [Og] 5g 2 6f 2 7d 1 8s 2 8p 1 [85] или 5g 1 6f 4 8s 2 8p 1 , [86] в отличие от [Og] 5g 6 8s 2 происходит от Aufbau.

Как и в случае с другими ранними суперактинидами, прогнозируется, что унбигексий сможет терять все восемь валентных электронов в химических реакциях, что делает возможными различные степени окисления до +8. [1] Предполагается, что степень окисления +4 будет наиболее распространенной, в дополнение к +2 и +6. [85] [62] Унбигексий должен быть способен образовывать тетраоксид UbhO 4 и гексагалогениды UbhF 6 и UbhCl 6 , последний с довольно сильной энергией диссоциации связи 2,68 эВ. [87] Расчеты показывают, что двухатомная молекула UbhF будет иметь связь между 5g-орбиталью унбигексия и 2p-орбиталью фтора, что характеризует унбигексий как элемент, 5g-электроны которого должны активно участвовать в связывании. [60] [61] Также прогнозируется, что ионы Ubh 6+ (в частности, в UbhF 6 ) и Ubh 7+ будут иметь электронные конфигурации [Og] 5g 2 и [Og] 5g 1 соответственно, в отличие от конфигурация [Og] 6f 1 , наблюдаемая в Ubt 4+ и Ubq 5+ , больше похожа на их актинидные гомологи . [1] Активность 5g-электронов может влиять на химию суперактинидов, таких как унбигексий, новыми способами, которые трудно предсказать, поскольку ни один из известных элементов не имеет электронов на g- орбитали в основном состоянии. [62]

Смотрите также

Примечания

  1. ^ В ядерной физике элемент называется тяжелым , если его атомный номер высок; свинец (элемент 82) является одним из примеров такого тяжелого элемента. Термин «сверхтяжелые элементы» обычно относится к элементам с атомным номером более 103 (хотя существуют и другие определения, например, с атомным номером более 100 [3] или 112 ; [4] иногда этот термин представляет собой эквивалент термина «трансактинид», который ставит верхний предел перед началом гипотетического ряда суперактинидов ). [5] Термины «тяжелые изотопы» (данного элемента) и «тяжелые ядра» означают то, что можно понять на обычном языке, — изотопы большой массы (для данного элемента) и ядра большой массы соответственно.
  2. ↑ В 2009 году группа ОИЯИ под руководством Оганесяна опубликовала результаты своей попытки создать хассий в симметричной реакции 136 Xe +  136 Xe. Им не удалось обнаружить ни одного атома в такой реакции, поставив верхний предел сечения, меры вероятности ядерной реакции, в 2,5  пб . [6] Для сравнения, реакция, приведшая к открытию гассия, 208 Pb + 58 Fe, имела сечение ~20 пб (точнее, 19+19
    -11     pb), по оценкам первооткрывателей. [7]
  3. ^ Количество энергии, приложенной к частице пучка для ее ускорения, также может влиять на значение поперечного сечения. Например, в28
    14    Си
    +1
    0    н
    →28
    13    Ал
    +1
    1    п
    реакции, сечение плавно меняется от 370 мб при 12,3 МэВ до 160 мб при 18,3 МэВ, с широким пиком при 13,5 МэВ с максимальным значением 380 мб. [11]
  4. ^ Эта цифра также обозначает общепринятый верхний предел времени жизни составного ядра. [16]
  5. ^ Это разделение основано на том, что образующиеся ядра движутся мимо мишени медленнее, чем непрореагировавшие ядра пучка. Сепаратор содержит электрические и магнитные поля, воздействие которых на движущуюся частицу компенсируется при определенной скорости частицы. [18] Такому разделению также могут способствовать измерение времени пролета и измерение энергии отдачи; комбинация этих двух методов может позволить оценить массу ядра. [19]
  6. ^ Не все режимы распада вызваны электростатическим отталкиванием. Например, бета-распад вызван слабым взаимодействием . [26]
  7. ^ Уже к 1960-м годам было известно, что основные состояния ядер различаются по энергии и форме, а также что определенные магические числа нуклонов соответствуют большей стабильности ядра. Однако предполагалось, что в сверхтяжелых ядрах нет ядерной структуры, поскольку они слишком деформированы, чтобы образовать ее. [31]
  8. ^ Поскольку масса ядра не измеряется напрямую, а рассчитывается на основе массы другого ядра, такое измерение называется косвенным. Возможны и прямые измерения, но для сверхтяжелых ядер они по большей части остались недоступными. [36] О первом прямом измерении массы сверхтяжелого ядра было сообщено в 2018 году в LBNL. [37] Масса определялась по местоположению ядра после переноса (местоположение помогает определить его траекторию, которая связана с отношением массы к заряду ядра, поскольку перенос осуществлялся в присутствии магнита). [38]
  9. ^ Если бы распад происходил в вакууме, то, поскольку суммарный импульс изолированной системы до и после распада должен сохраняться , дочернее ядро ​​также получило бы небольшую скорость. Таким образом, соотношение двух скоростей и, соответственно, соотношение кинетических энергий будет обратным отношению двух масс. Энергия распада равна сумме известной кинетической энергии альфа-частицы и дочернего ядра (точная доля первой). [27] Расчеты справедливы и для эксперимента, но разница в том, что ядро ​​не движется после распада, поскольку оно привязано к детектору.
