В физике и технике материальное уравнение или материальное соотношение — это отношение между двумя физическими величинами (особенно кинетическими величинами, связанными с кинематическими величинами), которое специфично для материала или вещества и аппроксимирует реакцию этого материала на внешние стимулы, обычно как приложенные поля или силы . Они комбинируются с другими уравнениями, управляющими физическими законами , для решения физических проблем; например, в механике жидкости - течение жидкости в трубе , в физике твердого тела - реакция кристалла на электрическое поле, или в структурном анализе - связь между приложенными напряжениями или нагрузками и деформациями .
Некоторые определяющие уравнения являются просто феноменологическими ; другие вытекают из первых принципов . Обычное приближенное материальное уравнение часто выражается как простая пропорциональность с использованием параметра, который считается свойством материала, например, электропроводность или жесткость пружины . Однако часто необходимо учитывать зависимость материала от направления, и скалярный параметр обобщается до тензора . Определяющие соотношения также изменяются для учета скорости реакции материалов и их нелинейного поведения. [1] См. статью Функция линейного отклика .
Первое материальное уравнение (определяющий закон) было разработано Робертом Гуком и известно как закон Гука . Рассматривается случай линейно-упругих материалов . После этого открытия широко использовался этот тип уравнения, часто называемый в этом примере «соотношением напряжения-деформации», но также называемый «определяющим предположением» или «уравнением состояния». Уолтер Нолл развил использование определяющих уравнений, уточнив их классификацию и роль требований инвариантности, ограничений и определений таких терминов, как «материал», «изотропный», «эолотропный» и т. д. Класс «определяющих соотношений» вида скорость напряжения = f (градиент скорости, напряжение, плотность) была предметом диссертации Уолтера Нолла в 1954 году под руководством Клиффорда Трусделла . [2]
В современной физике конденсированного состояния основное уравнение играет важную роль. См. Линейные определяющие уравнения и Нелинейные корреляционные функции . [3]
Трение – сложное явление. Макроскопически силу трения F между границей раздела двух материалов можно смоделировать как пропорциональную силе реакции R в точке контакта двух интерфейсов через безразмерный коэффициент трения μ f , который зависит от пары материалов:
Это может быть применено к статическому трению (трению, предотвращающему скольжение двух неподвижных объектов самостоятельно), кинетическому трению (трению между двумя объектами, скользящим друг по другу) или качению (сила трения, которая предотвращает скольжение, но вызывает возникновение крутящего момента на круглый предмет).
Определяющее соотношение напряжения и деформации для линейных материалов широко известно как закон Гука . В своей простейшей форме закон определяет константу пружины (или константу упругости) k в скалярном уравнении, утверждая, что сила растяжения/сжатия пропорциональна расширенному (или сжатому) смещению x :
это означает, что материал реагирует линейно. Эквивалентно, через напряжение σ , модуль Юнга E и деформацию ε (безразмерный):
В общем, силы, деформирующие твердые тела, могут быть нормальными к поверхности материала (нормальные силы) или тангенциальными (силы сдвига). Это можно описать математически с помощью тензора напряжений :
где C — тензор упругости , а S — тензор податливости .
Несколько классов деформаций в упругих материалах следующие: [4]
Относительная скорость отделения v отделения объекта A после столкновения с другим объектом B связана с относительной скоростью сближения v сближения коэффициентом восстановления , определяемым экспериментальным законом удара Ньютона : [5]
который зависит от материалов, из которых сделаны A и B, поскольку столкновение включает взаимодействие на поверхностях A и B. Обычно 0 ≤ e ≤ 1 , в котором e = 1 для полностью упругих столкновений и e = 0 для полностью неупругих столкновений. . Возможно возникновение e ≥ 1 – при сверхупругих (или взрывных) столкновениях.
Уравнение сопротивления дает силу сопротивления D объекта площади поперечного сечения A, движущегося через жидкость плотностью ρ со скоростью v (относительно жидкости).
где коэффициент сопротивления (безразмерный) c d зависит от геометрии объекта и сил сопротивления на границе раздела жидкости и объекта.