  10. ^ Спонтанное деление было открыто советским физиком Георгием Флёровым , [39] ведущим ученым ОИЯИ, и поэтому оно стало «конеком» для установки. [40] Напротив, ученые LBL считали, что информации о делении недостаточно для заявления о синтезе элемента. Они считали, что спонтанное деление недостаточно изучено, чтобы использовать его для идентификации нового элемента, поскольку было трудно установить, что составное ядро ​​​​выбрасывало только нейтроны, а не заряженные частицы, такие как протоны или альфа-частицы. [16] Таким образом, они предпочитали связывать новые изотопы с уже известными посредством последовательных альфа-распадов. [39]
  11. ^ Например, элемент 102 был ошибочно идентифицирован в 1957 году в Нобелевском институте физики в Стокгольме , округ Стокгольм , Швеция . [41] Ранее не было никаких окончательных утверждений о создании этого элемента, и его шведские, американские и британские первооткрыватели присвоили этому элементу имя — нобелий . Позже выяснилось, что идентификация была неверной. [42] В следующем году RL не смогла воспроизвести шведские результаты и вместо этого объявила о своем синтезе элемента; это утверждение также было опровергнуто позже. [42] ОИЯИ настаивал на том, что они были первыми, кто создал этот элемент, и предложил собственное имя для нового элемента — джолиотий ; [43] советское название также не было принято (позже в ОИЯИ назвали наименование 102-го элемента «поспешным»). [44] Это название было предложено ИЮПАК в письменном ответе на их постановление о приоритете заявлений об открытии элементов, подписанном 29 сентября 1992 года. [44] Название «нобелий» осталось неизменным из-за его широкого использования. [45]
  12. ^ Атомные номера 114, 120, 122, 124 также предлагались в качестве закрытых протонных оболочек в различных моделях.
  13. ^ Хотя такие ядра могут быть синтезированы и серия сигналов распада может быть зарегистрирована, распады быстрее, чем одна микросекунда, могут накапливаться с последующими сигналами и, таким образом, быть неотличимы, особенно когда могут образоваться несколько неохарактеризованных ядер и испустить серию подобных альфа-частиц. Таким образом, основная трудность заключается в том, чтобы приписать распад правильному родительскому ядру, поскольку сверхтяжелый атом, распавшийся до того, как достигнет детектора, вообще не будет зарегистрирован.

Рекомендации

  1. ^ abc Pyykkö, Пекка (2011). «Предлагаемая таблица Менделеева до Z ≤ 172, основанная на расчетах Дирака – Фока по атомам и ионам». Физическая химия Химическая физика . 13 (1): 161–8. Бибкод : 2011PCCP...13..161P. дои : 10.1039/c0cp01575j. ПМИД  20967377.
  2. ^ abcde Бемис, CE; Никс, младший (1977). «Сверхтяжелые элементы – поиски в перспективе» (PDF) . Комментарии о ядерной физике и физике элементарных частиц . 7 (3): 65–78. ISSN  0010-2709.
  3. ^ Кремер, К. (2016). «Объяснитель: сверхтяжелые элементы». Химический мир . Проверено 15 марта 2020 г.
  4. ^ «Открытие элементов 113 и 115». Ливерморская национальная лаборатория Лоуренса . Архивировано из оригинала 11 сентября 2015 г. Проверено 15 марта 2020 г.
  5. ^ Элиав, Э.; Калдор, У.; Борщевский, А. (2018). «Электронная структура атомов трансактинидов». В Скотте, РА (ред.). Энциклопедия неорганической и бионеорганической химии . Джон Уайли и сыновья . стр. 1–16. дои : 10.1002/9781119951438.eibc2632. ISBN 978-1-119-95143-8. S2CID  127060181.
  6. ^ Оганесян, Ю. Ц. ; Дмитриев С.Н.; Еремин А.В.; и другие. (2009). «Попытка получить изотопы элемента 108 в реакции синтеза 136 Xe + 136 Xe». Физический обзор C . 79 (2): 024608. doi :10.1103/PhysRevC.79.024608. ISSN  0556-2813.
  7. ^ Мюнценберг, Г .; Армбрустер, П .; Фолджер, Х.; и другие. (1984). «Идентификация элемента 108» (PDF) . Zeitschrift für Physik A. 317 (2): 235–236. Бибкод : 1984ZPhyA.317..235M. дои : 10.1007/BF01421260. S2CID  123288075. Архивировано из оригинала (PDF) 7 июня 2015 года . Проверено 20 октября 2012 г.
  8. ^ Субраманиан, С. (28 августа 2019 г.). «Создание новых элементов нерентабельно. Просто спросите этого ученого из Беркли». Блумберг Бизнесуик . Проверено 18 января 2020 г.
  9. ^ abcdef Иванов, Д. (2019). «Сверхтяжелые шаги в неизвестное». nplus1.ru (на русском языке) . Проверено 2 февраля 2020 г.
  10. ^ Хинде, Д. (2017). «Что-то новое и сверхтяжелое в таблице Менделеева». Разговор . Проверено 30 января 2020 г.
  11. ^ Керн, Б.Д.; Томпсон, МЫ; Фергюсон, Дж. М. (1959). «Сечения некоторых (n, p) и (n, α) реакций». Ядерная физика . 10 : 226–234. Бибкод : 1959NucPh..10..226K. дои : 10.1016/0029-5582(59)90211-1.
  12. ^ Вахле, А.; Сименель, К.; Хинде, диджей; и другие. (2015). Сименель, К.; Гомес, PRS; Хинде, диджей; и другие. (ред.). «Сравнение экспериментального и теоретического распределения масс по углам квазиделения». Сеть конференций Европейского физического журнала . 86 : 00061. Бибкод : 2015EPJWC..8600061W. doi : 10.1051/epjconf/20158600061 . hdl : 1885/148847 . ISSN  2100-014Х.
  13. ^ «Ядерные реакции» (PDF) . стр. 7–8 . Проверено 27 января 2020 г.Опубликовано как Лавленд, штат Вашингтон; Моррисси, диджей; Сиборг, GT (2005). «Ядерные реакции». Современная ядерная химия . John Wiley & Sons, Inc., стр. 249–297. дои : 10.1002/0471768626.ch10. ISBN 978-0-471-76862-3.
  14. ^ Аб Краса, А. (2010). «Источники нейтронов для АДС». Факультет ядерных наук и физической инженерии . Чешский технический университет в Праге : 4–8. S2CID  28796927.
  15. ^ Вапстра, AH (1991). «Критерии, которые должны быть выполнены для признания открытия нового химического элемента» (PDF) . Чистая и прикладная химия . 63 (6): 883. doi : 10.1351/pac199163060879. ISSN  1365-3075. S2CID  95737691.
  16. ^ Аб Хайд, EK; Хоффман, округ Колумбия ; Келлер, О.Л. (1987). «История и анализ открытия элементов 104 и 105». Радиохимика Акта . 42 (2): 67–68. дои :10.1524/ract.1987.42.2.57. ISSN  2193-3405. S2CID  99193729.
  17. ^ abcd Мир химии (2016). «Как создать сверхтяжелые элементы и закончить таблицу Менделеева [Видео]». Научный американец . Проверено 27 января 2020 г.
  18. ^ Хоффман, Гиорсо и Сиборг 2000, стр. 334.
  19. ^ Хоффман, Гиорсо и Сиборг 2000, стр. 335.
  20. ^ Загребаев, Карпов и Грейнер 2013, с. 3.
  21. ^ Бейзер 2003, с. 432.