Для ньютоновской жидкости вязкости μ напряжение сдвига τ линейно связано со скоростью деформации ( градиент скорости поперечного потока ) ∂ u / ∂ y (единицы с −1 ). В однородном сдвиговом потоке :
где u ( y ) изменение скорости потока u в поперечном (поперечном) направлении y . В общем, для ньютоновской жидкости связь между элементами τij тензора сдвиговых напряжений и деформацией жидкости определяется выражением
где v i — компоненты вектора скорости потока в соответствующих направлениях координат x i , e ij — компоненты тензора скорости деформации, Δ — объемная скорость деформации (или скорость дилатации) и δ ij — дельта Кронекера . [6]
Закон идеального газа является определяющим соотношением в том смысле, что давление p и объем V связаны с температурой T через количество молей n газа:
где R — газовая постоянная (Дж⋅К −1 ⋅моль −1 ).
И в классической , и в квантовой физике точная динамика системы образует набор связанных дифференциальных уравнений , которые почти всегда слишком сложны, чтобы их можно было точно решить, даже на уровне статистической механики . В контексте электромагнетизма это замечание относится не только к динамике свободных зарядов и токов (входящих непосредственно в уравнения Максвелла), но и к динамике связанных зарядов и токов (входящих в уравнения Максвелла через определяющие соотношения). В результате обычно используются различные аппроксимационные схемы.
Например, в реальных материалах для определения временного и пространственного отклика зарядов необходимо решать сложные уравнения переноса, например, уравнение Больцмана , уравнение Фоккера-Планка или уравнения Навье-Стокса . Например, см. Магнитогидродинамика , гидродинамика , электрогидродинамика , сверхпроводимость , моделирование плазмы . Разработан целый физический аппарат для решения этих вопросов. См., например, теорию линейного отклика , отношения Грина-Кубо и функцию Грина (теория многих тел) .
Эти сложные теории предоставляют подробные формулы для определяющих соотношений, описывающих электрический отклик различных материалов, таких как диэлектрическая проницаемость , проницаемость , проводимость и так далее.
Прежде чем проводить расчеты по электромагнетизму (т. е. применять макроскопические уравнения Максвелла), необходимо указать взаимосвязи между полями смещения D и E и магнитными H-полями H и B. Эти уравнения определяют реакцию связанного заряда и тока на приложенные поля и называются определяющими соотношениями.
Определение определяющей связи между вспомогательными полями D и H и полями E и B начинается с определения самих вспомогательных полей:
где P — поле поляризации , а M — поле намагничивания , которые определяются через микроскопические связанные заряды и связанный ток соответственно. Прежде чем перейти к расчету M и P , полезно рассмотреть следующие частные случаи.
В отсутствие магнитных или диэлектрических материалов определяющие соотношения просты:
где ε 0 и µ 0 — две универсальные константы, называемые диэлектрической проницаемостью свободного пространства и проницаемостью свободного пространства соответственно.
В ( изотропном [7] ) линейном материале, где P пропорционально E , а M пропорционально B , определяющие соотношения также просты. С точки зрения поляризации P и намагниченности M они таковы:
где χ e и χ m — электрическая и магнитная восприимчивости данного материала соответственно. С точки зрения D и H определяющие отношения таковы:
где ε и µ — константы (зависящие от материала), называемые диэлектрической проницаемостью и проницаемостью материала соответственно. Они связаны с восприимчивостью следующим образом:
Для реальных материалов определяющие отношения не являются линейными, за исключением приближенных. Вычисление определяющих отношений на основе первых принципов включает в себя определение того, как P и M создаются из данных E и B. [примечание 1] Эти отношения могут быть эмпирическими (основанными непосредственно на измерениях) или теоретическими (основанными на статистической механике , теории переноса или других инструментах физики конденсированного состояния ). Используемые детали могут быть макроскопическими или микроскопическими , в зависимости от уровня, необходимого для исследуемой проблемы.