  22. ^ Аб Паули, Н. (2019). «Альфа-распад» (PDF) . Вводная ядерная, атомная и молекулярная физика (часть ядерной физики) . Свободный университет Брюсселя . Проверено 16 февраля 2020 г.
  23. ^ abcde Паули, Н. (2019). «Деление ядра» (PDF) . Вводная ядерная, атомная и молекулярная физика (часть ядерной физики) . Свободный университет Брюсселя . Проверено 16 февраля 2020 г.
  24. ^ Стащак, А.; Баран, А.; Назаревич, В. (2013). «Моды спонтанного деления и времена жизни сверхтяжелых элементов в теории функционала ядерной плотности». Физический обзор C . 87 (2): 024320–1. arXiv : 1208.1215 . Бибкод : 2013PhRvC..87b4320S. дои : 10.1103/physrevc.87.024320 . ISSN  0556-2813.
  25. ^ Ауди и др. 2017, стр. 030001-129–030001-138.
  26. ^ Бейзер 2003, с. 439.
  27. ^ аб Бейзер 2003, с. 433.
  28. ^ Ауди и др. 2017, с. 030001-125.
  29. ^ Аксенов, Н.В.; Штайнеггер, П.; Абдуллин Ф.Ш.; и другие. (2017). «О летучести нихония (Nh, Z = 113)». Европейский физический журнал А. 53 (7): 158. Бибкод : 2017EPJA...53..158A. дои : 10.1140/epja/i2017-12348-8. ISSN  1434-6001. S2CID  125849923.
  30. ^ Бейзер 2003, с. 432–433.
  31. ^ abc Оганесян, Ю. (2012). «Ядра на «острове стабильности» сверхтяжелых элементов». Физический журнал: серия конференций . 337 (1): 012005-1–012005-6. Бибкод : 2012JPhCS.337a2005O. дои : 10.1088/1742-6596/337/1/012005 . ISSN  1742-6596.
  32. ^ Моллер, П.; Никс, младший (1994). Свойства деления самых тяжелых элементов (PDF) . Симпозиум Dai 2 Kai Hadoron Tataikei no Simposium, Токай-мура, Ибараки, Япония. Университет Северного Техаса . Проверено 16 февраля 2020 г.
  33. ^ аб Оганесян, Ю. Ц. (2004). «Сверхтяжелые элементы». Мир физики . 17 (7): 25–29. дои : 10.1088/2058-7058/17/7/31 . Проверено 16 февраля 2020 г.
  34. ^ Шедель, М. (2015). «Химия сверхтяжелых элементов». Философские труды Королевского общества A: Математические, физические и технические науки . 373 (2037): 20140191. Бибкод : 2015RSPTA.37340191S. дои : 10.1098/rsta.2014.0191 . ISSN  1364-503X. ПМИД  25666065.
  35. ^ Хулет, ЕК (1989). Биомодальное спонтанное деление . 50-летие ядерного деления, Ленинград, СССР. Бибкод : 1989nufi.rept...16H.
  36. ^ Оганесян, Ю. Ц.; Рыкачевский, КП (2015). «Плацдарм на острове стабильности». Физика сегодня . 68 (8): 32–38. Бибкод : 2015PhT....68h..32O. дои : 10.1063/PT.3.2880 . ISSN  0031-9228. ОСТИ  1337838. S2CID  119531411.
  37. ^ Грант, А. (2018). «Взвешивание самых тяжелых элементов». Физика сегодня . дои :10.1063/PT.6.1.20181113a. S2CID  239775403.
  38. ^ Хоуз, Л. (2019). «Изучение сверхтяжелых элементов в конце таблицы Менделеева». Новости химии и техники . Проверено 27 января 2020 г.
  39. ^ Аб Робинсон, AE (2019). «Трансфермиевые войны: научные драки и обзывательства во время холодной войны». Дистилляции . Проверено 22 февраля 2020 г.
  40. ^ "Популярная библиотека химических элементов. Сиборгий (экавольфрам)" [Популярная библиотека химических элементов. Сиборгий (эка-вольфрам). nt.ru (на русском языке) . Проверено 7 января 2020 г.Перепечатано из "Экавольфрам" [Эка-вольфрам]. Популярная библиотека полезных элементов. Серебро – Нильсборий и далее [ Популярная библиотека химических элементов. Серебро через нильсборий и далее . Наука . 1977.
  41. ^ «Нобелий - Информация об элементе, свойства и использование | Периодическая таблица» . Королевское химическое общество . Проверено 01 марта 2020 г.
  42. ^ ab Kragh 2018, стр. 38–39.
  43. ^ Краг 2018, с. 40.
  44. ^ Аб Гиорсо, А.; Сиборг, GT; Оганесян, Ю. Ц.; и другие. (1993). «Ответы на отчет «Обнаружение элементов трансфермиума» с последующим ответом на ответы рабочей группы по трансфермиуму» (PDF) . Чистая и прикладная химия . 65 (8): 1815–1824. дои : 10.1351/pac199365081815. S2CID  95069384. Архивировано (PDF) из оригинала 25 ноября 2013 года . Проверено 7 сентября 2016 г.
  45. ^ Комиссия по номенклатуре неорганической химии (1997). «Названия и символы трансфермиевых элементов (Рекомендации ИЮПАК 1997 г.)» (PDF) . Чистая и прикладная химия . 69 (12): 2471–2474. дои : 10.1351/pac199769122471.
  46. ^ Эмсли, Джон (2011). Строительные блоки природы: Путеводитель по элементам от Аризоны (новое издание). Нью-Йорк, штат Нью-Йорк: Издательство Оксфордского университета. п. 588. ИСБН 978-0-19-960563-7.
  47. ^ Хоффман, Гиорсо и Сиборг 2000, стр. 404–405.
  48. ^ abcd Шелин, РК (1976). «Предлагаемый источник элемента 126». Zeitschrift für Physik A. 279 (3): 255–257. Бибкод : 1976ZPhyA.279..255S. дои : 10.1007/BF01408296. S2CID  121290613.
  49. ^ Хоффман, Гиорсо и Сиборг 2000, стр. 413.
  50. ^ Хоффман, Гиорсо и Сиборг 2000, стр. 416–417.
  51. ^ Аб Лоди, МАК, изд. (март 1978 г.). Сверхтяжелые элементы: материалы международного симпозиума по сверхтяжелым элементам . Лаббок, Техас: Pergamon Press. ISBN 0-08-022946-8.
  52. ^ Аб Хоффман, Гиорсо и Сиборг 2000, стр. 417.
  53. ^ Лахнер, Дж.; и другие. (2012). «Попытка обнаружить первичный 244 Pu на Земле». Физический обзор C . 85 (1). 015801. Бибкод : 2012PhRvC..85a5801L. doi : 10.1103/PhysRevC.85.015801.
  54. ^ Эмсли, Джон (2011). Строительные блоки природы: Путеводитель по элементам от А до Я (новое издание). Нью-Йорк: Издательство Оксфордского университета. п. 592. ИСБН 978-0-19-960563-7.
  55. ^ Петерманн, Я; Ланганке, К.; Мартинес-Пинедо, Г.; Панов, ИВ; Рейнхард, PG; Тилеманн, ФК (2012). «Производились ли в природе сверхтяжелые элементы?». Европейский физический журнал А. 48 (122): 122. arXiv : 1207.3432 . Бибкод : 2012EPJA...48..122P. дои : 10.1140/epja/i2012-12122-6. S2CID  254119199.
  56. ↑ Джейсон Райт (16 марта 2017 г.). «Звезда Пшибыльского III: нейтронные звезды, унбинилиум и инопланетяне» . Проверено 31 июля 2018 г.
  57. ^ В.А. Дзуба; В.В. Фламбаум; Дж. К. Уэбб (2017). «Изотопный сдвиг и поиск метастабильных сверхтяжелых элементов в астрофизических данных». Физический обзор А. 95 (6): 062515. arXiv : 1703.04250 . Бибкод : 2017PhRvA..95f2515D. doi : 10.1103/PhysRevA.95.062515. S2CID  118956691.
  58. ^ Чатт, Дж. (1979). «Рекомендации по наименованию элементов с атомными номерами больше 100». Чистая и прикладная химия . 51 (2): 381–384. дои : 10.1351/pac197951020381 .
  59. ^ Хайр, Ричард Г. (2006). «Трансактиниды и элементы будущего». В Морссе; Эдельштейн, Норман М.; Фугер, Жан (ред.). Химия актинидных и трансактинидных элементов (3-е изд.). Дордрехт, Нидерланды: Springer Science+Business Media . п. 1724. ISBN 1-4020-3555-1.