В общем, определяющие соотношения обычно еще можно записать:
но ε и µ , вообще говоря, не являются простыми константами, а, скорее, являются функциями E , B , положения и времени и имеют тензорный характер. Примеры:
В качестве вариации этих примеров, в целом материалы являются бианизотропными , где D и B зависят как от E , так и от H через дополнительные константы связи ξ и ζ : [11]
На практике некоторые свойства материалов оказывают незначительное влияние в определенных обстоятельствах, что позволяет пренебречь небольшими эффектами. Например: оптическими нелинейностями можно пренебречь при низкой напряженности поля; дисперсия материала не имеет значения, когда частота ограничена узкой полосой пропускания ; поглощением материала можно пренебречь для длин волн, для которых материал прозрачен; а металлы с конечной проводимостью часто аппроксимируются в микроволновом или более длинноволновом диапазоне как идеальные металлы с бесконечной проводимостью (образующие жесткие барьеры с нулевой глубиной проникновения поля).
Некоторые искусственные материалы, такие как метаматериалы и фотонные кристаллы, имеют индивидуальную диэлектрическую проницаемость и проницаемость.
Теоретический расчет материальных уравнений — распространенная, важная, а иногда и трудная задача в теоретической физике конденсированного состояния и материаловедении . В общем, материальные уравнения теоретически определяются путем расчета того, как молекула реагирует на локальные поля посредством силы Лоренца . Возможно, потребуется смоделировать и другие силы, такие как колебания решетки в кристаллах или силы связи. Учет всех сил приводит к изменениям в молекуле, которые используются для расчета P и M в зависимости от локальных полей.
Локальные поля отличаются от приложенных полей из-за полей, создаваемых поляризацией и намагниченностью близлежащего материала; эффект, который также необходимо смоделировать. Более того, реальные материалы не являются непрерывными носителями информации ; локальные поля реальных материалов сильно различаются в атомном масштабе. Поля необходимо усреднить по подходящему объему, чтобы сформировать континуальное приближение.
Эти приближения континуума часто требуют определенного типа квантово-механического анализа, такого как квантовая теория поля в применении к физике конденсированного состояния . См., например, теорию функционала плотности , отношения Грина–Кубо и функцию Грина .
Другой набор методов гомогенизации (развитый из традиции обработки таких материалов, как конгломераты и ламинаты ) основан на аппроксимации неоднородного материала однородной эффективной средой [12] [13] (справедливо для возбуждений с длинами волн , намного превышающими масштаб неоднородности). [14] [15] [16] [17]
Теоретическое моделирование свойств многих реальных материалов в континуальном приближении часто также опирается на экспериментальные измерения. [18] Например, ε изолятора на низких частотах можно измерить, превратив его в конденсатор с параллельными пластинами , а ε на частотах оптического света часто измеряют с помощью эллипсометрии .
Эти определяющие уравнения часто используются в кристаллографии , области физики твердого тела . [19]
(Абсолютный) показатель преломления среды n (безразмерный) является существенно важным свойством геометрической и физической оптики , определяемым как отношение скорости света в вакууме c 0 к скорости света в среде c :
где ε - диэлектрическая проницаемость, а ε r - относительная диэлектрическая проницаемость среды, аналогично µ - проницаемость, а µ r - относительная проницаемость среды. Диэлектрическая проницаемость вакуума равна ε 0 , а проницаемость вакуума равна μ 0 . В общем, n (также εr ) являются комплексными числами .
Относительный показатель преломления определяется как соотношение двух показателей преломления. Абсолютное относится к материалу, относительное относится к каждой возможной паре интерфейсов;
Как следствие определения, скорость света в веществе равна
для особого случая вакуума; ε = ε 0 и µ = µ 0 ,
Пьезооптический эффект связывает напряжения в твердых телах σ с диэлектрической проницаемостью a , которые связаны тензором четвертого ранга, называемым пьезооптическим коэффициентом Π (единицы K -1 ):
Существует несколько законов, которые почти одинаково описывают перенос материи или ее свойства. В каждом случае прописью читают:
В общем случае константу необходимо заменить тензором 2-го ранга, чтобы учесть зависимость материала от направления.
{{cite book}}
: |author=
имеет общее имя ( справка )CS1 maint: multiple names: authors list (link){{cite book}}
: |author=
имеет общее имя ( справка ){{cite book}}
: |author=
имеет общее имя ( справка )