  60. ^ Аб Малли, GL (2006). «Энергия диссоциации фторида экаплутония E126F: первый двухатомный атом с молекулярными спинорами, состоящими из g-атомных спиноров». Журнал химической физики . 124 (7):071102. Бибкод :2006ЖЧФ.124г1102М. дои : 10.1063/1.2173233. ПМИД  16497023.
  61. ^ Аб Джейкоби, Митч (2006). «Пока еще не синтезированный сверхтяжелый атом должен образовывать стабильную двухатомную молекулу с фтором». Новости химии и техники . 84 (10): 19. doi :10.1021/cen-v084n010.p019a.
  62. ^ abc Фрике, Б.; Грейнер, В.; Вабер, Дж.Т. (1971). «Продолжение таблицы Менделеева до Z = 172. Химия сверхтяжелых элементов» (PDF) . Теоретика Химика Акта . 21 (3): 235–260. дои : 10.1007/BF01172015. S2CID  117157377.
  63. ^ Нефедов, В.И.; Тржасковская, М.Б.; Яржемский, В.Г. (2006). «Электронные конфигурации и периодическая таблица сверхтяжелых элементов» (PDF) . Доклады физической химии . 408 (2): 149–151. дои : 10.1134/S0012501606060029. ISSN  0012-5016. S2CID  95738861.
  64. ^ Оганесян, Ю.Т.; и другие. (2002). «Элемент 118: результаты первого эксперимента 249Cf + 48Ca». Сообщение Объединенного института ядерных исследований. Архивировано из оригинала 22 июля 2011 года.
  65. ^ "Учёные Ливермора вместе с Россией открывают элемент 118" . Ливерморский пресс-релиз. 3 декабря 2006 г. Архивировано из оригинала 17 октября 2011 г. Проверено 18 января 2008 г.
  66. ^ Оганесян, Ю.Т.; Абдуллин, Ф; Бейли, PD; и другие. (2010). «Синтез нового элемента с атомным номером Z = 117». Письма о физических отзывах . 104 (14): 142502. Бибкод : 2010PhRvL.104n2502O. doi : 10.1103/PhysRevLett.104.142502 . ПМИД  20481935.
  67. ^ Роберто, JB (2015). «Актинидные мишени для исследования сверхтяжелых элементов» (PDF) . cyclytron.tamu.edu . Техасский университет A&M . Проверено 30 октября 2018 г.
  68. ^ Хагино, Коити; Хофманн, Сигурд; Миятаке, Хироари; Накахара, Хиромичи (2012). «平成23年度 研究業績レビュー（中間レビュー）の実施について» (PDF) . www.riken.jp . РИКЕН. Архивировано из оригинала (PDF) 30 марта 2019 года . Проверено 5 мая 2017 г.
  69. ^ abc Карпов, А; Загребаев В; Грейнер, В. (2015). «Сверхтяжелые ядра: какие участки ядерной карты доступны в ближайших исследованиях» (PDF) . cyclytron.tamu.edu . Техасский университет A&M . Проверено 30 октября 2018 г.
  70. ^ Аб Загребаев, Карпов и Грейнер 2013.
  71. ^ Джардина, Г.; Фасио, Г.; Мандаглио, Г.; Манганаро, М.; Насиров А.К.; Романюк, М.В.; Сака, К. (2010). «Ожидания и пределы синтеза ядер с Z ≥ 120». Международный журнал современной физики Э. 19 (5 и 6): 882–893. Бибкод : 2010IJMPE..19..882G. дои : 10.1142/S0218301310015333.
  72. ^ Рыкачевский, Кшиштоф П. (июль 2016 г.). «Сверхтяжелые элементы и ядра» (PDF) . люди.nscl.msu.edu . МГУ . Проверено 30 апреля 2017 г. .
  73. ^ Кузьмина, А.З.; Адамян, Г.Г.; Антоненко, Н.В.; Шайд, В. (2012). «Влияние закрытия протонной оболочки на образование и идентификацию новых сверхтяжелых ядер». Физический обзор C . 85 (1): 014319. Бибкод : 2012PhRvC..85a4319K. doi : 10.1103/PhysRevC.85.014319.
  74. ^ abcde Кура, Х. (2011). Режимы распада и предел существования ядер в области сверхтяжелых масс (PDF) . 4-я Международная конференция по химии и физике трансактинидных элементов . Проверено 18 ноября 2018 г.
  75. ^ Крац, СП (5 сентября 2011 г.). Влияние сверхтяжелых элементов на химические и физические науки (PDF) . 4-я Международная конференция по химии и физике трансактинидных элементов . Проверено 27 августа 2013 г.
  76. ^ Консидайн, Гленн Д.; Кулик, Питер Х. (2002). Научная энциклопедия Ван Ностранда (9-е изд.). Уайли-Интерсайенс. ISBN 978-0-471-33230-5. ОСЛК  223349096.
  77. ^ abc Кура, Х.; Чиба, С. (2013). «Одночастичные уровни сферических ядер в области сверхтяжелых и предельно сверхтяжелых масс». Журнал Физического общества Японии . 82 (1): 014201. Бибкод : 2013JPSJ...82a4201K. дои : 10.7566/JPSJ.82.014201.
  78. ^ аб Паленсуэла, Ю.М.; Руис, Л.Ф.; Карпов А.; Грейнер, В. (2012). «Систематическое исследование свойств распада самых тяжелых элементов» (PDF) . Вестник Российской академии наук: Физика . 76 (11): 1165–1171. Бибкод : 2012BRASP..76.1165P. дои : 10.3103/S1062873812110172. ISSN  1062-8738. S2CID  255424602.
  79. ^ Малый, Дж.; Вальц, ДР (1980). «Поиск сверхтяжелых элементов среди ископаемых следов деления в цирконе» (PDF) .
  80. ^ Аб Сантош, КП; Приянка, Б.; Нитья, К. (2016). «Возможность наблюдения цепочек α-распада изотопов SHN с Z = 128, Z = 126, Z = 124 и Z = 122». Ядерная физика А . 955 (ноябрь 2016 г.): 156–180. arXiv : 1609.05498 . Бибкод : 2016NuPhA.955..156S. doi :10.1016/j.nuclphysa.2016.06.010. S2CID  119219218.
  81. ^ Чоудхури, РП; Саманта, К.; Басу, Д.Н. (2008). «Периоды ядерного полураспада α-радиоактивности элементов с 100 ≤ Z ≤ 130». Таблицы атомных и ядерных данных . 94 (6): 781–806. arXiv : 0802.4161 . Бибкод : 2008ADNDT..94..781C. дои : 10.1016/j.adt.2008.01.003. S2CID  96718440.
  82. ^ аб Окунев, В.С. (2018). «Об островах стабильности и предельной массе атомных ядер». Серия конференций IOP: Материаловедение и инженерия . 468 : 012012-1–012012-13. дои : 10.1088/1757-899X/468/1/012012 .
  83. ^ Дворжак, Дж.; и другие. (2006). «Двойное магическое ядро ​​270108Hs162». Письма о физических отзывах . 97 (24): 242501. Бибкод : 2006PhRvL..97x2501D. doi : 10.1103/PhysRevLett.97.242501. ПМИД  17280272.
  84. ^ Сиборг (ок. 2006 г.). «трансурановый элемент (химический элемент)». Британская энциклопедия . Проверено 16 марта 2010 г.
  85. ^ Аб Хоффман, Дарлин С.; Ли, Диана М.; Першина, Валерия (2006). «Трансактиниды и элементы будущего». В Морссе; Эдельштейн, Норман М.; Фугер, Жан (ред.). Химия актинидных и трансактинидных элементов (3-е изд.). Дордрехт, Нидерланды: Springer Science+Business Media . ISBN 1-4020-3555-1. Проверено 15 июля 2023 г.
  86. ^ Умемото, Коитиро; Сайто, Сусуму (1996). «Электронные конфигурации сверхтяжелых элементов». Журнал Физического общества Японии . 65 (10): 3175–9. Бибкод : 1996JPSJ...65.3175U. дои :10.1143/JPSJ.65.3175 . Проверено 31 января 2021 г.
  87. ^ Малли, GL (2007). «Тридцать лет релятивистской самосогласованной теории поля для молекул: релятивистские и электронные корреляционные эффекты для атомных и молекулярных систем трансактинидных сверхтяжелых элементов вплоть до экаплутония E126 с g-атомными спинорами в конфигурации основного состояния». Теоретическая химия . 118 (3): 473–482. дои : 10.1007/s00214-007-0335-1. S2CID  121566759.

Библиография